Крестьянская война под предводительством Е. И. Пугачёва 15 Страница

Содержание, характер, формы критик в социалистич. обществе и в партии опре-деляются в зависимости от объекта кри тики с учётом существующих социали-стич. обществ. отношений, внутрипартик ных отношений, целей, к-рые ставятся перед критикой. Характер критики, при-меняемой сов. обществом и его политич. авангардом - Коммунистич. партией, су-щественно различается в зависимости от того, критикуется политический против-ник или союзник, товарищ по совмест-ной работе и борьбе, допускающий оп-ределённые ошибки. Одни формы кри-тики применяются к явлениям, чуждым социализму, другие - к недостаткам, не выходящим за рамки социалистической идеологии и политики партии. В од-них случаях критика выступает Kaк средство борьбы, в других - как форм помощи.

КПСС всегда была и остаётся беспощад-ной в критике империализма и его поли-тики, в критике бурж. идеологии. Разно-гласил и противоречия со своими союз-никами, соратниками по борьбе КПСС стремится ликвидировать с помощью тер-пеливой товарищеской критики, убеж-дения. Этот подход КПСС распростра-няет и на внутрипарт. критику.

Поскольку объектом критики в Комму-нистич. партии и социалистич. общество обычно служат недостатки и ошибки к-рые допускаются людьми, поддержи-вающими цели, за к-рые борются партия и народ, к критике предъявляется тре-бование, чтобы она открывала перспекти-ву исправления допущенных отступлений, а не носила уничтожающий характер. Партия учит правильно пользоваться ме-тодом критики, выступать с обдуманным мнением, с проверенными фактами, обоснованными предложениями, тактично, чтобы добиваться положительных изменений в работе коллективов, трудящихся, партийных, государственных, хозяйственных органов и общественных организаций, в поведении и личной жизни членов общества. Критика в условиях социализма - метод воспитания людей. Критика, выливающаяся в " проработку", равно как и критика, в к-рой резкостью, приклеиванием ярлыков, бранью пытаются заменить отсутствие аргументов, допускают передержки, домыслы, играет отрицат. роль.

Отличит. черта принципиальной критики - её конструктивный характер. Она более действенна, когда ошибки и недостатки не только критикуются, но и выясняются их причины, вскрываются их корни, вносятся конкретные предложения о путях их исправления.

Трибуной К. и с. служат систематически созываемые парт. собрания и собрания трудящихся, парт. и проф. конференции и съезды, пленумы парт. комитетов, совещания партийного, советского, профсоюзного, комсомольского актива, печать, радио, телевидение, кино и др.

КПСС добивается, чтобы принципиальная критика повсеместно находила необходимую обществ. поддержку, чтобы каждое критическое замечание своевременно учитывалось и претворялось в жизнь.

Широкая парт. и обществ. поддержка критич. предложений создаёт условия для того, чтобы парт. и гос. органы, обществ. организации и их работники чутко относились к критике масс, своевременно и поделовому на неё реагировали. В массах такая обстановка укрепляет убеждение, что заинтересованная критика недостатков и ошибок в деятельности любых коллективов и должностных лиц встретит поддержку партии, гос. органов, общественности. Это поднимает активность и инициативу коммунистов и беспартийных трудящихся, воспитывает их в духе принципиальности и непримиримости к недостаткам в работе, к отступлениям от норм и принципов социалистич. общества.

Коммунистич. партия стремится к тому, чтобы в каждом коллективе была создана атмосфера обществ. заинтересованности в выявлении и устранении ошибок и недостатков, чтобы эффективно действовал соответствующий механизм для их исправления. Важная гарантия развития К. и с. состоит в строгом соблюдении принципов парт. и сов. демократии, социалистич. законности.

Отношение к критике, умение правильно её воспринимать и по-деловому отвечать на неё служат пробным камнем политич. зрелости коммунистов, руководителей, всех членов социалистич. общества. Партия решительно осуждает руководителей, коммунистов, к-рые проявляют бюрократич. самомнение и чванство, нетерпимо относятся к критике. Преследование за критику является тяжким злом, виновные в этом привлекаются к строгой ответственности.

Развивая и совершенствуя социалистич. и внутрипарт. отношения, укрепляя демократию и законность, заботясь о политич. и идейном росте коммунистов и всех граждан, Коммунистич. партия создаёт тем самым необходимые условия для того, чтобы К. и с. служили могучей движущей силой в процессе коммунистич. созидания.

Лит.: Маркс К., К критике гегелевской философии права. Введение, Маркс К. и Энгельс Ф., Соч., 2 изд., т. 1; е г о же, Послесловие ко второму изд. [работы " Капитал. Критика политической экономии". Том первый], там же, т. 23; Ленин В. И., Шаг вперед, два шага назад, Поли. собр. соч., 5 изд., т. 8; е г о ж е, О смешении политики с педагогикой, там же, т. 10; его же, Тезисы об основных задачах Коминтерна, там же, т. 41; его ж е, К четырехлетней годовщине Октябрьской революции, там же, т. 44; Программа КПСС (Принята XXII съездом КПСС), М., 1972; Устав КПСС, М.. 1972. Ф. Ф. Петренко.

КРИТИЧЕСКАЯ МАССА, наименьшая масса делящегося вещества, при к-рой может протекать самоподдерживающаяся цепная реакция деления атомных ядер; характеризуется обращением в единицу коэфф. размножения нейтронов. Соответствующие размеры и объём устройства, в к-ром протекает цепная реакция, также наз. критическими (см. Ядерные цепные реакции. Ядерный реактор).

КРИТИЧЕСКАЯ НАГРУЗКА в строительной механике, нагрузка, при к-рой происходит потеря устойчивости деформируемой системы (напр., стержня, пластинки, оболочки и т. п.). См. Устойчивость упругих систем.

КРИТИЧЕСКАЯ ТЕМПЕРАТУРА, 1) температура вещества в его критическом состоянии. Для индивидуальных веществ К. т. определяется как темп-ра, при к-рой исчезают различия в физ. свойствах между жидкостью и паром, находящимися в равновесии. При К. т. плотности насыщенного пара и жидкости становятся одинаковыми, граница между ними исчезает и теплота парообразования обращается в нуль. К. т.- одна из неизменяющихся характеристик (констант) вещества. Значения К. т. Т_к нек-рых веществ приведены в ст. Критическая точка.

В двойных системах (напр., пропан - изопентан) равновесие жидкость - пар имеет не одну К. т., а пространственную критич. кривую, крайними точками к-рой являются К. т. чистых компонентов.

2) Темп-pa, при к-рой в жидких смесях с ограниченно растворимыми компонентами наступает их взаимная неограниченная растворимость; её называют К. т. растворимости.

3) Темп-pa перехода ряда проводников в сверхпроводящее состояние (см. Сверхпроводимость). Измерена у большого числа металлов, сплавов и хим. соединений. В чистых металлах наинизшая К. т. наблюдается у Ti (0, 37 К), самая высокая - у Тс (11, 2 К). Очень высокое значение К. т. найдено у сплава Nb, A1 и Ge (Г_к=21 К).

КРИТИЧЕСКАЯ ТОЧКА, точка на диаграмме состояния, соответствующая критическому состоянию. К. т. двухфазного равновесия жидкость - пар является конечной точкой на кривой равновесия и характеризуется критич. значениями темп-ры Т_к, давления р_к и объёма V_K (табл.). К. т. представляет собой частный случай точки фазового перехода и характеризуется потерей термодинамич. устойчивости по плотности или составу вещества. По одну сторону от К. т. вещество однородно (обычно при Т> Т_К), а по другую - расслаивается на фазы. У смесей или растворов следует различать К. т. равновесия жидкость - пар и К. т. равновесия фаз различного состава, находящихся в одном агрегатном состоянии (жидкость - жидкость, газ - газ). В связи с этим К. т. смесей (растворов) дополнительно характеризуется критич. концентрацией х_к. В результате увеличения числа параметров, определяющих состояние системы, у смесей имеется не К. т., а критич. кривая, точки к-рой различаются значениями Г_к, р_к, V_к и х_к. В окрестности К. т. наблюдаются критические явления.

Параметры критической точки жидкость - пар некоторых веществ

* 1 атм=1, 01-10⁵н/м².

КРИТИЧЕСКИЕ ОРГАНЫ (радиобиологич.), структуры, ткани и органы, повреждение к-рых при облучении организма вызывает существ. нарушение жизнедеятельности. К К. о. относятся прежде всего кроветворные органы, в т ч. костный мозг, и эпителий желудочно-кишечного тракта, поражения к-рых могут привести к гибели организма, а также хрусталик глаза и половые железы (облучение гонад может обусловить бесплодие или вызвать наследств дефекты). См. также Биологическое действие ионизирующих излучений.

КРИТИЧЕСКИЕ ЯВЛЕНИЯ, характеризуют поведение веществ в окрестности точек фазовых переходов К типичным К. я. относятся: рост сжимаемости вещества с поиближением к критической точке равновесия жидкость - пар; возраста-ние магнитной восприимчивости и диэлектрической проницаемости в окрестности Кюри точек ферромагнетиков и сегнетрэлектриков (рис. 1); аномалия теплоёмкости в точке перехода гелия в сверхтекучее состояние (рис. 2); замедление взаимной диффузии веществ вблизи критич. точек расслаивающихся жидких смесей; аномалии в распространении ультразвука и др.

К К. я. в более узком смысле относят явления, обязанные своим происхождением росту флуктуации термодинамич. величин (плотности и др.) в окрестности точек фазовых переходов (см. Критиче-ское состояние).

Значит. рост флуктуации приводит к тому, что в критич. точке равновесия жид-кость - пар плотность вещества от точки к точке заметно меняется. Возникшая флуктуационная неоднородность ве-щества существенно влияет на его физ. свойства.

Заметно усиливается, напр., рассеяние и поглощение веществом излучений. Вблизи критич. точки жидкость - пар размеры флуктуации плотности доходят до тысяч А и сравниваются с длиной световой волны. В результате вещество ста" новится совершенно непрозрачным, большая часть падающего света рассеивается в стороны. Вещество приобретает опаловую (молочно-мутную) окраску, наблюдается т. н. критическая она-лесценция вещества.

(2) звука в аргоне вблизи критической тем-пературы Т_к перехода жидкость- пар. Л - интенсивность звука, прошедшего через вещество, АО -первоначальная интенсивность звука; v_3B - скорость звука.

Рост флуктуации приводит также к ди-cnepcuu звука и его сильному поглощению (рис. 3), замедлению установления теплового равновесия (в критич. точке оно устанавливается часами), изменению характера броуновского движения, аномалиям вязкости, теплопроводности и др. К. я. в чистом веществе.

Аналогичные явления наблюдаются в окрестности критич. точек двойных (бинарных) смесей; здесь они обусловлены развитием флуктуации концентрации одного из компонентов в другом. Так, в критич. точке расслоения жидких металлов (напр., в системах Li - Na, Ge - Hg) наблюдается критич. рассеяние рентгеновских лучей (рис. 4). В окрестности точек Кюри ферромагнетиков и сегнето-электриков, где растут флуктуации намагниченности и диэлектрич. поляризации, имеются резкие аномалии в рассеянии и поляризации проходящих пучков нейтронов (рис. 5), в распространении звука и высокочастотного электромагнитного поля. При упорядочении сплавов (напр., гидридов металлов) и установлении ориен-тационного дальнего порядка в молекулярных кристаллах (напр., в твёрдом метане, четырёххлористом углероде, га-логенидах аммония) также наблюдаются типичные К. я., связанные с ростом флуктуации соответствующей физ. величины (упорядоченности расположения атомов сплава или средней ориентации молекул по кристаллу) в окрестности точки фазового перехода.

Внутр. сходство К. я. при фазовых переходах в объектах очень разной природы позволяет рассматривать их с единой точки зрения. Установлено, напр., что у всех объектов существует одинаковая температурная зависимость ряда физ. величин вблизи точек фазовых переходов II рода. Для получения такой зависимости физ. величины выражают в виде степенной функции от приведённой темп-ры т = (Т - Т_к)/Т_к (здесь Т_к - критическая температура) или др. приведённых величин (см. Приведённое уравнение состояния). Напр., сжимаемость газа (dV/др)_T, восприимчивость ферромагнетика (дМ/дН)_{р, T} или сегнетоэлектрика (дD/дЕ)_{р, T} и аналогичная величина (дх/дM)_{р, T} для смесей с критич. точкой равновесия жидкость - жидкость или жидкость - пар одинаково зависят от темп-ры вблизи критич. точки и могут быть выражены однотипной формулой:

[ris]

Здесь V, р, Т - объём, давление и темп-pa, М и D - намагниченность и поляризация вещества, Н и Е - напряжённость магнитного и электрич. полей, M- химический потенциал компонента смеси, имеющего концентрацию х. Критич. индекс у, возможно, имеет одинаковые или близкие значения для всех систем. Эксперименты дают значения у, лежащие между 1 и ⁴/₃, однако погрешности в определении у часто оказываются того же порядка, что и различие результатов

Рис. 5. Зависимость интенсивности N рассеянного пучка нейтронов, прошедшего через образец никеля, от температуры. Измерялось рассеяние на углы О=10, 2'иО=37'(для О=10, 2' масштаб уменьшен в 3 раза). Максимум рассеяния соответствует точке Кюри Т_к, и его положение не зависит от угла рассеяния.

экспериментов. Аналогичная зависимость теплоёмкости с от темп-ры для всех перечисленных [ris] систем имеет вид:

Значения а лежат между нулём и ~ 0, 2, в ряде экспериментов а оказалось близким к 1/8 Для теплоёмкости гелия в точке перехода в сверхтекучее состояние (в Х-точке) формула (2) видоизменяется: CD ~ 1пт.

Подобным же образом (в виде степенного выражения) в окрестности критич. точек может быть выражена зависимость удельного объёма газа от давления, магнитного или электрич. момента системы от напряжённости поля, концентрации смеси от хим. потенциала компонентов. При постоянной темп-ре, равной Т_к, они могут быть записаны след. образом:
[ris]

Экспериментальные значения 6 лежат между 4 и 5.

Одинаково зависят от приведённой темп-ры также: разность удельных объёмов жидкости (V_ж) и пара (V_n), находящихся в равновесии ниже критич. точки; магнитный или электрич. момент вещества в ферромагнитном или сегнетоэлект-рич. состоянии в отсутствие внеш. поля; разность концентраций двух фаз (x₁ и х₂) расслаивающейся смеси; корень квадратный из плотности p_s сверхтекучей компоненты в гелии II (см. Сверхтекучесть):

[ris]

Найденные значения 0 близки к одной трети (от ⁵/₁₆ до ³/₈). Константы а, B, у, 8 и др., характеризующие поведение физических величин вблизи точек перехода II рода, наз. критич. индексами.

В нек-рых объектах, напр. в обычных сверхпроводниках и многих сегнетоэлект-риках, почти во всём диапазоне темп-р вблизи критич. точки К. я. не обнаруживаются. С др. стороны, свойства обычных жидкостей в значительном диапазоне темп-р в окрестности критич. точки или свойства гелия вблизи Y-точки почти целиком определяются К. я. Это связано с характером действия межмолекулярных сил. Если эти силы достаточно быстро убывают с расстоянием, то в веществе значит. роль играют флуктуации и К. я. возникают задолго до подхода к критич. точке. Если же, напротив, межмолекулярные силы имеют сравнительно дальний радиус действия, как, напр., кулонов-ское и диполь-дипольное взаимодействие в сегнетоэлектриках, то установившееся в веществе среднее силовое поле почти не будет искажаться флуктуациями и К. я. могут обнаружиться лишь предельно близко к точке Кюри.

К. я.- это кооперативные явления, т. е. явления, обусловленные свойствами всей совокупности частиц, а не индивидуальными свойствами каждой частицы. Проблема кооперативных явлений полностью ещё не решена, поэтому нет и исчерпывающей теории К. я.

Все реальные подходы к теории К. я, исходят из эмпирич. факта возрастания неоднородности вещества с приближением к критич. точке и вводят понятие радиуса корреляции флуктуации r_c, близкое по смыслу к среднему размеру флуктуации. Радиус корреляции характеризует расстояние, на к-ром флуктуации влияют друг на друга и, т. о., оказываются зависимыми, некоррелированными". Этот радиус для всех объектов зависит от темп-ры по степенному закону:

[ris] (5)

Предполагаемые значения v лежат между 1/2 и 2/3.

Зависимости (1), (2) и (5) означают, что значения соответствующих величин становятся бесконечными в точках, где т обращается в нуль (ср. рис. 1, 2, 3). Т. р., радиус корреляции неограниченно растёт с приближением к точке фазового перехода. Это значит, что любая часть рассматриваемой системы в точке фазового перехода чувствует изменения, произошедшие с остальными частями. Наоборот, вдали от точки перехода флуктуации статистически независимы и случайные изменения состояния вещества в данной точке образца никак не сказываются на остальном веществе. Наглядным примером служит рассеяние света веществом.

В случае рассеяния света на независимых флуктуациях (т. н. рэлеевское рассеяние) интенсивность рассеянного света обратно пропорциональна 4-й степени длины волны и приблизительно одинакова по разным направлениям (рис. 6, а). Рассеяние же на скоррелированных флуктуациях - критич. рассеяние - отличается тем, что интенсивность рассеянного света пропорциональна квадрату длины волны и обладает особой диаграммой направленности (рис. 6, 6).

Рис. 6. а - диаграмма направленности рассеяния света на независимых флуктуациях плотности жидкости; 6 - рассеяние света на скоррелированных флуктуациях (рассеяние при критической температуре). Масштаб в случае б сильно уменьшен.

Среди теорий К. я. большое распространение получила теория, рассматривающая вещество в окрестности точки фазового перехода как систему флуктуирующих областей размера ~ r_с. Она наз. теорией масштабных преобразований (скейлинг-теорией). Скейлинг-теория не позволяет из свойств молекул, составляющих вещество, вычислить критич. индексы, но даёт соотношение между индексами, к-рые позволяют вычислить их все, если известны какие-нибудь два из них. Соотношения между критич. индексами позволяют определить уравнение состояния и вычислять затем различные термо-динамич. величины по сравнительно небольшому объёму экспериментального материала. На аналогичном принципе построена теория, связывающая несколькими соотношениями критич. индексы кине-тич. свойств (вязкости, теплопроводности, коэфф. диффузии, поглощения звука и др., также имеющих аномалии в точках фазовых переходов) с индексами термодинамич. величин. Эта теория называется динамическим скейлингом в отличие от статического скейлинга, который относится только к термодинамич. свойствам материи.

Лит.: Фишер М., Природа критического состояния, пер. с англ., М., 1968; П о-кровский В. Л., Гипотеза подобия в теории фазовых переходов, " Успехи физических наук", 1968, т. 94. в. 1, с. 127; Critical phenomena, Wash., 1966.

КРИТИЧЕСКИЙ ОБЪЁМ, удельный объём вещества (или смеси веществ) в его критическом состоянии. Удельные объёмы жидкой и газообразной фаз в критич. состоянии становятся равными между собой. Этот общий удельный К. о. для всех жидкостей соответствует плотности, приблизительно втрое меньшей плотности вещества в твёрдом состоянии. Значения К. о. V_K нек-рых веществ приведены в ст. Критическая точка.

КРИТИЧЕСКИЙ РЕАЛИЗМ в философии, направление совр. идеа-листич. философии, ведущее своё происхождение от " критической философии" И. Канта. Исходные принципы К. р. были сформулированы в Германии в кон. 19 - нач. 20 вв. А. Рилем, О. Кюльпе, А. Мессером и др. Как самостоят. школа К. р. сформировался в США, когда Д. Дрейк, А. Лавджой, Дж. Пратт, А. Роджерс, Дж. Сантаяна, Р. В. Сел-лерс и Ч. Стронг выпустили в 1920 " Очерки критического реализма", где была дана детальная разработка доктрины К. р. Наиболее существенна для неё теория познания, в к-рой К. р. противопоставляет себя неореализму: если последний считает, что в процессе познания внеш. мир непосредственно включается в сознание субъекта, " схватывается" им таким, как он есть, то К. р. исходит из того, что процесс познания опосредован " данным", или содержанием сознания. При этом проблема природы " данного" решается представителями К. р. по-разному. Пратт и Лавджой отождествляют его с восприятием, считая, что " данное" условно представляет свойства внеш. действительности, знание к-рых даёт возможность субъекту ориентироваться в окружающем мире; это сближает их взгляды с субъективно-идеалистич. " иероглифов теорией". Сантаяна, Дрейк, Стронг и Роджерс понимают под " данным" абстрактное понятие - логич. " сущность" вещи, к-рая в случае правильного познания может совпадать с реальной сущностью вещи. Здесь идеальные " сущности" приобретают онтологич. характер, что приводит к своеобразному варианту платонизма. Особую позицию занимает Селлерс, отождествляющий " данное" с адекватным отражением в сознании внеш. мира, что ведёт его к материалистич. трактовке процесса познания.

Лит.: Богомолов А. С., Англоамериканская буржуазная философия эпохи империализма, М., 1964, гл. 8; Лука-нов Д. М.. Гносеология американского " реализма", М., 1968; Юдина Н. С., Концепция реальности в американском " критическом реализме", " философские науки", 1958, № 2; Н i с k s G. D., Critical realism, L., 1938. Д. М. Луканов.

КРИТИЧЕСКИЙ РЕАЛИЗМ, направление (метод) в реалистич. лит-ре и иск-ве 19-20 вв. Понятие К. р. воспринято сов. литературоведением и искусствоведением от М. Горького, употребившего выражение К. р. (1934) для акцентирования обличительной направленности реалистич. лит-ры 19 в. Однако обличит. пафос К. р. никоим образом не исключает в реалистич. иск-ве 19-20 вв. утверждающего начала. См. в ст. Реализм.

Лит.: Лаврецкий А.. О судьбе одного литературоведческого термина, " Изв. АН СССР. Отделение литературы и языка".

1957, т. 16, в. 1; Николаев П., Реализм как теоретике-литературная проблема, в кн.: Советское литературоведение за 50 лет, М., 1967.

КРИТИЧЕСКИЙ ТОК в сверхпроводниках, предельное значение постоянного незатухающего электрич. тока в сверхпроводящем образце, при достижении к-рого вещество образца переходит в нормальное, несверхпроводящее состояние. Т. к. в нормальном состоянии вещество обладает конечным электрическим сопротивлением, то после перехода возникает рассеяние (диссипация) энергии тока, приводящее к нагреву образца.

В массивных сверхпроводниках I рода с размерами, много большими глубины проникновения магнитного поля, К. т. I_к соответствует току, который создаёт критическое магнитное поле Н_к на поверхности сверхпроводника. При этом сверхпроводник переходит в промежуточное состояние, в к-ром часть вещества находится в нормальном, а часть - в сверхпроводящем состоянии. При наличии тока границы между сверхпроводя-щими и нормальными областями находятся в движении. В силу Мейснера эффекта магнитное поле становится переменным и возникает индукционное электрич. поле, обусловливающее диссипацию энергии в проводнике.

В случае сверхпроводников II рода различают два значения К. т. (I_{K, 1} и I _{K, 2}). В идеальном сверхпроводнике (не содержащем дефектов кристаллич. решётки) при I_{к, 1} магнитная индукция становится отличной от нуля, магнитное поле проникает в сверхпроводник. Проникшее поле имеет вид нитей с квантованным магнитным потоком, вокруг к-рых циркулируют сверхпроводящие токи (т. н. вихревые нити). Диссипация энергии в этом случае связана с изменением магнитного поля во времени из-за движения вихревых нитей и с соответствующим индукционным электрич. полем. В реальных сверхпроводниках II рода (с дефектами кристаллич. решётки) омическое сопротивление возникает при I_{к, 2}> I_{к, 1}, т. к. дефекты препятствуют движению вихревых нитей. Подробнее см. в ст. Сверхпроводимость. С. В. Иорданский.

КРИТИЧЕСКОЕ ДАВЛЕНИЕ, давление вещества (или смеси веществ) в его критическом состоянии. При давлении ниже К. д. система может распадаться на две равновесные фазы - жидкость и пар. При К. д. теряется физ. различие между жидкостью и паром, вещество переходит в однофазное состояние. Поэтому К. д. можно определить ещё как предельное (наивысшее) давление насыщенного пара в условиях сосуществования жидкой фазы и пара. К. д. представляет собой физи-ко-химич. константу вещества. Значения К. д. Р_к нек-рых веществ приведены в ст. Критическая точка. Критич. состояние смесей отличается зависимостью К. д. от состава и, т. о., осуществляется не в единств. критической точке, а на кривой, все точки к-рой характеризуются критич. значениями давления, темп-ры и концентрации.

КРИТИЧЕСКОЕ МАГНИТНОЕ ПОЛЕ в сверхпроводниках, характерное значение напряжённости магнитного поля Н_к, выше к-рого происходит полное или частичное проникновение магнитного поля в сверхпроводник. При Н< Н_К магнитное поле в сверхпроводник не проникает, его экранирует поверхностный сверхпроводящий ток (Мейснера эффект).

В сверхпроводниках I рода, к которым относится большинство чистых металлов, вещество переходит в нормальное, несверх-проводящее состояние при Н> Н_К (фазовый переход I рода). Соответствующее этому переходу К. м. п. Н_к связано с разностью свободных энергий нормальной (F_H) и сверхпроводящей (F_сn) фаз соотношением F_н - F_cп = Н²_к/ 8 п.

Наибольшее значение Н_к у чистых металлов достигает сотен гс. Если магнитное поле оказывается равным Н_х только в нек-рых точках поверхности сверхпроводника II рода, то в нём возникает промежуточное состояние (чередование сверхпроводящей и нормальной фаз).

В сверхпроводниках II рода (в основном это сплавы) проникновение магнитного поля начинается с образования вихревых нитей, в сердцевине к-рых в основном сосредоточено магнитное поле. При этом вещество ещё не теряет сверх-проводящих свойств, и в нём текут токи, частично экранирующие внешнее поле. Соответствующее началу проникновения К. м. п. H_{к, 1} меньше термодинамич. критического поля H_к для этих веществ. Полное проникновение магнитного поля в сверхпроводник наступает при Н_{k, 2}, к-рое может быть как меньше, так и больше Н_к. В т. н. жёстких сверхпроводниках, из к-рых наиболее известны сплавы на основе ниобия, К. м. п. Н_{к, 2} Н_{к, 1} и достигает сотен тыс. гс. При значениях поля H_{K, 1} и Н_{к, 2} происходят фазовые переходы II рода. Подробнее см. Сверхпроводимость. С. В. Иорданский.

КРИТИЧЕСКОЕ СОСТОЯНИЕ, 1)предельное состояние равновесия двухфазных систем, в к-ром обе сосуществующие фазы становятся тождественными по своим свойствам; 2) состояние вещества в точках фазовых переходов II рода. К. с., являющееся предельным случаем равновесия двухфазных систем, наблюдается в чистых веществах при равновесии жидкость - газ, а в растворах - при фазовых равновесиях газ - газ, жидкость - жидкость, жидкость - газ, твёрдое тело - твёрдое тело. На диаграммах состояния К. с. соответствуют предельные точки на кривых равновесия фаз (рис. 1, а и б)-т. н. критические точки. Согласно фаз правилу критическая точка изолирована в случае двухфазного равновесия чистого вещества, а, напр., в случае бинарных (двойных) растворов критич. точки образуют критич. кривую в пространстве термодинамич. переменных (параметров состояния). Значения параметров состояния, соответствующие К. с., наз. критическими - критич. давление Р_К, критич. темп-pa Т_к, критич. объём V_K, критич. состав х_к и т. д.