Главная страница Случайная страница КАТЕГОРИИ: АвтомобилиАстрономияБиологияГеографияДом и садДругие языкиДругоеИнформатикаИсторияКультураЛитератураЛогикаМатематикаМедицинаМеталлургияМеханикаОбразованиеОхрана трудаПедагогикаПолитикаПравоПсихологияРелигияРиторикаСоциологияСпортСтроительствоТехнологияТуризмФизикаФилософияФинансыХимияЧерчениеЭкологияЭкономикаЭлектроника |
Теплообмен на поверхностях ограждений
От внутреннего воздуха к внутренней поверхности ограждения тепло передается путем конвекции и лучеиспускания. Внутри ограждения передача тепла осуществляется путем теплопроводности. От наружной поверхности ограждения к наружному воздуху тепло передается конвективным путем и лучеиспусканием (рис. 2.1).
Рис. 2.1. Передача тепла от наружной поверхности ограждения к наружному воздуху
Уравнение теплового баланса на поверхности ограждения имеет вид . (2.2) Количество тепла, переданное конвекцией, лучеиспусканием, равняется КОЛИЧЕСТВУ тепла, переданному путем ТЕПЛОПРОВОДНОСТИ. Конвективный теплообмен на внутренней поверхности ограждения связан с переносом тепла частицами жидкости или газа. Количество тепла, передаваемого конвекцией, зависит от целого ряда факторов: характера движения среды, ее плотности, вязкости, температуры; состояния поверхности твердого тела, величины температурного перепада между жидкостью или газом и поверхностью и пр. Математическое решение этой задачи возможно лишь для некоторых частных случаев, при целом ряде упрощающих предпосылок. Применяют обычно теорию подобия. В практических расчетах количество тепла, передаваемое путем конвекции, определяется по формуле Ньютона
, (2.3) где – коэффициент конвективного теплообмена, Вт/(м2·К); – внутренняя поверхность ограждения, м2; – температура воздуха в помещении, º С; – температура внутренней поверхности, º С. Коэффициент конвективного теплообмена зависит от многих факторов: от физических свойств жидкости или газа, от формы поверхности, от ее состояния, от скорости движения газа, от разности температур и др. факторов. Аналитическое определение возможно только для некоторых частных случаев. Величина зависит от режима течения, поэтому при выборе расчетной зависимости нужно знать характер движения жидкости или газа у поверхности. Нагретые потоки воздуха в помещении поднимаются вверх, охлажденные опускаются. Таким образом, возникает циркуляция воздуха в помещении. Наличие вентиляции усиливает этот процесс. Обычно благодаря перемешиванию воздуха в помещении создается сравнительно равномерное распределение внутренней температуры. Но в тех случаях, когда в помещении имеются источники тепла, картина меняется: возникает «тепловая подушка» в верхней зоне. При подаче воздуха в помещение с помощью струй неизотермических возникает теплообмен между струей и поверхностью. Около нагретых, свободно расположенных поверхностей возникает процесс свободной конвекции. ИНТЕНСИВНОСТЬ конвективного потока определяется произведение двух критериев (Грасгофа и Прандтля) – Gr, Pr.
, . (2.4)
При = 20 º C , где – определяющий размер в направлении движения воздуха, м; – коэффициент кинематической вязкости, м2/с; – коэффициент объемного расширения, К-1. - для газа, – температурный напор (разность между температурами поверхности и воздуха), º С; а – коэффициент температуропроводности, м2/с.
Критерий Нуссельта служит характеристикой процесса конвективного теплообмена. Критериальное уравнение при естественной конвенции имеет вид , (2.5) где коэффициенты с и n зависят от величины произведения . Применительно к условиям в помещении коэффициент конвективного теплообмена для ламинарного течения газа может быть вычислен согласно [1] по формуле: , Вт/(м2·К). (2.6) Переход от ламинарного к турбулентному режиму происходит на расстоянии от начала поверхности , м. (2.7) В области турбулентного режима среднее значение коэффициента конвективного теплообмена определяется по формуле , Вт/(м2·К), (2.8) где в – коэффициент, зависящий от положения поверхности по отношению к воздуху.
В реальных условиях идеальная картина свободного конвективного теплообмена может быть нарушена в результате наличия замкнутого и ограниченного объема, наличия нескольких холодных и нагретых поверхностей. В ограниченном пространстве происходит общая интенсификация процесса обтекания поверхности воздухом. Для области ламинарного течения больше на 9%. В турбулентной области локальной коэффициент конвективного теплообмена увеличивается по направлению движения. Среднее значение растет с увеличением высоты помещения. Около потолка имеется зона торможения, на нижней границе которой интенсивность конвективного теплообмена снижается. Усиление свободной конвекции в помещении связано с тем, что на интенсивность движения конвективного потока около поверхности влияет общая подвижность воздуха в помещении. Кроме того, поверхности могут обдуваться потоками воздуха. Режим обтекания характеризуется критерием Рейнольдса: , (2.9) где – скорость движения воздуха, м/с; – характерный размер, м; – коэффициент кинематической вязкости, м2/с. О. Кришер [13] предложил общий способ расчета конвективного теплообмена, основанный на том, что условия омывания поверхности при смешанной конвекции (свободной + вынужденной) можно определить условным критерием Рейнольдса: . (2.10) Тогда средний коэффициент теплообмена в условиях смешанной конвекции равен: . (2.11)
ТЕПЛООБМЕН ИЗЛУЧЕНИЕМ происходит между телами, разделенными лучепрозрачной средой. Природа излучения - это электромагнитные волны с длиной 0, 8-400 мкм. Часть лучистого тепла, падающего на поверхность, поглощается телом и нагревает его, часть отражается, а часть проходит через тело. Если лучистое тепло целиком поглощается телом, то тело считается абсолютно черным, если полностью отражается – абсолютно белым. Интенсивность излучения зависит от температуры и пропорционально четвертой степени абсолютной температуры T.
, Вт, (2.12)
где Q – количество излучаемого тепла, Вт; с – коэффициент излучения серого тела, Вт/(м2К4); Т – температура в градусах Кельвина; F – поверхность излучения в м2. Для каждого материала коэффициент излучения своя величина, зависящая от химического состава излучающего вещества и от характера обработки поверхности (у строительных материалов) с = 3, 4945, 24 Вт/(м2К4). Для абсолютно черного тела с = 5, 77 Вт/(м2К4), для прочих «серых» тел с¢ с0. Количество тепла, передаваемого излучением между двумя произвольно расположенными поверхностями, определяется по формуле: . (2.13) – приведенная степень черноты, Ú . – коэффициент облученности, показывающий доля тепла, которая приходится на поверхность F2 из всего количества, излучаемого тепла поверхностью F1. Коэффициент облученности φ зависит от взаимного расположения поверхностей и их геометрических размеров, но не зависит от температуры поверхностей. Определение коэффициент облученности даже при простейших формах и определяют графическим способом или по таблицам справочников [22]. В более простых случаях: а) в случае теплообмена параллельных, близко расположенных поверхностей.
б) когда одно тело со всех сторон окружено другим телом, количество тепла, излучаемого телом 1, будет равно:
Обычно в строительной теплофизике пользуются более простой зависимостью для расчета лучистого теплообмена. Формула аналогична уравнению Ньютона: , (2.16) где – коэффициент теплоотдачи излучением; и – температуры поверхностей, обменивающихся лучистым теплом; , Вт/(м2·К). Внутри помещения может быть несколько поверхностей, одни из которых отдают лучистое тепло, а другие его поглощают. Для инженерных расчетов заменяют разность 4-х степеней абсолютных температур разностью температур в градусах Цельсия. , (2.17)
где в1-2 – температурный коэффициент. В условиях комнатной температуры в1-2 = 0, 81 + 0, 01 · τ ср. τ ср. = 0, 5 · (τ 1 + τ 2). Q1-2 = с0 · ε пр. · в1-2 · (τ 1 - τ 2) · φ 1-2 · F1 – количество тепла, переданное путем лучеиспускания от одной поверхности к другой. Если поверхность находится в лучистом теплообмене со всеми поверхностями, то . (2.18) При расчете теплообмена в помещении искомой величиной является температура и площадь обогреваемой поверхности панели. Все поверхности помещения заменяются одной условной поверхностью, имеющей осредненную радиационную температуру. Получается одно уравнение: . Радиационная температура tR равна средневзвешенной по коэффициентам облученности температуре окружающих панель поверхностей. . (2.19) - в замкнутом пространстве. . (2.20) – коэффициенты облученности с панели на различные поверхности, температура которых . Для упрощения принимают температуру внутреннего ограждения, равной , а определяют как средневзвешенную по площадке. . (2.21)
|