Главная страница Случайная страница КАТЕГОРИИ: АвтомобилиАстрономияБиологияГеографияДом и садДругие языкиДругоеИнформатикаИсторияКультураЛитератураЛогикаМатематикаМедицинаМеталлургияМеханикаОбразованиеОхрана трудаПедагогикаПолитикаПравоПсихологияРелигияРиторикаСоциологияСпортСтроительствоТехнологияТуризмФизикаФилософияФинансыХимияЧерчениеЭкологияЭкономикаЭлектроника |
Необратимое истечение
В реальных условиях, вследствие трения потока о стенки канала, процесс истечения является необратимым. За счет теплоты трения энтропия рабочего тела возрастает. На рис. 6.8 представлены обратимый (1-2) и необратимый (1-2 д) процессы истечения водяного пара из сопла. Для обратимого процесса истечения скорость на выходе из сопла равна
В действительном процессе при том же перепаде давлений расходуется меньшая разность энтальпий (h1 - h2д), в результате уменьшается скорость истечения, т.к. часть кинетической энергии, благодаря трению, переходит в теплоту
Отношение c2д / c2 = j называется скоростным коэффициентом. Для паровых и газовых турбин экспериментальные данные показывают, что
Отношение , где (h1 - h2) – располагаемый тепловой перепад, называется коэффициентом потери энергии. Для паровых и газовых турбин x = 4…5 %. Коэффициент потери энергии и скоростной коэффициент взаимосвязаны. Для сопел паровых и газовых турбин при c1 = 0 эта связь имеет вид
Совместное решение (6.28) и (6.29) с учетом дает формулу для расчета энтальпии на выходе из сопла
Площадь выходного сечения сопла рассчитывается по уравнению неразрывности потока
Удельный объем v2д определяется по известным значениям параметров
где vkpд, ckpд – действительные значения удельного объема и критической скорости в минимальном сечении сопла. Необратимый процесс расширения рабочего тела при истечении из сопла (1-2 д) сопровождается увеличением энтропии (DsH) и потерей эксергии (Dexпот):
|