![]() Главная страница Случайная страница КАТЕГОРИИ: АвтомобилиАстрономияБиологияГеографияДом и садДругие языкиДругоеИнформатикаИсторияКультураЛитератураЛогикаМатематикаМедицинаМеталлургияМеханикаОбразованиеОхрана трудаПедагогикаПолитикаПравоПсихологияРелигияРиторикаСоциологияСпортСтроительствоТехнологияТуризмФизикаФилософияФинансыХимияЧерчениеЭкологияЭкономикаЭлектроника |
Электрический диполь
С электрическими диполями нам приходится встречаться весьма часто. Небольшое проводящее тело в электрическом поле можно приближенно рассматривать как диполь, так как на его концах возникают индукционные заряды, равные по величине и разноименные по знаку. Подобные же заряды возникают и на диэлектриках, и поэтому небольшое диэлектрическое тело в электрическом поле также можно рассматривать как диполь. Наконец, многие молекулы построены из положительных и отрицательных ионов, центры которых смещены друг относительно друга. Такие молекулы можно считать во многих случаях электрическими диполями. Найдем силы, действующие на диполь в однородном электрическом поле (рисунок 8). На концы диполя действуют равные по величине силы F = q E, где Е - напряженность поля. Эти силы направлены в противоположные стороны и образуют пару сил. Момент М этой пары равен:
M=F× l × sina= q E× l × sina, (5.1)
где a - угол между вектором Мы видим, что величина момента пары сил зависит от произведения заряда q на длину диполя l. Это произведение называют моментом диполя. Момент диполя
Электрический момент диполя Пользуясь понятием момента диполя, можно написать выражение для момента пары сил, действующей на диполь, в виде
М = р Е× sina. (5.3)
Направление момента этой пары
Момент сил (5.4) стремится повернуть диполь так, чтобы его электрический момент В случае нахождения диполя в неоднородном электрическом поле силы, действующие на концы диполя, уже неодинаковы, и поэтому их результирующая сила не равна нулю. В неоднородном электрическом поле на диполь действует результирующая сила, стремящаяся передвинуть диполь в область поля с большей напряженностью. Прямая, проходящая через заряды диполя, называется осью диполя. Вычислим сначала потенциал, а затем напряженность поля диполя. Это поле обладает осевой симметрией. Поэтому картина поля в любой плоскости, проходящей через ось диполя, будет одной и той же, причем вектор Согласно (4.9) потенциал поля диполя в точке А (рисунок 9а) определяется как j=
j=
где p = ql - электрический момент диполя. Из формулы (5.6) видно, что поле диполя зависит от его электрического момента Чтобы найти напряженность электрического поля диполя, вычислим по формуле (4.17) проекции вектора
ER=
Вторая проекция равна
ЕJ=
Как видно из рисунка 9а модуль вектора Е= Как следует из выражения (5.9), напряженность поля диполя убывает с расстоянием от диполя как 1/R3, т.е. быстрее, чем напряженность поля точечного заряда (убывающая как 1/R2). Ориентацию вектора напряженности
tgb =
Диполь с электрическим моментом
W= -
Нужно отметить, что это выражение не учитывает энергию взаимодействия зарядов + q и - q, образующих диполь.
|