![]() Главная страница Случайная страница КАТЕГОРИИ: АвтомобилиАстрономияБиологияГеографияДом и садДругие языкиДругоеИнформатикаИсторияКультураЛитератураЛогикаМатематикаМедицинаМеталлургияМеханикаОбразованиеОхрана трудаПедагогикаПолитикаПравоПсихологияРелигияРиторикаСоциологияСпортСтроительствоТехнологияТуризмФизикаФилософияФинансыХимияЧерчениеЭкологияЭкономикаЭлектроника |
Гамма-спектроскопия
Гамма-спектроскопия – раздел ядерной физики, посвящённый исследованиям энергетических спектров гамма-излучения. К этой же области принято относить исследования различных ядерных и атомных процессов, связанных с испусканием, поглощением и рассеянием γ -квантов. На основании измерения таких характеристик, как относительные интенсивности наблюдаемыхγ -линий, угловые распределения γ -квантов и т.д., удаётся получать информацию о спинах и четностях основных и возбуждённых состояний ядер, ширинах возбуждённых уровней. Спектры γ -лучей дают основные сведения, необходимые для построения схем энергетических уровней ядер. Для получения данных о спинах уровней ядер, электрических и магнитных моментах возбуждённых ядер используется метод исследования угловых корреляцийγ -квантов. С помощью двух или большего числа спектрометрических детекторов, включённых в схему отбора совпадающих во времени актов регистрации γ -квантов, измеряется зависимость числа таких событий от угла между направлениями вылета соответствующих γ -квантов из источника. Если при этом разрешающее время схемы совпадений значительно больше среднего времени τ жизни ядер в промежуточном состоянии, то измеренная угловая корреляция называется интегральной по времени. В этом случае детектор, регистрирующий 2-й γ -квант, не различает акты γ -распада возбуждённых ядер по их времени жизни и все они суммируются. Соответствующая корреляционная функция для угловых γ -γ -корреляции имеет вид: > > next > > Здесь > > next > > Простейший комптоновский поляриметр [4] представляет собой полупроводниковый детектор в виде тонкой плоскопараллельной пластинки (Рис.3). Пучок исследуемых γ -лучей направляется на узкую грань пластинки. Если плоскость пластинки перпендикулярна плоскости поляризации γ -лучей (в плоскости поляризации лежит электрический вектор E электромагнитной волны), то число отсчётов в пике полного поглощения будет максимально возможным, так как сечение комптоновского рассеяния максимально для направления, перпендикулярного плоскости поляризации первичных γ -лучей, и при данном расположении пластинки вероятность поглощения рассеянного кванта в веществе детектора гораздо больше, чем в случае, когда пластинка повёрнута на 90° относительно рассматриваемого положения. В последнем случае комптоновски рассеянные γ -кванты будут с большой вероятностью вылетать из детектора через широкую грань. Такой детектор особенно удобен для качественных опытов по определению положения плоскости поляризации. Рис.3 Схема действия полупроводниковогоγ -поляриметра: S-источник линейно поляризованных γ -лучей; ОО'-ось пучка γ -квантов. Стрелками обозначена плоскость поляризации (E). Первичный γ -квант γ 1 попадает в детектор вблизи точки В и испытывает комптоновское рассеяние в точке А. Наиболее вероятное положение плоскости рассеяния, в которой движется рассеянный квант γ 2, перпендикулярно плоскости поляризации первичных фотонов. Поглощение рассеянного кванта в детекторе наиболее вероятно, когда пластинка находится в положении I, и наименее вероятно в положении II. > > next > >
|