Главная страница Случайная страница
КАТЕГОРИИ:
АвтомобилиАстрономияБиологияГеографияДом и садДругие языкиДругоеИнформатикаИсторияКультураЛитератураЛогикаМатематикаМедицинаМеталлургияМеханикаОбразованиеОхрана трудаПедагогикаПолитикаПравоПсихологияРелигияРиторикаСоциологияСпортСтроительствоТехнологияТуризмФизикаФилософияФинансыХимияЧерчениеЭкологияЭкономикаЭлектроника
С прямолинейным перемещением руды и магнитного продукта
|
|
Расчетная схема данного режима приведена на рисунке, где приведены принятые обозначения. Здесь угол α – угол наклона лотка.
На магнитную частицу массой m=1 действуют силы:
· магнитная сила - Fм = μ 0 χ HgradH,
· сила тяжести – fт = g, имеющая две составляющие (см. схему),
· сила трения руды о лоток - fтр.
Силу трения магнитной частицы можно не учитывать, т.к. она отделяется от лотка в начале рабочей зоны.
Движение частицы перпендикулярно лотку возможно, если выполняется условие:
Fм > fн.
Разность этих сил (F1) определяет перемещение частицы в нормальном направлении к лотку:
F1 = Fм - fн (4.15)
Движение частицы по длине рабочей зоны L вызывается касательной составляющей силы тяжести с ускорением a = fк /m = gsinα.
Процесс выделения магнитной фракции будет иметь место, если время преодоления частицей расстояния h будет меньшим времени, необходимого частицы для преодоления расстояния L. Это условие разделения по данной схеме.
Обозначим:
· V0 – начальная скорость движения частицы при поступлении в рабочую зону,
· t1 – время, за которое частица пройдет расстояние L (длина рабочей зоны),
· t2 - время, за которое частица пройдет расстояние h.
Тогда, для равноускоренного движения можно записать:
(4.16)
Расстояние h частица преодолевает под действием силы F1. Из (4.15) следует:
Fм = gcosα + F1 (4.17)
Можно допустить, что частица под действием данной силы двигается равноускоренно с ускорением: a1 = F1 (при m = 1).
Тогда следует: h = 
(4.18)
Крайнее условие сепарации t1 = t2. Решим совместно уравнения (4.16 и 4.18) относительно F1. Для упрощения примем угол α = 0, что не внесет существенной ошибки:
L = V0t1, t1 = L/V0. (4.19)
Из (4.18) следует: 
(4.20)
Заменим t2 на равное ему значение t1 (4.19):
(4.21)
Окончательно с учетом (4.15) в случае горизонтально и наклонного (α < 350) движения материала получим:
(4.22)
Из выражения (4.22) можно оценить допустимую (критическую) начальную скорость V0кр материала, при которой обеспечивается извлечение частиц с заданной магнитной силой Fм:
(4.23)