![]() Главная страница Случайная страница КАТЕГОРИИ: АвтомобилиАстрономияБиологияГеографияДом и садДругие языкиДругоеИнформатикаИсторияКультураЛитератураЛогикаМатематикаМедицинаМеталлургияМеханикаОбразованиеОхрана трудаПедагогикаПолитикаПравоПсихологияРелигияРиторикаСоциологияСпортСтроительствоТехнологияТуризмФизикаФилософияФинансыХимияЧерчениеЭкологияЭкономикаЭлектроника |
Электродинамика и распространение радиоволн 1 страницаСтр 1 из 5Следующая ⇒
Лабораторный практикум
Электронное издание
Красноярск СФУ УДК 537.8(07) ББК 22.313я73 Э455
Составители: А.С. Волошин, В.С. Панько
Э455 Электродинамика и распространение радиоволн: лабораторный практикум для студентов специальностей: 210302.65 «Радиотехника», 210304.65 «Бытовая радиоэлектронная аппаратура» и направления 210300.62 «Радиотехника» [Электронный ресурс] /сост. А.С. Волошин, В.С. Панько. – Красноярск: Сиб. федер. ун-т, 2012. – 1 диск. – Систем. требования: Pentium 200 МГц и выше, 256 Мб оперативной памяти, 50 Мб свободного места на жестком диске, Windows 98 и выше. – Загл. с экрана – Электродинамика и распространение радиоволн. Лабораторный практикум.
Приведены 5 лабораторных работ по основным разделам дисциплины. Даны краткие теоретические сведения, порядок выполнения работ. Предназначен для студентов специальностей: 210302.65 «Радиотехника», 210304.65 «Бытовая радиоэлектронная аппаратура» и направления 210300.62 «Радиотехника».
УДК 537.8(07) ББК 22.313я73 © Сибирский федеральный университет, 2012
ВВЕДЕНИЕ
Выполнение лабораторных работ является обязательной составляющей при изучении дисциплины «Электродинамика и распространение радиоволн». Настоящий лабораторный практикум составлен в соответствии с Государственным образовательным стандартом. Цель настоящего издания – научить студентов применять физические законы, изучаемые в теоретическом курсе, к решению конкретных практических задач. Также при выполнении лабораторных работ студенты приобретают основные навыки исследовательской работы, учатся правильно пользоваться современными измерительными приборами и аппаратурой, знакомятся с методами измерений различных физических величин и обработкой полученных результатов, что является хорошей предпосылкой успешной дальнейшей работы и научной деятельности. В практикуме приведены 5 лабораторных работ, которые студентам нужно выполнить в пятом семестре при изучении дисциплины «Электродинамика и распространение радиоволн». Каждая работа содержит теоретический материал, в котором кратко изложены принципы работы рассматриваемого устройства, а также суть и актуальность проводимого исследования. Кроме того, во всех лабораторных работах подробно раскрывается экспериментальная часть метода, положенного в основу изучения каждого опыта, а также приводится порядок выполнения работы и техника обработки результатов. Для детальной проработки пройденного материала и закрепления полученных знаний в конце каждой работы приведены контрольные вопросы. С целью помочь студентам найти ответы на контрольные вопросы в завершении описания к каждой из работ также приведен соответствующий библиографический список рекомендуемой литературы. Настоящий лабораторный практикум предназначен для студентов радиотехнических специальностей вузов.
Лабораторная работа № 1 ИЗМЕРИТЕЛЬНАЯ ЛИНИЯ
Цель работы: Изучить устройство измерительной линии, освоить ее настройку и методы измерения на ней. Освоить методику определения нормированных сопротивлений СВЧ-нагрузок с помощью измерительной линии.
Конструкция и принцип действия измерительных линий
Измерительными линиями называются приборы, позволяющие измерять распределение поля вдоль линии передачи. С помощью измерительной линии определяют коэффициент стоячей и бегущей волны, коэффициент отражения, полное сопротивление нагрузки. Наибольшее распространение получили коаксиальные и волноводные измерительные линии. Основой волноводной измерительной линии является отрезок волновода прямоугольного сечения с продольной щелью, прорезанной в середине его широкой стенки (рис. 1.1). Вдоль щели передвигается каретка с зондом, который соединяется с резонатором. Длина измерительной линии выбирается таким образом, чтобы вдоль нее укладывалось не менее Настройка измерительной линии сводится к получению точного резонанса в камере детекторной секции (по максимальному показателю индикатора) и подбору оптимальной глубины погружения зонда в волновод. Резонансная система линии состоит из двух резонаторов, настройка которых производится путем перемещения поршней с использованием внешних элементов. Настройка резонаторов необходима потому, что в спектре генератора могут присутствовать несколько близких частот. Детекторную секцию настраивают путем вращения контактного поршня 4 и перемещения подвижного поршня 5 (рис. 1.1). Регулировка погружения зонда в волновод производится гайкой 6. Принцип измерения с помощью измерительной линии основан на возможности определения величины и характера комплексного сопротивления нагрузки по распределению электромагнитного поля вдоль линии. Для описания процессов, происходящих в волноводах конечной длины (каковой и является измерительная линия), используют теорию длинных линий, которая основана на концепции падающих и отраженных волн. Структура падающей и отраженной волны предполагается такой же, как и в линии бесконечной длины, т. е. напряжение и ток в линии являются функциями только продольной координаты x. Записывается это следующим образом:
где
Рис. 1.1. Упрощенная схема измерительной линии типа Р1-4:
Амплитуда падающей волны напряжения Отношение комплексной амплитуды напряжения отраженной волны
В общем случае коэффициент отражения является комплексной величиной, т. е.
где R Н и G Н − вещественные части сопротивления и проводимости (активное сопротивление и активная проводимость) нагрузки соответственно; X н и B н − мнимые части сопротивления и проводимости (реактивное сопротивление и реактивная проводимость соответственно). Для пассивных нагрузок всегда выполняется условие
Если линия передачи не согласована с нагрузкой, т. е.
U min = U пад – U отр,
U max = U пад + U отр.
Решение практических задач часто требует согласования различных нагрузок с линией передачи. В качестве меры согласования используют коэффициент стоячей волны по напряжению (обозначается КСВН):
Иногда вместо КСВН используют другой коэффициент – коэффициент бегущей волны (КБВ):
Определив при помощи измерительной линии один из приведенных выше коэффициентов, можно вычислить модуль коэффициента отражения
Таким образом, модуль коэффициента отражения в линии без потерь, описываемы формулами (1.6), не зависит от значения координаты l и полностью определяется сопротивлением нагрузки Входное сопротивление нагруженного отрезка линии в произвольной точке продольного сечения зависит от сопротивления нагрузки
где β − коэффициент фазы, который равен мнимой части коэффициента распространения Как видно из (1.7), входное сопротивление является периодической функцией с периодом Часто при записи выражения для определения Рассмотрим характер распределения тока и напряжения в идеальной линии без потерь для основных частных случаев нагрузки. Следует иметь в виду, что определение распределения напряжения и тока вдоль линии производят при помощи измерительной линии, в которой происходит преобразование напряжения и тока детекторной головкой. Иначе говоря, измеряются только амплитуды полей токов и напряжений, и, следовательно, их распределения вдоль измерительной линии в этом случае будут однополярными. 1. Рассмотрим распределение полей токов и напряжений вдоль разомкнутой линии (холостой ход), т. е.
Рис. 1.2. Распределение амплитуд напряжений и токов в разомкнутой линии.
Так как линия на конце разомкнута, то в линии устанавливается такой режим, что на конце получается максимальное значение напряжения и нулевое значение тока. Напряжение в пучности Рис. 1.3. Эпюры входного сопротивления для разомкнутой линии. 2. Короткозамкнутая линия ( В этом случае ток на конце линии будет иметь максимальное значение, а напряжение равняться нулю. Распределение тока и напряжения получается аналогичным случаю холостого хода, только смещенным вдоль линии на
Рис. 1.4. Распределение амплитуд напряжений и токов в короткозамкнутой линии.
3. Линия нагружена на активное сопротивление R Н, равное ее волновому сопротивлению, т. е. В этом случае линия подобна бесконечно длинной линии. Вся энергия, подводимая к линии, распределяется вдоль нее в виде бегущей волны и полностью поглощается в нагрузке на конце линии. Амплитуда напряжения и тока будет постоянна по всей линии (рис. 1.5). Рис. 1.5. Распределение амплитуд напряжений и токов в согласованной линии. 4. Линия нагружена на чисто активное сопротивление, не равное ее волновому сопротивлению, т. е. В этом случае часть энергии отражается от нагрузки, и в линии будет присутствовать и падающая, и отраженная волны. Величина и положение максимума и минимума определяется соотношением между волновым сопротивлением линии и сопротивлением нагрузки. При
Рис. 1.6. Распределения амплитуд напряжений и токов вдоль линии, нагруженной на чисто активное сопротивление, гораздо меньшее волнового сопротивления линии.
При
Рис. 1.7. Распределения амплитуд напряжений и токов вдоль линии, нагруженной на чисто активное сопротивление, значительно превосходящее волновое сопротивление линии.
5. Линия нагружена на комплексное сопротивление (общий случай), В этом случае в линии также будут присутствовать и падающая, и отраженная волны. При этом узлы и пучности стоячей волны могут быть сдвинуты по отношению к концу линии в любом направлении в зависимости от характера реактивного сопротивления нагрузки (знака величины X н).
Рис. 1.8. Линия нагружена на комплексное сопротивление,
На рис. 1.8 и 1.9 показаны распределения напряжения и тока вдоль линии с нагрузкой, имеющей индуктивный (
Рис. 1.9. Линия нагружена на комплексное сопротивление, имеющее емкостной характер.
Как следует из вышеизложенного, распределение напряжения и тока в измерительной линии полностью определяется величиной и характером реактивной нагрузки. На этом свойстве длинных линий основан метод измерения полных, а также нормированных сопротивлений с помощью измерительных линий.
Методика измерения полных сопротивлений
С помощью измерительной линии определяют U max и U min, а затем по формулам (1.4) или (1.5) рассчитывают КСВН и КБВ. Зная один из этих коэффициентов, находят модуль коэффициента отражения Для определения фазы коэффициента отражения φ Г измеряют расстояние от конца линии, где расположена нагрузка, до ближайшего минимума стоячей волны, т. е.
Определение Тогда величина Работа линии сводится к измерению тока индикатора I (x) в различных сечениях линии xi. Продольная координата xi, определяющая положение зонда вдоль измерительной линии, отсчитывается по измерительной шкале с нониусом. По показаниям индикатора I (x) определяют величину относительной напряженности поля в сечении линии. Для этого линию нужно отградуировать, поскольку величина относительной напряженности E (x)/ E 0 и соответствующий ей выпрямленный ток I (x) связаны нелинейной характеристикой диода. Результатом градуировки является детекторная характеристика Основным содержанием данной лабораторной работы является освоение комплекса измерений, необходимых для определения нормированного комплексного сопротивления нагрузки
Порядок выполнения работы
Получив допуск у преподавателя, приступить к выполнению лабораторной работы в следующем порядке: 1. Подготовить генератор и измерительную линию к работе. Присоединить к выходу линии короткозамыкатель. Аттенюатор генератора ввести на максимум затухания, ручку «Род работ» установить на непрерывную генерацию. Включить генератор в сеть и после прогрева (10 − 15 мин.) ручкой «Напряжение отражателя» настроить его на максимум мощности, генерируемой клистроном. Плавно выводя аттенюатор, подать в линию мощность до получения заметных показаний индикатора. По индикатору линии тщательно настроить детекторную секцию в резонанс. Переместить зонд линии в максимум стоячей волны и подобрать положение аттенюатора так, чтобы стрелка линии достигла пределов шкалы. Во избежание порчи диода и микроамперметра не следует допускать зашкаливания измерительной головки, установленной на измерительной линии. После настройки генератора на выбранную частоту трогать его ручки не следует. 2. Определить длину волны в волноводе λ следующим образом. Не снимая короткозамыкателя, определить и записать положение двух соседних узлов (минимумов) стоячих волн Далее рассчитать длину волны в свободном пространстве λ 0 по формуле:
где λ кр = 2 а; a − размер широкой стенки волновода. По определенной длине волны в свободном пространстве λ 0 рассчитать частоту f 0, на которую настроен генератор. 3. Произвести градуировку детектора линии по методу стоячей волны. Для этого нужно, не снимая короткозамыкателя с линии, получить зависимость тока на индикаторе линии I (x) от положения зонда x. Измерения следует начинать от какого-либо узла и продолжать до ближайшей пучности (т. е. в пределах По формуле Детекторная характеристика строится в декартовых координатах на миллиметровой бумаге. При этом абсцисса каждой точки характеристики равна рассчитанному значению относительной напряженности E (Δ xi)/ E 0, 4. Измерить КСВН и Δ x min для исследуемой нагрузки. Присоединить нагрузку к выходу линии. Зонд линии установить в одно из сечений x 0, где при коротком замыкании на конце линии был узел стоячей волны. Смещая каретку в сторону от положения x 0 по направлению к генератору, найти ближайший к x 0 минимум. Зафиксировать показания индикатора в этом минимуме Для определения КСВН нужно измерить также ток При определении КСВН может оказаться, что при удобной для отсчета величине показания
|