Главная страница Случайная страница
КАТЕГОРИИ:
АвтомобилиАстрономияБиологияГеографияДом и садДругие языкиДругоеИнформатикаИсторияКультураЛитератураЛогикаМатематикаМедицинаМеталлургияМеханикаОбразованиеОхрана трудаПедагогикаПолитикаПравоПсихологияРелигияРиторикаСоциологияСпортСтроительствоТехнологияТуризмФизикаФилософияФинансыХимияЧерчениеЭкологияЭкономикаЭлектроника
Для стабілізованого магніту
|
|
Рис.10.
| 
Рис.11.
|
МПС якого змінюється по висоті і від нейтрального перерізу Sm за лінійним законом виділимо нескінченно малий елемент площі
для aj бокової поверхні на відстані у від нейтрального перерізу висотою dy елементарний потік з бокової поверхні на аналогічну поверхню 2.
Провідність елементарної силової трубки
,
де 
– довжина dp силової лінії трубки на один полюс.
Потік розсіяння g бокової поверхні ПМ
Звідки провідність розсіяння з бокової поверхні
Так само визначається приведена провдіність розсіяння з торцевої поверхні магніту Аs1. Провідність розсіяння між двома робочими поверхнями полюсів визначається як провідність між двома еквіпотенціальними поверхнями, оберненими в протилежні боки.
Сумарна приведена провідність розсіяння магніту у вільному стані
Заступна схема МК.Якщо магніт стабілізований у вільному стані і точці відходу прямої повернення К відповідають координати Вк і jк, Нк Fк, то продовження лінії поверхні вліво (розтяг) перетне вісь ОХ у точці Нm0 Fm0. Напруженість поля Нm0 на зивають фіктивною коерцептивною силою
Нm0 = Нк +Вк / mв;
Fm0 = Fк +Вк / Lm,
відповідно Нm0 фіктивна МРС ПМ дорівнює
Fm0 = Нm0 hm.
Введення поняття фіктивної МРС (j МРС) дозволяє замінити Ам джерелом МРС з внутрішнім опором Rm = 1 / Lm, що зручно при розрахунку магнітних систем з розгалуженими МК (для матеріалу з ¡» 0, 25 – це реальна Нс ).
Нехай магніт працює на зовнішнє магнітне коло (рис. 12.)
Рис.12.
| 
Рис.13.
|
Тоді потік ПМ
Fm = Фб +Фs = Fm (Lб + Ls),
де
Ls = 
Коли І = 0 (нехтуючи поясненням)
Fm = Hm hm = Fб = Hs d.
Робоча точка на DM при F = 0 знаходиться на ПП в точці Р (рис. 12.):
При І ¹ 0 в обмотці наводиться зовнішня МОС Fв. Згідно з законом повного струму
Fm = Fб ± Fв,
знак + – розмагнічуюча зовнішня МРС; - – намагнічуюча.
Рівнянням – відповідає заступна схема МК (рис. 13). У цій схемі магнітний опір Rs враховує потік розсіяння обмотки сердечника j3. З рис.13. видно, що заступна схема МК при стабілізованому магніті є аналогом електричного кола і може бути розрахована на основі теорії електричних кіл.
Із схеми (рис.13.) легко знайти координати робочої точки N на DM з врахуванням зовнішньої МРС.
де Fвm МРС (
– зовнішнього поля, прикладене до полюсів ПМ.