![]() Главная страница Случайная страница КАТЕГОРИИ: АвтомобилиАстрономияБиологияГеографияДом и садДругие языкиДругоеИнформатикаИсторияКультураЛитератураЛогикаМатематикаМедицинаМеталлургияМеханикаОбразованиеОхрана трудаПедагогикаПолитикаПравоПсихологияРелигияРиторикаСоциологияСпортСтроительствоТехнологияТуризмФизикаФилософияФинансыХимияЧерчениеЭкологияЭкономикаЭлектроника |
Структурно-механические свойства дисперсных систем
Возникновение структур и их характер обычно определяют, измеряя механические свойства систем: вязкость, упругость, пластичность, прочность. Поскольку эти свойства связаны со структурой, их называют структурно – механическими. Структурно – механические свойства систем исследуют методами реологии. Реология – наука о деформациях и течении материальных систем. Она изучает механические свойства систем по проявлению деформации под действием внешних напряжений. Термин деформация означает относительное смещение точек системы, при котором не нарушается ее сплошность. Внешнее напряжение – есть не что иное, как давление Р. В механике сплошных сред доказывается, что в случае несжимаемых материалов, каковыми являются большинство дисперсных систем, все виды деформации (растяжение, сжатие, кручение и др.) можно свести к основной – деформации сдвига под действием напряжения сдвига Р (Н/м2 =. Па). Скорость деформации является скоростью сдвига. Деформацию выражают обычно посредством безразмерных величин Изучая структурно – механические свойства дисперсных систем, можно определить, образуется ли в системе структура и каков ее характер.
СВОБОДНОДИСПЕРСНЫЕ (БЕССТРУКТУРНЫЕ) СИСТЕМЫ
Агрегативно устойчивые золи (бесструктурные системы) подчиняются законам Ньютона, Пуазейля и Эйнштейна. Закон Ньютона устанавливает связь между скоростью деформации и напряжением сдвига:
Рис.11.2. Зависимость скорости деформации от напряжения сдвига Рис.11.3. Зависимость расхода жидкости от давления Рис. 11.4. Зависимость вязкости дисперсной системы от концентрации
где Р – напряжение сдвига, поддерживающее течение жидкости, Па; Уравнение (11.1) представляет собой уравнение прямой, представленной на рис. 11.2. Вязкость Закон Пуазейля выражает зависимость объема жидкости, протекающей через трубу или капилляр, от давления:
где Q – расход жидкости в единицу времени; Р — давление в трубе; К – константа, определяемая геометрическими параметрами трубы или капилляра Закон Эйнштейна устанавливает зависимость вязкости
где Таким образом, относительное приращение вязкости прямо пропорционально относительному содержанию дисперсной фазы. Чем больше
ЖИДКООБРАЗНЫЕ СТРУКТУРИРОВАННЫЕ СИСТЕМЫ
При наличии структуры взаимодействием между частицами дисперсной фазы нельзя пренебречь. Прилагаемое напряжение сдвига не только заставляет жидкость течь, но и может разрушать существующую в ней структуру. Это неизбежно должно приводить к нарушению пропорциональности между прилагаемым напряжением Р и скоростью деформации Для описания связи между скоростью деформации
где k и n – постоянные, характеризующие данную жидкообразную систему. При n – 1 и k = При n > 1 ньютоновская вязкость жидкости увеличивается при увеличении напряжения и скорости сдвига. Такие жидкости называются дилатантными. На рис. 11.5 представлена кривая течения псевдопластической жидкости. На кривой имеются три характерных участка. На участке I (OA) система ведет себя подобно ньютоновой жидкости с большой вязкостью Рис.11.5. Кривая течения псевдопластической структурированной жидкообразной системы
Ползучесть – это медленное течение с постоянной вязкостью без прогрессирующего разрушения структуры. Для слабоструктурированных систем участок I обычно небольшой и его практически невозможно обнаружить. Для сильноструктурированных систем область значений Р, при которых наблюдается ползучесть, может быть весьма значительной. Напряжение Рк соответствует началу разрушения структуры. На участке II (АВ) зависимость Напряжение Рт называется пределом текучести – это минимальное напряжение сдвига, при котором ползучесть системы переходит в течение. Чем прочнее структура, тем выше предел текучести. Расход жидкости в единицу времени Q, протекающей через трубу при Р < Рm можно рассчитать по уравнению Бингама:
где Прочность структуры оценивается не только пределом текучести, но и разностью ТВЕРДООБРАЗНЫЕ СТРУКТУРИРОВАННЫЕ СИСТЕМЫ
На рис. 11.6 изображена кривая течения твердообразной структурированной системы. Сравнивая эту кривую с аналогичной кривой для жидкообразной структурированной системы (см. рис. 11.5), видим, что на первой кривой появился горизонтальный участок IV, совпадающий с осью абсцисс. Он заканчивается при достижении давления, равного PS, называемого статическим предельным напряжением сдвига. При Р < PS система не только не течет, но и не проявляет свойств ползучести, Рис.11.6. Кривая течения твердообразной структурированной системы
При Р > PS кривая течения твердообразной системы аналогична кривой течения жидкообразной системы, рассмотренной выше. Для твердообразных упругопластичных тел В упругохрупких телах течение не наблюдается, так как напряжение, при котором происходит хрупкий разрыв, достигается раньше, чем предел текучести.
|