Закон Ома для магнитной цепи.

Магнитное сопротивление и магнитная проводимость участка магнитной цепи. Закон Ома для магнитной цепи. По опре­делению, падение магнитногонапряжения U_m = Н1, но

где S — площадь поперечного сечения участка.

Следовательно,

откуда

Уравнение (14.14) называют законом Ома для магнитной цепи. Это уравнение устанавливает связь между падением магнитного напряжения U_m и потоком Ф; R_m называют магнитным сопротивле­нием участка магнитной цепи. Величину, обратную магнитному сопротивлению, называют магнитной проводимостью:

Из предыдущего известно, что вебер-амперная характеристика участка магнитной цепи в общем случае нелинейна. Следователь­но, в общем случае R_m и G_m являются функциями магнитного потока (непостоянными величинами). Поэтому практически понятиями R_m и G_m при расчетах пользуются в тех случаях, когда магнитная цепь в целом или ее участок, для которых определяются R_m и G_m не насыщены. Чаще всего это бывает, когда в магнитной цепи имеется достаточно большой воздушный зазор, спрямляющий вебер-амперную характеристику магнитной цепи в целом или ее участка.

Магнитное сопротивление участка цепи R_m можно сопоставить со статическим сопротивлением нелинейного резистора R_ст (см. § 13.10 [1]) и так же, как последнее, R_m можно использовать при качест­венном рассмотрении различных вопросов, например вопроса об изменении потоков двух параллельных ветвей при изменении пото­ка в неразветвленной части магнитной цепи (как в §13.2 [1] относитель­но электрической цепи).

В заключение отметим, что если воспользоваться понятием маг­нитного сопротивления, то второй закон Кирхгофа (см. формулу (14.9)) для любого контура магнитной цепи, содержащей п участков, может быть записан так:

Практически формулой (14.17) как расчетной удается восполь­зоваться, когда магнитная цепь не насыщена и R_mk не является функцией Ф_k. Если же имеет место насыщение, то R_mk является функцией Ф_k (т. е. неизвестно R_mk и Ф_k) и при использовании форму­лы (14.17) возникают известные трудности.