Главная страница Случайная страница КАТЕГОРИИ: АвтомобилиАстрономияБиологияГеографияДом и садДругие языкиДругоеИнформатикаИсторияКультураЛитератураЛогикаМатематикаМедицинаМеталлургияМеханикаОбразованиеОхрана трудаПедагогикаПолитикаПравоПсихологияРелигияРиторикаСоциологияСпортСтроительствоТехнологияТуризмФизикаФилософияФинансыХимияЧерчениеЭкологияЭкономикаЭлектроника |
Дифференциальное уравнение теплопроводности
При решении задач, связанных с теплопроводностью тел, необходимо определить температурное поле, т.е. характер изменения температуры в исследуемой области. Это может быть сделано с помощью дифференциального уравнения теплопроводности. Вывод этого уравнения сделаем при следующих упрощающих задачу предположениях: 1) рассматриваемое тело однородно, а его физические свойства (плотность , удельная теплоёмкость c и коэффициент теплопроводности ) не зависят от температуры; 2) внутренние источники теплоты отсутствуют.
Сначала рассмотрим тело, температурное поле в котором одномерное, т.е. температура изменяется только в одном направлении, например, вдоль координаты x (рис. 1.2). Выделим в рассматриваемом теле элементарный параллелепипед, объём которого равен dxdydz, а грани, нормальные к оси x, являются изотермическими поверхностями. За некоторое время в этот параллелепипед поступает количество теплоты, равное q (x) dydzd , а выходит теплота в количестве, равном q (x+dx) dydzd . В результате за это же время температура выделенного параллелепипеда (массой dM = изменится на dT. В соответствии с законом сохранения энергии получим , где полная производная , a , тогда . Частные производные в этой формуле подчёркивают, что как Т, так и q могут зависеть и от , и от x. Кроме того, по закону Фурье в данном случае q (x) . Подставляя это значение q (x) в последнее уравнение, получим дифференциальное уравнение теплопроводности для нестационарного одномерного температурного поля: c , или , где величина a = (с единицей измерения м /с) называется коэффициентом температуропроводности. Соответственно дифференциальное уравнение теплопроводности дляслучая нестационарного трёхмерного температурного поля будет иметь вид: . Из этих уравнений видно, что скорость изменения температуры в любой точке тела тем выше, чем больше значение а. Поэтому можно считать, что коэффициент температуропроводности является мерой теплоинерционных свойств материала тела. Коэффициент температуропроводности зависит только от физических параметров вещества ( и поэтому сам является физическим параметром данного вещества. Чтобы получить решение полученных уравнений, соответствующее конкретной задаче, надо к этому уравнению присовокупить математическое описание частных особенностей данной задачи. Эти частные особенности называются краевыми условиями. К ним относятся: тепловое состояние тела в начальный момент времени (начальные условия), форма, размеры тела и особенности процесса теплообмена на его границах (граничные условия). Ниже будут рассмотрены процессы стационарной теплопроводности в твёрдых телах простых форм.
|