СДАГ при сильной резистивной связи контуров.

Расчётные параметры: Q _с/ Q _а = 10; s_а = 20; s_с = 5.

Изменение свойств колебательной системы АГ при переходе от реактивной к резистивной связи контуров можно также проиллюстрировать на языке диаграмм нулей-полюсов. Сравнивая (2.13) и (2.19), легко видеть, что в последнем случае полюс функции y _кс(p) размещается в точке p ₁ = -d_с(s_с+1), которая в (s_с+1) раз дальше от начала координат, чем при реактивной связи. В частности, для данных рис. 2.13 имеем p ₁ = -0, 6.

Пусть x_о = 0. Тогда в предельном случае s_а = 0 нули управляющей проводимости y _кс(p) расположены на действительной оси в точках z ₁= p ₁, z ₂ = -1. С возрастанием s_а нули, оставаясь действительными, движутся в противоположных направлениях, причём первый асимптотически приближается к точке -d_с, а второй уходит в -¥. Для данных рис. 2.13 z ₁= -0, 121; z ₂ = -21, 48. Если понизить s_а до критического значения (здесь это 5, 76), получим z ₁= -0, 163; z ₂ = -7, 20. Таким образом, при любых конечных значениях s_а нули y _кс(p) «обрамляют» единственный полюс. Отметим, что появление зон гистерезиса, формально, обусловлено немонотонностью ФЧХ цепи, возникающей при достаточном удалении нуля z ₁ от полюса p ₁ (рис. 2.14).

Рис. 2.14. ФЧХ входной проводимости колебательной системы