Главная страница Случайная страница КАТЕГОРИИ: АвтомобилиАстрономияБиологияГеографияДом и садДругие языкиДругоеИнформатикаИсторияКультураЛитератураЛогикаМатематикаМедицинаМеталлургияМеханикаОбразованиеОхрана трудаПедагогикаПолитикаПравоПсихологияРелигияРиторикаСоциологияСпортСтроительствоТехнологияТуризмФизикаФилософияФинансыХимияЧерчениеЭкологияЭкономикаЭлектроника |
D уравнения теплопроводностиСтр 1 из 3Следующая ⇒
ЗАДАНИЕ НА КУРСОВОЙ ПРОЕКТ ПО МЕТОДАМ МОДЕЛИРОВАНИЯ АВТОНОМНЫХ СИСТЕМ ЭЛЕКТРООБЕСПЕЧЕНИЯ КОСМИЧЕСКИХ СИСТЕМ Специальность 230105 (ПОВТ) группы 2, 3. (07.02.2011—20.05.2011) Старший преподаватель М.В.Степанов, 8-903-672-8799, blumenstrasse2007@rambler.ru Численное решение итерационным методом D уравнения теплопроводности Уравнение теплопроводности – нестационарное (изменяющееся со временем) дифференциальное уравнение в частных производных, для 2D случая имеет следующий вид: , (1) где · – нестационарное 2D распределение температуры, · – коэффициент теплопроводности материала.
Введём в функциональном 3D пространстве сетку с шагами . Для удобства вычислений – равномерную по пространственным переменным : . В основе простейшего итерационного конечно-разностного метода решения дифференциальных уравнений в частных производных лежит замена: · в правой части (1) вторых производных центральными разностями по ; · в левой части (1) первой производной разностью вперёд по . . (2) Конечно-разностное уравнение (2) преобразуем в форму, удобную для итерационного решения: . (3) Форма (3) записи уравнения теплопроводности (1) и (2) позволяет находить следующее по времени значение исходя из известных на данный момент текущих значений . Для итерационного процесса необходимо задать начальные и граничные условия. Начальные условия определяют начальное 2D распределение значений при . Например, в начальный момент времени точка с координатами разогрета некоторым внешним воздействием (удар микрометеорита по корпусу КА, точечная подсветка мощным импульсом лазерного излучения, монтажник точечно задел горячим паяльником и т.п.) до некоторой температуры: . (4) Граничные условия определяют ситуацию на границах 2D диапазона вычислений (5) Пусть внешнее воздействие в заданной точке привело к разогреву до температуры: , а температура на границах диапазона вычислений равна температуре окружающей среды, для простоты – комнатной температуре: . Имея форму итерационной записи (3), начальные (4) и граничные условия (5), можно найти решение уравнения (1), то есть, рассчитать динамику изменения 2D распределения температуры для последовательных моментов времени . Значение коэффициента теплопроводности является табличной величиной и берётся из физических справочников. Имеет размерность . Вообще-то, коэффициент теплопроводности является функцией температуры: , но для упрощения расчётов примем, что коэффициент теплопроводности является константой и будем использовать табличные значения при T=300K: .
|