Поле двух параллельных плоскостей, заряженных разноименно с поверхностными плотностями зарядови.

- Пространство между пластинами заполнено двумя слоями диэлектриков,

- относительные диэлектрические проницаемости которых и ,

- а толщины и соответственно (рис.3).

Расстояние между пластинами равно , поэтому .

Из симметрии в распределении свободных зарядов на плоскостях и в расположении слоев диэлектрических сред ясно, что всюду векторы и должны быть параллельны оси , то есть , .

В каждом из слоев диэлектрика поле однородно. Поляризованы эти слои тоже однородно.

Поэтому в них имеются только поверхностные поляризованные заряды.

Плотности этих зарядов на плоских поверхностях каждого диэлектрика отличаются только знаком.

Напряженность поля связанных зарядов

· отлична от нуля только внутри самого слоя диэлектрика.

· Вне конденсатора (при и ) поля нет, , .

· Найдем напряженность поля в пространстве между пластинами .

Выберем цилиндрическую гауссову поверхность, показанную на рис. 3 - штриховой линией. Образующие цилиндра параллельны оси , а основания параллельны заряженным плоскостям. Площадь каждого основания .

Левое основание находится в области , где , а правое проходит через точку поля с координатой , в которой вычисляется поле.

Поток смещения через поверхность цилиндра равен потоку только через правое основание:

.

Внутри гауссовой поверхности находится свободный заряд, размещенный на площадке левой плоскости и равный .

Тогда по теореме Гаусса ,

Отсюда .

В первом слое напряженность поля равна при .

Во втором слое при ,

график зависимости при представлен на рис. 4.