Печать, радиовещание, телевидение. 10 страница

Соч.: Сочинения, пер. с франц., М - Л., 1936.

Лит.: Инфельд Л., Эварист Галуа. Избранник богов, пер. с англ., [М.], 1958; Дальма А., Эварист Галуа, революционер и математик, пер. с франц., М., 1960.

А. И. Скопим.

ГАЛУА ТЕОРИЯ, созданная Э. Галуа теория алгебр, ур-ний высших степеней с одним [ris]неизвестным, т. е. ур-ний вида

устанавливает условия сводимости решения таких ур-ний к решению цепи др. алгебр, ур-ний (обычно более низких степеней). Т. к. решением двучленного ур-ния[ris] является радикал [ris]то ур-ние (*) решается в радикалах, если его можно свести к цепи двучленных ур-ний. Все ур-ния 2-й, 3-й и 4-й степеней решаются в радикалах. Ур-ние 2-й степени x² + px + q = 0 было решено в глубокой древности по общеизвестной формуле[ris] Ур-ния 3-й и 4-йстепеней были решены в 16 в. Для ур-ния 3-й степени вида х³ + рх + q = 0 (к к-рому можно привести всякое ур-ние 3-й степени) решение даётся т. н. формулой Кардано:
[ris]

опубликованной Дж. Кардано в 1545, хотя вопрос о том, найдена ли она им самим или же заимствована у др. математиков, нельзя считать вполне решённым. Метод решения в радикалах ур-ний 4-й степени был указан Л. Феррари. В течение трёх последующих столетий математики пытались найти аналогичные формулы для ур-ний 5-й и высших степеней. Наиболее упорно над этим работали Э. Безу и Ж. Лагранж. Последний рассматривал особые линейные комбинации корней (т. н. резольвенты Лагранжа), а также изучал вопрос о том, каким ур-ниям удовлетворяют рациональные функции от корней ур-ния (*). В 1801 К. Гаусс создал полную теорию решения в радикалах двучленного ур-ния вида хⁿ = 1, в к-рой свёл решение такого ур-ния к решению цепи двучленных же ур-ний низших степеней и дал условия, необходимые и достаточные для того, чтобы ур-ние xⁿ = l решалось в квадратных радикалах. С точки зрения геометрии, последняя задача заключалась в отыскании правильных n-угольников, к-рые можно построить при помощи циркуля и линейки; поэтому ур-ние xⁿ = l и называется ур-нием деления круга. Наконец, в 1824 Н. Абель показал, что общее ур-ние 5-й степени (и тем более общие ур-ния высших степеней) не решается в радикалах. С другой стороны, Абель дал решение в радикалах одного общего класса ур-ний, содержащего ур-ния произвольно высоких степеней, т. н. абелевых уравнений.

Т. о., когда Галуа начал свои исследования, в теории алгебр, ур-ний было сделано уже много, но общей теории, охватывающей все возможные ур-ния вида (*), ещё не было создано. Напр., оставалось: 1) установить необходимые и достаточные условия, к-рым должно удовлетворять ур-ние (*) для того, чтобы оно решалось в радикалах; 2) узнать вообще, к цепи каких более простых ур-ний, хотя бы и не двучленных, может быть сведено решение заданного ур-ния (*) и, в частности, 3) выяснить, каковы необходимые и достаточные условия для того, чтобы ур-ние (*) сводилось к цепи квадратных ур-ний (т. е. чтобы корни ур-ния можно было построить геометрически с помощью циркуля и линейки). Все эти вопросы Галуа решил в своём " Мемуаре об условиях разрешимости уравнений в радикалах", найденном в его бумагах после смерти и впервые опубликованном Ж. Лиувиллемъ 1846. Для решения этих вопросов Галуа исследовал глубокие связи между свойствами ур-ний и групп подстановок, введя ряд фундаментальных понятий теории групп. Своё условие разрешимости ур-ния (*) в радикалах Галуа формулировал в терминах теории групп. Г. т. после Галуа развивалась и обобщалась во мн. направлениях. В совр. понимании Г. т.- теория, изучающая те или иные математич. объекты на основе их групп автоморфизмов (так, напр., возможны Г. т. полей, Г. т. колец, Г. т. топологич. пространств и т. п.).

Лит.: Галуа Э., Сочинения, пер. с франц., М.- Л., 1936; Чеботарев Н. Г., Основы теории Галуа, т. 1 - 2, М.- Л., 1934-37; Постников М. М., Теория Галуа, М., 1963.

ГАЛУН (от франц. galon), плотная лента или тесьма разных цветов, вырабатываемая из хл.-бум. пряжи, шёлка, часто с золотой, серебряной нитью или мишурой. Используется для изготовления знаков различия на форменную одежду.

ГАЛУППИ (Galuppi), по прозванию Буранелло (по месту рождения) Бальдассаре (18.10.1706, о. Бурано, близ Венеции, -3.1.1785, Венеция), итальянский композитор. Руководил капеллой собора Сан-Марко в Венеции. В 1765-68 был придворным капельмейстером в Петербурге, где поставил свои Оперы: " Король-пастух" и " Покинутая Дидона" (1766), " Ифигения в Тавриде" (1768). Г.- представитель венецианской школы, виднейший мастер оперы-буффа. Автор многочисл. опер, 20 из них - на либр. К. Гольдони, в т. ч. одна из популярнейших-" Сельский философ" (1754). Г. принадлежат также драматич. кантаты, серенады, оратории, духовные концерты, сонаты и концерты для клавира и др.

Лит.: Финдейзен Н., Очерки по истории музыки в России с древнейших времен до XVIII века, т. 2, в. 5, М.- Л., 1928; Келдыш Ю. В., Русская музыка XVIII в., М., 1965; Dеlla Corte А., В. Galuppi, Siena, 1948; Moose r R. A., Anna.es de la musique et des musicians en Russie au XVIII siecle, v. 2. Gen., 1951.

ГАЛУРГИЯ (от греч. hals - соль и ergon - дело, работа), раздел хим. технологии, посвящённый произ-ву минеральных солей. В узком смысле слова к Г. относят переработку природных солей. Сырьём для галургич. произ-в служат мор. вода и отложения солей, образовавшихся при её концентрировании в засушливом климате, а также озёрные и подземные рассолы. Для выделения отдельных солей используются процессы испарения и кристаллизации как в естественных (в специально устроенных бассейнах), так и в заводских условиях. Теоретич. основой галургич. процессов служат диаграммы растворимости солей; практически наиболее важны водные системы, образованные хлоридами и сульфатами натрия, калия и магния, изученные Я. X. Вант-Гоффом с сотрудниками (в 1897-1908) в Германии и Н. С. Курнако-вым с сотрудниками (с 1917) в СССР. Для Г. характерно комплексное использование сырья; так, из рассолов мор. типа добывают поваренную соль, сульфат натрия, сульфат, хлорид и окись магния, бром. Из рапы соляных озёр, кроме того, получают соду, буру, соли лития. Из минерали-зов. вод нефт. месторождений извлекают бром и иод. При переработке природных калийных солей наряду с хлоридом и сульфатом калия получают хлорид и сульфат магния, бром, соли рубидия и цезия. См. также статьи об отдельных солях. Лит.: Позин М. Е., Технология минеральных солей, 3 изд.. ч. 1 - 2, Л., 1970; Вант-Гофф Я..Г., Океанические соляные отложения, пер. с нем., Л., 1936; Курнаков Н. С., Избр. труды, т. 3, М., 1963; Грушвицкий В. Е., физико-химический анализ в галургии, Л., 1937; Бергман А. Г. и Лужная Н. П., Физико-химические основы изучения и использования соляных месторождений хлорид-сульфатного типа, М., 1951.

Д. С. Стасиневич.

" ГАЛФ ОЙЛ", нефтяная монополия США; см. в ст. Нефтяные монополии.

ГАЛФВИНД (голл. halfwind, букв.- полветра), курс парусного судна, при к-ром его продольная ось перпендикулярна направлению ветра.

ГАЛЧИНЬСКИЙ (Galczynski) Константы Ильдефонс (23.1.1905, Варшава, - 6.12.1953, там же), польский поэт. Печатался с 1923. В 1928 примкнул к лит. группе " Квадрига". Первые книги - са-тирич. повесть " Ослик Порфирион" (1929) и поэма " Конец света" (1930). Произв. Г. 30-х гг. содержат критику правящих кругов Польши. В 1939-45 Г. был в нем. лагере для военнопленных. В 1946 вернулся в Польшу. Писал сатирич. стихи, поэтич. фельетоны " Письма с фиалкой" (1948), создал цикл гротескных сатирич. миниатюр " Зелёный гусь". В лирич. стихах Г. выражены любовь к родине, труду, иск-ву. В стиле Г. сочетаются элементы лирики, юмора, иронии, гротеска. Поэма " Вит Ствош" (1952) посвящена гениальному скульптору средневековья; цикл лирических миниатюр " Песни" (1953) полон раздумий о жизни, любви, искусстве.

Соч.: Dzieta, t. 1 - 5, [Warsz.], 1957 - 60; в рус. пер.- Варшавские голуби, М., 1962; Стихи, М.. 1967 [предисл. Д. Самойлова]. Лит.: В {on ski J., Gatczyriski. 1945- 1953, Warsz., 1955; Drawiсz A., K. J. Galczynski, Warsz., 1968 (библ.); Хоре в В. А., Константы Ильдефонс Галчиньский, в кн.: История польской литературы, т. 2, М., 1969. В. А. Хорее.

ГАЛЬБА Сервий Сульпиций (Servius Sulpicius Galba) (ок. 3 до н. э.-69 н. э.), римский император (правил в68-69 н. э.). Будучи наместником провинции Тарраконская Испания, Г. вместе с Г. Вин-дексом возглавил в 68 восстание войск против Нерона; после смерти последнего был провозглашён императором легионами Тарраконской Испании и утверждён сенатом. Придя к власти, быстро вызвал против себя недовольство войск и преторианцев из-за введения суровой дисциплины в армии и отказа выдать войску обещанные подарки. Был убит во время мятежа войск. Е. М. Штаерман.

ГАЛЬБАН (лат. galbanum, от греч. chal-Ьапё), камеде-смола, получаемая из растений рода ферулы сем. зонтичных. В основном Г. добывают из Ferula galbaniflua, растущей по сухим степным склонам в горах Туркмении и Ирана. Г. добывают подсочкой стеблей и из естеств. наплывов, образующихся на местах, пораненных насекомыми. Г. имеет жёлто-бурую окраску, морковный запах, горький вяжущий вкус; содержит 24-66% смолы, 11 -19% камеди и 6-10% эфирных масел.

ГАЛЬБЕРГ Самуил (Фридрих) Иванович [2(13).12.1787, мыза Каттентак, Эстония, -10(22).5.1839, Петербург], русский скульптор. Учился в петерб. АХ (1795-1808) у И. П. Мартоса. Пенсионер АХ в Риме (1818-28), где пользовался советами Б. Торвальдсена. Преподавал в петерб. АХ (с 1829, с 1836 -проф.). Представитель классицизма. В ранний период выступил с идиллич. произв. (" Фавн, прислушивающийся к звуку ветра", гипс, 1825; мрамор, 1830, Рус. музей, Ленинград). В своих скульптурных портретах Г. стремился точно передать черты лица и его наиболее характерное выражение, используя в то же время обобщённые формы античных бюстов (портреты В. А. Глинки, гипс, 18.9, Рус. музей, и А. С. Пушкина, бронза, 1837, Всесоюзный музей А. С. Пушкина, г. Пушкин). Г.- автор эскизов и пооектов памятников Г. Р. Державину в Казани (1833, открыт в 1847, не сохранился), Н. М. Карамзину в Симбирске (ныне Ульяновск; 1836, открыт в 1845).

Лит.: Скульптор Самуил Иванович Галь-берг в его заграничных письмах и записках 1818 - 1828. Собрал В. Ф. Эвальд, СПБ, 1884; Мроз Е., С. И. Гальберг, М.- Л., 1948.

ГАЛЬВАКС, Хальвакс (Halhvachs) Вильгельм (9.7.1859, Дармштадт, -20.6. 1922, Дрезден), немецкий физик. Окончил Страсбургский ун-т в 1883. Профессор (с 1893) Высшего технич. уч-ща в Дрездене. Исследования в области фотоэлектрич. эффекта. Впервые показал, что металлы под действием ультрафиолетового излучения теряют отрицат. заряд.

Соч.: Ober den EinfluB_des Lichtes auf elektrostatisch geladene Korper, " Annalen der Physik und Chemie". 1888, Bd 33; Lichtelek-trische Ermudung, " Anna.en der Physik", 1907. Bd 23.

ГАЛЬВAH (Galvan) Мануэль де Хесус (1834, Санто-Доминго, - 1910, там же), доминиканский писатель. Автор ист. романа " Энрикильо" (1882, рус. пер. 1963) о борьбе вождя одного из индейских племён о. Гаити за свободу и независимость. Основанный на тщательном изучении историч. источников, проникнутый духом романтизма, роман живо воссоздаёт картины эпохи.

Лит.: Стюарт Р., " Энрикильо" - книга о борьбе за свободу, " Курьер ЮНЕСКО", 1957, № 6; Ваlaguеr J., Literatura dominicana, В. Aires, [1950]; Melendez C., La novela indianista en Hispanoamerica, [2-a ed.], Rio Piedras, 1961. 3. И. Плавскин.

ГАЛЬВАНИ (Galvani) Луиджи (Алоизий) (9.9.1737, Болонья, -4.12.1798, там же), итальянский анатом и физиолог, один из основателей учения об электричестве, основоположник электрофизиологии. Образование получил в Болонском ун-те, там же преподавал медицину. Первые работы Г. посвящены сравнит, анатомии. В 1771 начал опыты по животному электричеству; исследовал способность мышц препарированной лягушки сокращаться под влиянием электрич. тока; наблюдал сокращение мышц при соединении их металлом с нервами или спинным мозгом, обратил внимание на то, что мышца сокращается при одноврем. прикосновении к ней двух разных металлов. Эти опыты были правильно объяснены А. Вольта и способствовали изобретению нового источника тока - гальванического элемента. В 1791 Г. опубликовал " Трактат о силах электричества при мышечном движении". Новыми опытами (опубл. в 1797) Г. доказал, что мышца лягушки сокращается и без прикосновения к ней металла - в результате непосредственного её соединения с нервом. Исследования Г. имели значение для мед. практики и разработки методов физиол. эксперимента.

Лит.: Лебединский А. В., Роль Гальвани и Вольта в истории физиологии, в кн.: Гальвани А. и Вольта А., Избр. работы о животном электричестве, М.- Л., 1937. Н.А.Григорян.

ГАЛЬВАНИЗАЦИЯ (по имени Л. Гальвани), метод леч. воздействия постоянным током небольшой силы и напряжения. Первые попытки применения такого тока для лечения относятся к нач. 19 в.; систематич. изучение физиологич. и леч. действия началось во 2-й пол. его. Постоянный ток силой до 30 ма и напряжением до 100 в вызывает в тканях перераспределение, т. е. изменение концентрации, ионов, что сопровождается сложными фи-зико-химич. процессами, ведущими к изменению проницаемости клеточных мембран, деятельности ферментов и уровня обменных процессов. В зависимости от методики воздействия и дозировки Г. повышает или снижает функции тканей, оказывает болеутоляющий эффект, улучшает периферич. кровообращение, восстанавливает поражённые ткани, в т. ч. и нервы. Ток, раздражая множество нервных окончаний, вызывает не только местную, но и более или менее выраженную общую реакцию, стимулирует регуляторную функцию нервной системы. Ток для Г. получают от спец. аппаратов (раньше ток получали от гальванич. элементов, аккумуляторов). Ток от аппарата подводится по проводам к больному чаще через пластинчатые электроды. Между металлич. пластинкой и телом для предупреждения ожогов продуктами электролиза помещают гидрофильную прокладку (фланель или спец. пластмассу), смоченную водой. Промежуточной средой между металлич. электродом и кожей может быть также вода, налитая в ванночки. После фиксации электродов включают ток, а затем его постепенно увеличивают до необходимого значения. Интенсивность воздействия дозируют по плотности тока (количество ма/см² прокладки) и продолжительности процедуры. Процедуру проводят при плотности тока от 0, 01 до 0, 1 ла/см² в зависимости от цели воздействия, размеров электродов, возраста, состояния и ощущения больного, к-рый во время процедуры не должен испытывать боли или жжения. По окончании процедуры так же плавно уменьшают ток до полного его выключения. Показания к применению Г.: заболевания и поражения различных отделов периферич. нервной системы инфекционного, токсич. и трав-матич. происхождения (радикулиты, плекситы, невриты, невралгии различной локализации), последствия заболеваний и поражений головного и спинного мозга, мозговых оболочек, невротич. состояния, вегетативно-сосудистые нарушения, хро-нич. воспаления суставов (артриты) трав-матич., ревматич. и обменного происхождения и др.

Лит.: Аникин М. М. и Варшаве р Г. С., Основы физиотерапии, 2 изд., М., 1950; Ливенцев Н. М., Электромедицинская аппаратура, 3 изд., М., 1964, В.Г. Ясногородский.

ГАЛЬВАНИЧЕСКАЯ ВАННА, аппарат для нанесения на поверхность изделия гальванич. покрытий, а также для изготовления изделий гальванопластич. способом. См. Гальванотехника.

ГАЛЬВАНИЧЕСКИЕ ПОКРЫТИЯ, металлич. плёнки толщиной от долей мкм до десятых долей мм, к-рые наносят методом электролитич. осаждения на поверхность металлич. изделий с целью защиты их от коррозии и механич. износа, а также сообщения поверхности специальных физич. и химич. свойств. См. Гальванотехника.

ГАЛЬВАНИЧЕСКИЕ ЭЛЕМЕНТЫ, устройства, позволяющие получать электрич. ток за счёт хим. реакции. См. Химические источники тока.

ГАЛЬВАНО... (по имени Л. Гальвани), часть сложных слов, употребляющаяся вместо " гальванический", " гальванизм" (напр., гальванометр, гальванопластика).

ГАЛЬВАНОКАУСТИКА (от гальвано... и греч. kaustikos - жгучий), гальванотермия, термокаустика, электрокаустика, прижигание тканей тела особыми металлич. петлями разной формы, т. н. гальванокаутepами, накаливаемыми проводимым через них электрич. током. Г. применяют для разрушения и удаления небольших доброкачеств. опухолей, для разделения сращений и спаек, образующихся между тканями и органами в процессе болезни, для остановки кровотечения из мельчайших кровеносных сосудов - капилляров, выжигания татуировок и т. п. Источниками тока служат гальванич. или аккумуляторные батареи либо используется трансформированный до напряжения 2-4 в при силе 20 ма ток промышлен-но-осветит. сети. См. также Электрокоагуляция. В. Г. Ясногородский.

ГАЛЬВАНОМАГНИТНЫЕ ЯВЛЕНИЯ, совокупность явлений, связанных с действием магнитного поля на электрич. (гальванич.) свойства твёрдых проводников (металлов и полупроводников), по к-рым течёт ток. Наиболее существенны Г. я. в магнитном поле Н, перпендикулярном току (поперечные Г. я.). К ним относится эффект Холла - возникновение разности потенциалов (эдс Холла V_H) в направлении, перпендикулярном полю Н и току j (j - плотность тока), и изменение электрич. сопротивления проводника в поперечном магнитном поле. Разность Др между сопротивлением р проводника в магнитном поле и без поля часто наз. магнетосопро-тивлением.

Мерой эффекта Холла служит постоянная Холла: [ris]

Здесь d - расстояние между электрич. контактами, с помощью к-рых измеряют эдс Холла. Постоянная Холла в широких пределах не зависит от величины магнитного поля (а для металлов и от темп-ры). Линейная зависимость Vн от магнитного поля Н используется для измерения магнитных полей (см. Магнитометр).

В электронных проводниках, в к-рых ток переносится " свободными" электронами (электронами проводимости), согласно простейшим представлениям, постоянная Холла выражается через число электронов проводимости п в см³: R = = 1/пес (е-заряд электрона, с-скорость света). Поэтому измерение R служит одним из осн. методов оценки концентрации электронов проводимости п в электронных проводниках. У электронных проводников R имеет знак минус. У полупроводников с дырочной проводимостью и у нек-рых металлов постоянная Холла имеет знак плюс, соответствующий положительно заряженным носителям тока - дыркам (см. Твёрдое тело). Т. к. эдс Холла меняет знак при изменении направления магнитного поля на обратное, то эффект Холла наз. нечётным Г. я.

Относительное изменение сопротивления в поперечном поле [ris]в обычных условиях (при комнатной темп-ре) очень мало: у хороших металлов[ris] ~ 10~⁴ при Н~10⁴э. Важным исключением является висмут (Bi), у к-рого[ris]при Н = 3*10⁴ э. Это позволяет его использовать для измерения магнитного поля. У noлупроводников изменение сопротивления несколько больше, чем у металлов: [ris]~10^-2-10^-1 и существенно зависит от концентрации примесей в полупроводнике и от темп-ры. Напр., у достаточно чистого германия [ris]при Т = 90 К и H=1, 8-10⁴э.

Понижение темп-ры и увеличение магнитного поля приводят к увеличению [ris]П. Л. Капица (1929), используя магнитные поля в неск. сот тысяч э и сравнительно низкие темп-ры (темп-pa жидкого азота), обнаружил существ, увеличение сопротивления большого числа металлов и показал, что в широком интервале магнитных полей [ris]линейно зависит от магнитного поля (закон Капицы).

В слабых магнитных полях[ris] пропорционально Н². Коэфф. пропорциональности между[ris] и Н² положителен, т. е. сопротивление растёт с увеличением магнитного поля. Изменение сопротивления в магнитном поле наз. чётным Г. я., т. к.[ris]не изменяет знак при изменении направления поля Н на обратное.

Так как сопротивление весьма чувствительно к качеству образца (к количеству примесей и дефектов кристаллич. решётки), а также к темп-ре, то каждое измерение приводит к новой зависимости[ris] от Н. Имеющиеся экспериментальные данные для металлов удобно описывать, выразив [ris]в виде функции от Н_ЭФ = = Н_рзоо/р, где[ris]-сопротивление данного металла при комнатной темп-ре (Т = ЗООК), а [ris]-при темп-ре эксперимента. При этом различные данные, относящиеся к одному металлу, укладываются на одну кривую (правило Колера).

Осн. причина Г. я.-искривление траекторий носителей тока (электронов проводимости и дырок) в магнитном поле (см. Лоренца сила). Траектория носителей в магнитном поле может существенно отличаться от траектории свободного электрона в магнитном поле - круговой спирали, навитой на магнитную силовую линию. Разнообразие траекторий носителей тока у различных проводников - причина разнообразия Г. я., а зависимость траектории от направления магнитного поля - причина анизотропии Г. я. в монокристаллах. Мерой влияния магнитного поля на траекторию электрона является отношение длины свободного пробега I электрона к радиусу кривизны его траектории в поле H: r_H = ср/еН (р-импульс электрона). По отношению к Г. я. магнитное поле считают слабым, если [ris]= = el/ср, и сильным, если[ris]

При комнатных темп-pax для различных металлов и хорошо проводящих полупроводников Н₀ ~ 10⁵-10⁷э, для плохо проводящих полупроводников Н₀~10⁸-10⁹э. Понижение темп-ры увеличивает длину пробега l и потому уменьшает значение Но. Это позволяет, используя низкие темп-ры и обычные магнитные поля (~10⁴Э), осуществлять условия, соответствующие сильному полю Н> > Н₀.

Измерение сопротивления монокри-еталлич. образцов металлов в сильных магнитных полях - один из важных методов изучения металлов. Исследуется зависимость сопротивления от величины магнитного поля и его направления относительно кристаллографич. осей. Теория Г. я. показала, что зависимость сопротивления от поля Н существенно связана с энергетич. спектром электронов. Резкая анизотропия сопротивления в сильных магнитных полях (у Au, Ag, Си, Sn и др.) означает существ, анизотропию Ферми поверхности. И, наоборот, небольшая анизотропия сопротивления в магнитном поле означает практич. изотропию поверхности Ферми. При этом, если с ростом магнитного поля для всех направлений р не стремится к насыщению (Bi, As и др.), то электроны и дырки содержатся в проводниках в равных количествах. Стремление сопротивления к насыщению означает, что преобладают либо электроны, либо дырки (тип носителей может быть установлен по знаку постоянной Холла).

Наряду с поперечными Г. я. наблюдается также небольшое изменение сопротивления металлов в магнитном поле, параллельном току I: [ris]наз. продольным гальваномагнитным эффектом. В сильных магнитных полях обнаруживаются квантовые эффекты, проявляющиеся в немонотонной (осциллирующей) зависимости постоянной Холла и сопротивления от поля Н.

При изучении Г. я. в тонких плёнках и проволоках имеет место зависимость от размеров и формы образца (размерные эффекты). С ростом Н при r_H< < d (d - наименьший размер образца) эта зависимость исчезает. В ферромагнитных металлах и полупроводниках (ферритах) Г. я. обладают рядом специфич. особенностей, обусловленных существованием самопроизвольной намагниченности в отсутствие магнитного поля. Напр., эдс Холла в ферромагнетиках зависит не только от среднего поля Н в образце, но и от намагниченности, сопротивление в слабых полях иногда убывает (см. Ферромагнетизм, Холла аффект).

Лит.: Лифшиц И. М., Каганов М. И., Некоторые вопросы электронной теории металлов, " Успехи физических наук", 1965, т. 87, в. 3; Займам Д ж., Принципы теории твердого тела, пер. с англ., М., 1966. М. И. Коганов.

ГАЛЬВАНОМЕТР (от гальвано... и...метр), высокочувствительный электроизмерительный прибор, реагирующий на весьма малую силу тока или напряжение. Наиболее часто Г. используют в качестве нуль-индикаторов, т. е. устройств для индикации отсутствия тока или напряжения в электрич. цепи. Применяют Г. и для измерений малых силы тока и напряжения, определив предварительно постоянную прибора (цену деления шкалы). Различают Г. постоянного и переменного тока. Первые Г. постоянного тока были созданы в 20-х годах 19 в. и по принципу действия являлись приборами магнитоэлектрической системы (см. Магнитоэлектрический прибор измерительный). Они состояли из магнитной стрелки, подвешенной на тонкой нити и помещённой внутри катушки из проволоки. При отсутствии тока в катушке стрелка устанавливается по магнитному меридиану данного места. Появление тока вызывает отклонение стрелки от первоначального положения. В 19 в. было создано много конструктивных разновидностей Г. с подвижной магнитной стрелкой и они широко применялись при научных исследованиях электромагнитных явлений. Так, напр., в 1886 Г. Кольрауш, пользуясь таким Г., определил с высокой точностью электрохим. эквивалент серебра.

В 1881 франц. учёный Ж. А. д'Арсонваль создал Г. с подвижной катушкой, в к-ром подвижным элементом служил проводник с током, помещённый в поле постоянного магнита. В зависимости от конструкции подвижной части такие Г. подразделяют на Г. рамочные, вибрационные и зеркальные.
[ris]

Рис. 1. Рамочныйгальванометр: 1- постоянный магнит; 2- рамка; 3 - стрелка-указатель; 4- выводы рамки; 5 - шкала.

(подвижная часть - рамка с неск. витками проволоки), петлевые (подвижная часть - петля из одного витка проволоки) и струнные (подвижная часть - провод, натянутый как струна). В качестве примера на рис. 1 показано устройство рамочного Г. В поле постоянного магнита 1 расположена рамка 2, на оси к-рой укреплена стрелка-указатель 3. Протекающий по виткам рамки ток взаимодействует с полем постоянного магнита и создаёт вращающий момент, вызывающий поворот подвижной части и соответственно перемещение стрелки относительно шкалы. Для повышения чувствительности Г. на подвижной части вместо стрелки-указателя укрепляют миниатюрное зеркальце оптич. отсчётного устройства. На рис. 2 показан зеркальный Г. с оптическим устройством. Луч света от осветителя 1 падает на зеркальце 3 и, отражаясь от него, попадает на шкалу 4. Шкалу устанавливают на расстоянии 1, 5-2 м от Г., поэтому даже весьма малые угловые перемещения зеркальца вызывают заметные отклонения светового пятна на шкале от его нулевогоположения. Разновидностью являются Г. со световым отсчётом, у к-рых осветитель и шкала размещены в одном корпусе с механизмом Г. В этом случае для получения достаточной длины светового луча применяют многократное отражение его от неск. неподвижных зеркал.

Рис. 2. Зеркальный гальванометр: 1 - осветитель (лампа); 2 - гальванометр; 3 - зеркальце; 4 - шкала.
[ris]

При прохождении по обмотке Г. кратковременного импульса тока получается баллистич. отброс подвижной части из нулевого положения с последующим возвращением к нему после неск. колебаний. Если длительность импульса значительно меньше периода собств. колебаний подвижной части, то первое наибольшее отклонение указателя пропорционально количеству электричества, перенесённого импульсом. Для измерения количества электричества при сравнительно продолжит, импульсах изготовляют Г. баллистические, у к-рых момент инерции подвижной части значительно больше, чем у обычных Г. С помощью баллистических Г. можно измерять количество электричества при импульсах продолжительностью до 2 сек.

Для обнаружения малых значений силы переменного тока или напряжений применяют Г. вибрационные переменного тока и с преобразователями переменного тока в постоянный. Вибрационные Г. по принципу действия идентичны Г. постоянного тока и отличаются от них только тем, что имеют очень малый момент инерции подвижной части. Устройство вибрационного Г. с подвижным магнитом показано на рис. 3. Подвижная пластинка 3 из магнитомягкой стали помещается между полюсами постоянного магнита 1 в поле электромагнита 2 (между полюсами п и т).
[ris]

Рис. 3. Вибрационный гальванометр: 1 - постоянный магнит; 2 - электромагнит; 3 - подвижная пластинка; 4 - бронзовая ленточка; 5 - обмотка для измеряемого тока; 6 - щель оптической системы; 7 - шкала.

Пластинка 3 укрепляется вместе с маленьким зеркальцем на бронзовой ленточке 4. Измеряемый переменный ток, проходя по обмотке 5 электромагнита 2, создаёт переменное магнитное поле, накладывающееся на постоянное поле постоянного магнита 1. Результирующее магнитное поле меняет своё направление с частотой переменного тока и вызывает колебания пластинки 3; при этом чёткое изображение на шкале 7 световой щели 6 размывается в световую полоску. Ширина полоски пропорциональна силе переменного тока в обмотке электромагнита 2. Чувствительность вибрац. Г. получается максимальной, когда частота собств. колебаний подвижной части Г. равна частоте переменного тока, поэтому все вибрац. Г. имеют приспособления для изменения частоты собств. колебаний в целях настройки подвижной части в резонанс с исследуемым переменным током. Вибрационные Г. изготовляются для работы при частотах не св. 5 кгц.

Термогальванометр - Г. переменного тока с термопреобразователем, имеющий механизм магнитоэлект-рич. Г. с подвижной рамкой в виде одного витка. Половины этого витка выполнены из различных металлов и образуют термопару. Вблизи одного из спаев расположен нагреватель, к к-рому подводят измеряемый переменный ток. Возникающий в рамке термоток отклоняет её от нулевого положения. Этот Г. может применяться для работы при частотах св. 5 кгц.