Печать, радиовещание, телевидение. 14 страница. Лит.: Капиева Н., Дети дома одногоНовый мир 1953, № 4; Громова А

Лит.: Капиева Н., Дети дома одного" Новый мир" 1953, № 4; Громова А. Расул Гамзатов.; Октябрь;, 1958, № 11 Огнев В. Ф., Путешествие в поэзию Махачкала, 1961; Тушнова В., Зрелость таланта,; Новый мир;, 1963, № 4 Антополъский Л., Истины поэзии; Юность;, 1968, № 8.

Л. С. Соколова

ГАМИЛЬКАР БАРКА (Hamilcar Вагса) (г. рожд. неизв. - ум. 229 до н. э.), карфагенский полководец периода 1-й Пунич. войны (264-241 до н. э.). Отец Ганнибала. В 247-241 вёл воен. действия в Сицилии, где одержал ряд побед над римлянами, но, потерпев поражение при Эгадских о-вах, заключил по поручению своего правительства мир с Римом. В 238 подавлял восстание рабов, наёмников и местного ливийского населения. В 237-229 завоевал юго-зап. часть Испании, погиб при осаде одного из городов.

А. И. Немировский.

ГАМИЛЬТОН (Hamilton) Александер (11.1.1757, о. Невис, -12.7.1804, Нью-Йорк), государственный деятель США. В период Войны за независимость 1775-83 приобрёл известность как оратор и публицист. В 1776-81 служил в армии, был секретарём Дж. Вашингтона. В 1789 возглавил партию федералистов. Являлся сторонником конституц. монархии по англ, образцу. В 1789-95 мин. финансов. Отстаивал необходимость централизов. гос-ва, способствующего развитию капиталистич. системы х-ва. Исследование Г. проблем стоимости, денег, цены оказало большое влияние на дальнейшее развитие бурж. политэкономии в США. Ориентируясь во внеш. политике на Великобританию, Г., как и др. лидеры федералистов, способствовал заключению неравноправного для США англо-амер. договора (см. Джея договор).

Соч.: The works of Alexander Hamilton. Ed. by J. C. Hamilton, v. 1-7, N. Y., 1851-1852.

Лит.: Альтер Л. Б., Буржуазная политическая экономия США, М., 1961, с. 61 - 75; Sсhасhnеr N.. A. Hamilton, N. Y.-L., 1946.

ГАМИЛЬТОН (Hamilton) Уильям Роуан (4.8.1805, Дублин, -2.9.1865, Дансинк, близ Дублина), ирландский математик. Чл. Ирл. АН, с 1827 - проф. астрономии в Дублинском ун-те и директор университетской астрономич. обсерватории. В 1833-35 в" Трудах" Ирл. АН опубликовал работу, в к-рой почти одновременно с Г. Грасманом дал точное формальное изложение теории комплексных чисел, построил своеобразную систему чисел, т. н. кватернионов. Это учение было одним из источников развития векторного исчисления. В механике Г. применил вариационный метод (т. н. принцип наименьшего действия).

Соч.: The mathematical papers, v. 1 - 2, Camb., 1931 - 40.

Лит.: Graves R. P., Life of sir W. R. Hamilton, v. 1 - 3, Dublin, 1882-91.

ГАМИЛЬТОН (Hamilton), река на п-ове Лабрадор в Канаде. В 1967 переименована в Черчилл.

ГАМИЛЬТОН (Hamilton), город на крайнем Ю. Канады, в пров. Онтарио. 298 тыс. жит. (1966, с пригородами 449 тыс. жит.). Порт на зап. берегу оз. Онтарио. Важный ж.-д. узел. Г.-3-й город Канады по количеству выпускаемой пром. продукции. Черная металлургия (ок. 3 млн. т стали в год), электротехника, металлообработка, машиностроение. Ун-т Мак-Мастер.

ГАМИЛЬТОН (Hamilton), город на севере США, в шт. Огайо, на р. Майами. 71 тыс. жит., а с соседним г. Мидлтаун и общей пригородной зоной 210 тыс. жит. (1968). В промышленности 30 тыс. занятых. Чёрная металлургия, машиностроение, бум. пром-сть.

ГАМИЛЬТОН (Hamilton), город в Н. Зеландии, на о. Северный, на р. Уайкато. 69, 5 тыс. жит. (1969). Основной торг.-распределит. и трансп. центр в ниж. течении р. Уайкато. С.-х. машиностроение, лесопиление, маслоб. и сыровар, промышленность. Ун-т.

ГАМИЛЬТОН (Hamilton), город, адм. центр и осн. порт брит, владения Бермудские о-ва. Расположен на о. Бер-муда. Ок. 3 тыс. жит. (1968). Узел пароходных сообщений. Судоремонт. Курорт.

ГАМИЛЬТОН (Hamilton), город, адм. центр и осн. порт брит, владения Бермудские о-ва. Расположен на о. Бер-муда. Ок. 3 тыс. жит. (1968). Узел пароходных сообщений. Судоремонт. Курорт.

ГАМИЛЬТОНА ОПЕРАТОР, набла оператор, [ris]-оператор, дифференциальный оператор вида

[ris]

где[ris] - координатные орты. Введён У. Р. Гамильтоном (1853). Если Г. о. применить к скалярной функции[ris] понимая [ris]как произведение вектора на скаляр, то получится градиент функции[ris]

[ris]

если применить Г. о. к векторной функции r(x, у, r), понимая[ris]как скалярное произведение векторов, то получится дивергенция вектора r:

[ris]

([ris] - координаты вектора r). Скалярное произведение Г. о. самого на себя даёт Лапласа оператор'.

[ris]

ГАМИО (Gamio) Мануэль (2.3.1883, Мехико, -16.7.1960, там же), мексиканский археолог и этнограф. С 1943 директор Межамер. индейского ин-та в Мехико. Изучал культуры доколумбовой Америки, историю и совр. положение индейцев (гл. обр. Мексики), вопросы мекс. эмиграции в США. Решение проблемы индейского населения Мексики Г. видел в т. н. " интеграции" (слиянии) сохранившихся индейских народов с испаноязыч-ным большинством населения.

Лит.: Estudios antropologicos, publicados en homenaje al M. Gamio, Мех., 1956 (библ.).

ГАМЛЕТ (Hamlet), герой одноимённой трагедии У. Шекспира (1601, опубл. 1603). Шекспир изобразил Г. мыслителем, подвергающим сомнению традиционные воззрения. И. В. Гёте видел в Г. человека мысли, а не дела, которому не по силам возложенная на него задача мести. В трактовке нем. романтиков (А. Шлегель) образ Г. приобрёл нарицат. значение (" гамлетизм") для характеристики разочарования, пессимизма, горьких размышлений о противоречивости бытия. В. Г. Белинский, напротив, видел в Г. страстного обличителя зла, сильного даже в своей гибели. И. С. Тургенев в речи " Гамлет и Дон Кихот" (1860) подчёркивал влечение Г. к самоанализу, его скептицизм. Советское шекспироведение и театр раскрывают в образе Г. трагедию утратившего иллюзии гуманиста перед лицом торжествующего зла. Образ Г. не раз привлекал внимание художников (Э. Делакруа), композиторов (П. И. Чайковский), поэтов (А. А. Блок, Б. Л. Пастернак).

Лит.: Фишер К., " Гамлет" Шекспира, М., 1905; ВерцманИ., " Гамлет" Шекспира, М., 1964; Weitz M., Hamlet and the philosophy of literary criticism, Chi.-L., 1965. M. А. Голъдман.

ГАММА, 1) внесистемная единица массы, применяемая иногда для измерений малых масс. 1 гамма = 10^-6 г. Вместо наименования " Г." чаще применяют наименование " микрограмм" (мкг, [ris]). 2) Наименование стотысячной доли эрстеда (единицы напряжённости магнитного поля в СГС системе единиц), применяемое преим. при измерениях земного магнетизма и космич. магнитных полей. Обозначается[ris]

ГАММА (от назв. греч. буквы Г, обозначавшей крайний нижний тон ср.-век. муз. звукоряда, а затем и весь звукоряд), звукоряд, т. е. последовательность звуков (ступеней) лада, расположенных начиная от основного тона в восходящем или нисходящем порядке. Г. строится в пределах одной октавы, но может быть продолжена вверх и вниз в соседние октавы. Г. обозначает состав лада и звуко-высотные соотношения его ступеней. Различают семиступенные Г. диатонич. ладов, пятиступенные Г. ангемитонных (бесполутоновых) ладов, двенадцатизвучную хроматич. Г. Исполнение различных Г. и их комбинаций служит средством развития техники игры на муз. инструментах, а также пения. В. А. Вахромеев.

ГАММА КРАСОЧНАЯ, гамма цветовая, в изобразит, и декоративном искусствах ряд гармонически взаимосвязанных оттенков цвета (с одним доминирующим), используемых при создании художеств, произв. Как правило, этот термин сопровождается обычными для цвета определениями (так, Г. к. называют тёплой, горячей, холодной, светлой и т. д.).

ГАММА-АМИНОМАСЛЯНАЯ КИСЛОТА, NH2CH2CH2 CH2COOH, образуется путём декарбоксилирования (под действием фермента декарбоксилазы) глу-таминовой кислоты. Обмен Г.-а. к. в организме приводит к образованию янтарной к-ты, включающейся в трикарбоновых кислот цикл. Г.-а. к. найдена во мн. растениях в свободном виде. У высших млекопитающих Г.-а. к. обнаружена лишь в мозге, где её содержание достигает 100 мг %. Предполагают, что Г.-а. к. оказывает тормозящее действие на нервную активность, что, по-видимому, связано с влиянием на проницаемость биологии, мембран.

ГАММА-АСТРОНОМИЯ, раздел наблюдательной внеатмосферной астрономии, связанный с исследованиями небесных тел, испускающих гамма-излучение. Начало Г.-а. было положено в апр. 1961, когда аппаратура, установленная на амер. искусств, спутнике Земли " Эксплорер-11", зарегистрировала гамма-излучение, идущее от центра Галактики. Г.-а. непосредственно примыкает к рентгеновской астрономии, и граница между ними весьма условна. Обычно принято к Г.-а. относить исследования в спектральной области, в к-рой энергия квантов превышает 30 кэв (что соответствует длинам волн короче 0, 3 А). Земная атмосфера полностью непрозрачна для этого излучения вплоть до высот 30-40 км (см. рис.).

[ris]

Пропускание земной атмосферы в области рентгеновского и гамма-излучения. По оси ординат отложена высота, до которой проникает половина падающего излучения.

Поэтому аппаратура для наблюдений гамма-излучений небесных объектов (гамма-телескопы) устанавливается, как правило, на искусств, спутниках Земли, а при исследованиях жёсткого излучения с энергией ок. 100 кэв используются высотные аэростаты, способные поднять аппаратуру до 40 км. Наблюдаемые потоки гамма-излучения крайне малы, что требует многочасовых наблюдений. В качестве приёмников излучения применяются сцинтилляционные счётчики, иногда в комбинации с Гейгера - Мюллера счётчиками, площадью до 100 см². Разрабатываются приборы с кристаллич. детектором площадью 10³-10⁴ см².

Исследования в области Г.-а. позволили обнаружить вплоть до 100 Мэв равномерный (изотропный) космич. фон. Обнаружено также излучение, приходящее от центра Галактики и от 2 дискретных источников излучения: Крабовидной туманности (спектр измерен до 0, 5 Мэв) и источника в созвездии Скорпиона (до 50 Мэв). Источник в Крабовидной туманности является остатком сверхновой звезды, вспыхнувшей в 1054, а источник в Скорпионе - остатком вспышки новой звезды. Природа изотропного фона, а также излучения от центра Галактики полностью ещё не выяснена. Ведутся поиски аннигиляционного излучения с энергией 511 кэв, к-рое возникает при аннигиляции пары электрон-позитрон (см. Аннигиляция и рождение пар). Обнаружение такого излучения может явиться указанием на существование во Вселенной антивещества. Можно предполагать, что наблюдения с гамма-телескопами большой площади позволят продолжить исследования спектра дискретных источников рентгеновского излучения в область больше 10 кэв. Исследования в области Г.-а. важны для космологии (наблюдения горячего межгалактич. газа), для выяснения природы активности ядер сейфертовских галактик, квазаров, нейтронных звёзд, дискретных источников га-лактич. и внегалактич. рентгеновского и гамма-излучения. Работы по Г.-а. ведутся в СССР, США, а также в Японии.

В.Г. Курт.

ГАММА-ГЛОБУЛИНЫ, фракция глобулинов кровяной плазмы, содержащая большинство антител. По сравнению с др. белковыми фракциями крови Г.-г. обладают наименьшей электрофоретич. подвижностью. Получают Г.-г. из донорской или плацентарной крови. Т. н. специфич. Г.-г. с особенно высоким содержанием антител против определ. возбудителей выделяют из сывороток человека или животных, иммунизированных соответствующими антигенами. Напр., противококлюшный Г.-г. изготовляют из сыворотки людей, гипериммунизированных коклюшной вакциной; антирабич. Г.-г.- из сыворотки лошадей, гипериммунизиров. против бешенства. Концентрированные растворы Г.-г. содержат антител значительно больше, чем исходные сыворотки. В СССР Г.-г. выпускают в виде 10%-ного раствора (вводят внутримышечно). Применяют Г.-г. для профилактики и лечения инфекционных заболеваний гл. обр. у детей (корь, коклюш, полиомиелит, эпидемич. гепатит и др.). Г.-г. обладает также нек-рым неспецифич. (стимулирующим) действием, поэтому его назначают детям с хро-нич. воспалит, процессами, упадком питания и т. п. См. также Иммуноглобу-лины.

ГАММА-ДЕФЕКТОСКОПИЯ, метод обнаружения внутр. дефектов в изделиях при просвечивании их гамма-лучами; см. Дефектоскопия.

ГАММА-ИЗЛУЧЕНИЕ, коротковолновое электромагнитное излучение. На шкале электромагнитных волн оно граничит с жёстким рентгеновским излучением, занимая область более высоких частот. Г.-и. обладает чрезвычайно малой длиной волны[ris] и вследствие этого ярко выраженными корпускулярными свойствами, т. е. ведёт себя подобно потоку частиц - гамма-квантов, или фотонов, с энергией [ris]([ris]- частота излучения, [ris]- Планка постоянная).

Г.-и. возникает при распадах радиоактивных ядер, элементарных частиц, при аннигиляции пар частица-античастица, а также при прохождении быстрых заряженных частиц через вещество.

Г.-и., сопровождающее распад радиоактивных ядер, испускается при переходах ядра из более возбуждённого энерге-тич. состояния в менее возбуждённое или в основное. Энергия [ris]кванта равна разности энергий [ris]состояний, между к-ры-ми происходит переход (рис. 1). Испускание ядром у-кванта не влечёт за собой изменения атомного номера или массового числа, в отличие от др. видов радиоактивных превращений (см. Альфа-распад, Бета-распад). Ширина линий Г.-и. обычно чрезвычайно мала (~10^-2 эв). Поскольку расстояние между уровнями (от неск. кэв до неск. Мэв) во много раз больше ширины линий, спектр Г.-и. является линейчатым, т. е. состоит из ряда дискретных линий. Изучение спектров Г.-и. позволяет установить энергии возбуждённых состояний ядер (см. Ядерная спектроскопия, Ядро атомное).

[ris]

Гамма-кванты с большими энергиями испускаются при распадах нек-рых элементарных частиц. Так, при распаде покоящегося[ris]-мезона возникает Г.-и. с энергией ~ 70 Мэв. Г.-и. от распада элементарных частиц также образует линейчатый спектр. Однако испытывающие распад элементарные частицы часто движутся со скоростями, сравнимыми со скоростью света с. Вследствие этого возникает доплеровское уширение линии (см. Доплера эффект) и спектр Г.-и. оказывается размытым в широком интервале энергий (см. Элементарные частицы).

Г.-и., образующееся при прохождении быстрых заряженных частиц через вещество, вызывается их торможением в ку-лоновском поле атомных ядер вещества. Тормозное Г.-и., так же как и тормозное рентгеновское излучение, характеризуется сплошным спектром, верхняя граница к-рого совпадает с энергией заряженной частицы, напр, электрона. В ускорителях заряженных частиц получают тормозное Г.-и. с макс, энергией до неск. десятков Гэв (см. Тормозное излучение).

В межзвёздном пространстве Г.-и. может возникать в результате соударений квантов более мягкого длинноволнового электромагнитного излучения, напр, света, с электронами, ускоренными магнитными полями космич. объектов. При этом быстрый электрон передаёт свою энергию электромагнитному излучению и видимый свет превращается в более жёсткое Г.-и. (см. Гамма-астрономия).

Аналогичное явление может иметь место в земных условиях при столкновении электронов большой энергии, получаемых на ускорителях, с фотонами видимого света в интенсивных пучках света, создаваемых лазерами. Электрон передаёт энергию световому фотону, к-рый превращается в гамма-квант. Т. о., можно на практике превращать отдельные фотоны света в кванты Г.-и. высокой энергии.

Г.-и. обладает большой проникающей способностью, т. е. может проникать сквозь большие толщи вещества без заметного ослабления. Осн. процессы, происходящие при взаимодействии Г.-и. с веществом, - фотоэлектрич. поглощение (фотоэффект), комптоновское рассеяние (комптон-эффект) н образование пар электрон-позитрон. При фотоэффекте происходит поглощение [ris]-кванта одним из электронов атома, причём энергия у-кванта преобразуется (за вычетом энергии связи электрона в атоме) в кпнетич. энергию электрона, вылетающего за пределы атома. Вероятность фотоэффекта прямо пропорциональна 5-й степени атомного номера элемента и обратно пропорциональна 3-й степени энергии Г.-и. (см. Фотоэффект). Т. о., фотоэффект преобладает в области малых энергий[ris]-квантов (=5100 кэв) на тяжёлых элементах (Pb, U).

При комптон-эффекте происходит рассеяние у-кванта на одном из электронов, слабо связанных в атоме. В отличие от фотоэффекта, при комптон-эффекте гамма-квант не исчезает, а лишь изменяет энергию (длину волны) и направление распространения. Узкий пучок гамма-лучей в результате комптон-эффекта становится более широким, а само излучение - более мягким (длинноволновым). Интенсивность комптоновского рассеяния пропорциональна числу электронов в 1 см³ вещества, и поэтому вероятность этого процесса пропорциональна атомному номеру вещества. Комптон-эффект становится заметным в веществах с малым атомным номером и при энергиях Г.-и., превышающих энергию связи электронов в атомах. Так, в случае Pb вероятность комптоновского рассеяния сравнима с вероятностью фотоэлектрич. поглощения при энергии ~ 0, 5 Мэв. В случае А1 ком-птон-эффект преобладает при гораздо меньших энергиях.

Если энергия у-кванта превышает 1, 02 Мэв, становится возможным процесс образования электрон-позитрон-ных пар в электрич. поле ядер. Вероятность образования пар пропорциональна квадрату атомного номера и увеличивается с ростом hv. Поэтому при hv ~ 10 Мэв осн. процессом в любом веществе оказывается образование пар (рис. 2). Обратный процесс аннигиляции электрон-позитронной пары является источником Г.-и. (см. Аннигиляция и рождение пар).

[ris]

Рис. 2. Зависимость коэффициента поглощения гамма-излучения в свинце от энергии[ris]-квантов[ris]

Для характеристики ослабления Г.-и. в веществе обычно пользуются коэфф. поглощения, к-рый показывает, на какой толщине х поглотителя интенсивность I₀ падающего пучка Г.-и. ослабляется в е раз: [ris]

Здесь цо- линейный коэфф. поглощения Г.-и. в см^-1. Иногда вводят массовый коэфф. поглощения, равный отношению |io к плотности поглотителя. В этих случаях толщину измеряют в г/см².

Экспоненциальный закон ослабления Г.-и. справедлив для узкого направл. пучка гамма-лучей, когда любой процесс, как поглощения, так и рассеяния, выводит Г.-и. из состава первичного пучка. Однако при высоких энергиях ([ris] > 10 Мэв) процесс прохождения Г.-и. через вещество значительно усложняется. Вторичные электроны и позитроны обладают большой энергией и поэтому могут, в свою очередь, создавать Г.-и. благодаря процессам торможения и аннигиляции. Т. о. в веществе возникает ряд чередующихся поколений вторичного Г.-и., электронов и позитронов, т. е. происходит развитие каскадного ливня. Число вторичных частиц в таком ливне сначала возрастает с толщиной, достигая максимума. Однако затем процессы поглощения начинают преобладать над процессами размножения частиц и ливень затухает. Способность Г.-и. развивать ливни зависит от соотношения между его энергией и т. н. критич. энергией, после к-рой ливень в данном веществе практически теряет способность развиваться. Эта энергия [ris]тем выше, чем легче вещество. Так, для воздуха [ris]= 50 Мэв, а для свинца [ris]=5 Мэв.

Для измерения энергии Г.-и. в экспериментальной физике применяются гамма-спектрометры различных типов, основанные большей частью на измерении энергии вторичных электронов. Осн. типы спектрометров Г.-и.: магнитные, сцинтил-ляционные, полупроводниковые, кристалл-дифракционные (см. Гамма-спектрометр, Сцинтилляционный спектрометр, Полупроводниковый спектрометр).

Изучение спектров ядерных Г.-и. даёт важную информацию о структуре ядер. Наблюдение эффектов, связанных с влиянием внеш. среды на свойства ядерного Г.-и., используется для изучения свойств твёрдых тел (см. Мёссбауэра эффект, Ориентированные ядра). Г.-и. находит применение в технике, напр, для обнаружения дефектов в металлич. деталях (гамма-дефектоскопия, см. Дефектоскопия). В радиационной химии Г.-и. применяется для инициирования хим. превращений, напр, процессов полимеризации. Г.-и. используется в пищ. пром-сти для стерилизации продуктов питания. Основными источниками Г.-и. служат естеств. и искусств, радиоактивные изотопы, напр, [ris] а также электронные ускорители.

Е. М. Лейкин.

Действие на организм Г.-и. подобно действию др. видов ионизирующих излучений. Г.-и. может вызывать лучевое поражение организма, вплоть до его гибели. Характер влияния Г.-и. зависит от энергии [ris]-квантов и пространств, особенностей облучения (напр., внешнее или внутреннее). Относительная биологическая эффективность (ОБЭ) Г.-и. (эффективность жёсткого рентгеновского излучения принимается за 1) составляет 0, 7-0, 9. В производств, условиях (хронич. воздействие в малых дозах) ОБЭ Г.-и. принята равной 1.

Г.-и. используется в медицине для лечения опухолей (см. Лучевая терапия), для стерилизации помещений, аппаратуры и лекарств, препаратов (см. Гамма-установка). Г.-и. применяют также для получения мутаций с последующим отбором хозяйственно-полезных форм. Так выводят высокопродуктивные сорта микроорганизмов (напр., для получения антибиотиков) и растений. См. также Биологическое действие ионизирующих излучений.

Лит.: Альфа-, бета- и гамма-спектроскопия, пер. с англ., под ред. К. Зигбана, в. 1, М., 1969; Экспериментальная ядерная физика, под ред. Э. Сегре, пер. с англ., т. 1, М., 1955; Гамма-лучи, М.- Л., 1961; Глесстон С., Атом. Атомное ядро. Атомная энергия, пер. с англ., М., 1961.

ГАММА-МЕТОД, геофизический метод разведки полезных ископаемых по радиоактивному излучению горных пород. См.Радиометрическая разведка.

ГАММА-СПЕКТРОМЕТР, прибор для измерения спектра гамма-излучения. В большинстве Г.-с. энергия и интенсивность потока[ris]-квантов определяются не непосредственно, а измерением энергии и интенсивности потока вторичных заряженных частиц, возникающих в результате взаимодействия[ris]-излучения с веществом. Исключение составляет кристалл-дифракционный Г.-с., непосредственно измеряющий длину волны [ris]-излучения (см. ниже).

Основными характеристиками Г.-с. являются эффективность и разрешающая способность. Эффективность определяется вероятностью образования вторичной частицы и вероятностью её регистрации. Разрешающая способность Г.-с. характеризует возможность разделения двух гамма-линий, близких по энергии. Мерой разрешающей способности обычно служит относительная ширина линии, получаемой при измерении монохроматич. [ris]-излучения; количественно она определяется отношением [ris]- энергия вторичной частицы, [ris]- ширина линии на половине её высоты (в энергетич. единицах) (см. Ширина спектральных линий).

В магнитных Г.-с. вторичные частицы возникают при поглощении -у-квантов в т. н. радиаторе; их энергия измеряется так же, как и в магнитном бета-спектрометре (рис. 1).
[ris]

Рис. 1. Схематическое изображение магнитного гамма-спектрометра. В магнитном поле Н, направленном перпендикулярно плоскости рисунка, вторичные электроны движутся по окружностям, радиусы которых определяются энергией электронов и полем Н. При изменении поля детектор регистрирует электроны разных энергий. Штриховкой показана защита из свинца.

Величина магнитного поля Н в спектрометре и радиус [ris]кривизны траектории электронов определяют энергию[ris] электронов, регистрируемых детектором. Если радиатор изготовлен из вещества с малым атомным номером, то вторичные электроны образуются в основном в результате комптон-эффекта; если радиатор изготовлен из тяжёлого вещества (свинец, уран), а энергия [ris]-квантов невелика, то вторичные электроны будут возникать гл. обр. вследствие фотоэффекта. При энергиях[ris] Мэв становится возможным образование гамма-квантами электронно-позитронных пар. На рис. 2 изображён магнитный парный Г.-с. Образование пар происходит в тонком радиаторе, расположенном в вакуумной камере. Измерение суммарной энергии электрона и позитрона позволяет определить энергию [ris]-кванта. Магнитные Г.-с. обладают высокой разрешающей способностью (обычно порядка 1 % или долей %), однако эффективность таких Г.-с. невелика, что приводит к необходимости применять источники [ris]-излучения высокой активности.

В сцинтилляционных Г.-с. вторичные электроны возникают при взаимодействии [ris]-квантов со сцинтиллятором (веществом, в котором вторичные электроны возбуждают флюоресценцию). Световая вспышка преобразуется в электрический импульс с помощью фотоэлектронного умножителя (ФЭУ, рис. 3), причём величина сигнала, создаваемого ФЭУ, пропорциональна энергии электрона и, следовательно, связана с энергией [ris]-кванта. Для измерения распределений сигналов по амплитуде используются спец. электронные устройства - амплитудные анализаторы (см. Ядерная электроника).

[ris]

Рис. 2. Схематическое изображение парного гамма-спектрометра. В однородном магнитном поле Н, направленном перпендикулярно плоскости чертежа, электроны и позитроны движутся по окружностям в противоположных направлениях.

Эффективность сцинтилляционного Г.-с. зависит от размеров сцинтиллятора и при не очень большой энергии может быть близка к 100%. Однако его разрешающая способность невысокая. Для гамма-квантов с энергией 662 кэв[ris] и уменьшается с увеличением энергии[ris] примерно как[ris] (подробнее см. Сцин-тилляционный спектрометр).

[ris]

Действие полупроводниковых Г.-с. основано на образовании [ris]-излучением в объёме полупроводникового кристалла (обычно Ge с примесью Li) электронно-дырочных пар. Возникающий при этом заряд собирается на электродах и регистрируется в виде электрического сигнала, величина которого определяется энергией [ris]-квантов (рис. 4). Полупроводниковые Г.-с. обладают весьма высокой разрешающей способностью, что обусловлено малой энергией, расходуемой на образование одной электронно-дырочной пары. Для[ris] ~0, 5%. Эффективность полупроводниковых Г.-с. обычно ниже, чем сцинтилля-ционных Г.-с., т. к. гамма-излучение в Ge поглощается слабее, чем, напр., в сцин-тилляционном кристалле NaJ. Кроме того, размеры используемых полупроводниковых детекторов пока ещё невелики. К недостаткам полупроводниковых Г.-с. следует отнести также необходимость их охлаждения до темп-р, близких к темп-ре жидкого азота (подробнее см. Полупроводниковый спектрометр).

Наивысшую точность измерения энергии гамма-квантов обеспечивают кристалл-дифракционные Г.-с., в к-рых непосредственно измеряется длина волны гамма-излучения. Такой Г.-с. аналогичен приборам для наблюдения дифракции рентгеновских лучей. Излучение, проходя через кристалл кварца или кальцита, отражается плоскостями кристалла в зависимости от его длины волны под тем или иным углом и регистрируется фотоэмульсией или счётчиком фотонов. Недостаток таких Г.-с.- низкая эффективность.

[ris]

Для измерения спектров [ris]-излучения низких энергий (до 100 кэв) нередко применяются пропорциональные счётчики, разрешающая способность которых в области низких энергий значительно выше, чем у сцинтилляционного Г.-с. При hv > 100 кэв пропорциональные счётчики не используются из-за слишком малой эффективности. Измерение спектра[ris]-излучения очень больших энергий осуществляется с помощью ливневых детекторов, к-рые измеряют суммарную энергию частиц электронно-позитрон-ного ливня, вызванного гамма-квантом высокой энергии. Образование ливня обычно происходит в радиаторе очень больших размеров (к-рые обеспечивают полное поглощение всех вторичных частиц). Вспышки флюоресценции (или черепковского излучения) регистрируются с помошью ФЭУ (см. Черепковский счётчик).

В нек-рых случаях для измерения энергии гамма-квантов используется процесс фоторасщепления дейтрона. Если энергия [ris]-кванта превосходит энергию связи дейтрона (~ 2, 23 Мэв), то может произойти расщепление дейтрона на протон и нейтрон. Измеряя кинетич. энергии этих частиц, можно определить энергию падающих у-квантов.

Лит.: Альфа-, бета- и гамма-спектроскопия, пер. с англ., под ред. К. Зигбана, в. 1, М., 1969; Методы измерения основных величин ядерной физики, пер. с англ., М., 1964; Калашникова В. И., Козодаев М. С., Детекторы элементарных частиц, М.у 1966 (Экспериментальные методы ядерной физики, ч. 1).

В. П. Парфёнова, Н. Н. Делягин.

ГАММА-СПЕКТРОСКОПИЯ, один из разделов ядерной спектроскопии, занимающийся исследованием спектров гамма-излучения и различных свойств возбуждённых состояний атомных ядер, распад к-рых сопровождается испусканием [ris]-квантов. Задачей Г.-с., как и альфа-спектроскопии и бета-спектроскопии, является изучение структуры атомных ядер (см. Ядро атомное). Г.-с. исследует также [ris]-излучение, возникающее в результате радиоактивного распада и ядерных реакций. Спектры [ris]-излучения, т. е. распределение испускаемого гамма-излучения по энергиям, измеряются гамма-спектрометрами.

ГАММА-ТЕРАПИЯ, кюри-терапия, совокупность методов лучевой терапии (гл. обр. больных со злокачественными опухолями), использующих гамма-излучение радиоактивных изотопов и др. источников. Биологич. действие излучения обусловлено величиной поглощённой энергии излучения (дозой). Распределение дозы в теле больного зависит от энергии гамма-излучения, геометрии пучка, а также от метода облучения. Применение гамма-излучения высокой энергии позволяет подводить к глубоко расположенным опухолям значительно большие дозы, чем при использовании рентгеновского излучения (см. Рентгенотерапия) с максимальной энергией 250 кэв, при одновременном щажении поверхностно расположенных органов и тканей.

ГАММА-ТОПОГРАФ, сцинтиграф, скенер, прибор для автоматической регистрации распределения интенсивности в к.-л. органе излучения радиоактивного препарата после введения его в организм с диагностич. целью. Различают универсальный Г.-т. для всех видов гамма-топографии; Г.-т. для изучения отд. участков тела с полем скенирования 40X40 см; специализированные Г.-т. с 2 детекторами, сложной программой скенирования (дуги с переменной длиной) для диагностики опухолей мозга. Г.-т. состоит из детектора (счётчика) гамма-излучения, перемещаемого над больным по строкам или дугам электронного устройства, преобразующего сигналы счётчика в пригодную для регистрации форму.В зависимости от конструкции прибора регистрация может проводиться в виде: а) простой штриховой отметки на бумаге через копирку или машинописную ленту; 6) фотозаписи при помощи источника света на фотоплёнку или на рентгеновскую плёнку с непроявленным рентгеновским снимком изучаемой области тела (совмещённые рентгено- и гамма-топограммы); в) на магнитную плёнку с последующей обработкой информации; г) разноцветными штриховыми или световыми отметками. Получаемые данные (скенограммы) позволяют судить о форме, положении, размерах и функции органа. См. также Радиоизотопная диагностика.