Математика. I. Определение предмета математики, связь с другими науками и техникой 17 страница

МАГНИТОСТРИКЦИЯ (от магнит и лат. strictio - сжатие, натягивание), изменение формы и размеров тела при намагничивании. Явление М. было открыто Дж. Джоулем в 1842. В ферро- и ферри-магнетиках (Fe, Ni, Co, Gd, Tb и др., ряде сплавов, ферритах) М. достигает значит, величины (относит, удлинение дельта l/l ~10^-6 -10-²). В антиферромагнетиках, парамагнетиках и диамагнетиках М. очень мала.

Обратное по отношению к М. явление- изменение намагниченности ферромагнитного образца при деформации - наз. магнитоупругим эффектом, иногда - Виллари эффектом.

[ris]

В совр. теории магнетизма М. рассматривают как результат проявления осн. типов взаимодействий в ферромагнитных телах: электрич. обменного взаимодействия и магнитного взаимодействия (см. Ферромагнетизм). В соответствии с этим возможны 2 вида различных по природе магнитострикционных деформаций кристаллпч. решётки: за счёт изменения магнитных сил (диполь-дипольных и спин-орбитальных) и за счёт изменения обменных сил.

При намагничивании ферро- и ферримагнетиков магнитные силы действуют в интервале полей от 0 до поля напряжённостью H_s, в к-ром образец достигает технич. магнитного насыщения I_s. Намагничивание в этом интервале полей обусловлено процессами смещения границ между доменами и вращения магнитных моментов доменов. Оба эти процесса изменяют энергетич. состояние кристаллич. решётки, что проявляется в изменении равновесных расстояний между её узлами. В результате атомы смещаются, происходит магнитострикционная деформация решётки. М. этого вида носит анизотропный характер (зависит от направления и величины намагниченности J) и проявляется в основном в изменении формы кристалла почти без изменения его объёма (линейная М.). Для расчёта линейной М. существуют полуэмпирич. формулы. Так, М. ферромагнитных кристаллов кубич. симметрии, намагниченных до насыщения, рассчитывается по формуле:
[ris]

где s_i, s_j и B_i, B _j - направляющие косинусы соответственно вектора J_s и направления измерения относительно рёбер куба, a₁ и a₂ - константы анизотропии М., численно равные
[ris]
[ris]

макс, линейные М. соответственно в направлении ребра и диагонали ячейки кристалла. Величину Л_s = (дельта l/l) _s наз. М. насыщения или магнитострикционной постоянной.

М., обусловленная обменными силами, в ферромагнетиках наблюдается в области намагничивания выше технич. насыщения, где магнитные моменты доменов полностью ориентированы в направлении поля и происходит только рост абс. величины J_S, (парапроцесс, или истинное намагничивание). М. за счёт обменных сил в кубич. кристаллах изотропна, т. е. проявляется в изменении объёма тела. В гексагональных кристаллах (напр., гадолинии) эта М. анизотропна. М. за счёт парапроцесса в большинстве ферромагнетиков при комнатных темп-рах мала, она мала и вблизи точки Кюри, где парапроцесс почти полностью определяет ферромагнитные свойства вещества. Однако в нек-рых сплавах с малым коэфф. теплового расширения (инварных магнитных сплавах) М. велика [в магнитных полях ~8*10⁴ а/м (10³ э) отношение дельта V/V ~ 10^-5]. Значительная по величине М. парапроцесса возникает также в ферритах при разрушении или создании магнитным полем неколлинеарных магнитных структур.

М. относится к т. н. чётным магнитным эффектам, т. к. она не зависит от знака магнитного поля. Экспериментально больше всего изучалась М. в поликристаллич. ферромагнетиках. Обычно измеряется относит, удлинение образца в направлении поля (продольная М.) или перпендикулярно направлению поля (поперечная М.). Для металлов и большинства сплавов продольная и поперечная М. в области полей технич. намагничивания имеют разные знаки, причём величина поперечной М. меньше, чем продольной, а в области парапроцесса эти величины одинаковы (рис. 1). Для большинства ферритов как продольная, так и поперечная М. отрицательны; причина этого ещё не ясна. Величина, знак и графич. ход зависимости М. от напряжённости поля и намагниченности зависят от структурных особенностей образца (кристаллографич. текстуры, примесей посторонних элементов, термич. и холодной обработки). У Fe (рис. 2) продольная М. в слабом магнитном поле положительна (удлинение тела), а в более сильном поле - отрицательна (укорочение тела). Для Ni при всех значениях поля продольная М. отрицательна. Сложный характер М. в поликристаллич. образцах ферромагнетиков определяется особенностями анизотропии М. в кристаллах соответствующего металла, Большинство сплавов Fe - Ni, Fe - Со, Fe - Pt и др. имеют положит, знак продольной М.: дельта l/l ~(1-10)*10^-5. Наибольшей продольной М обладают сплавы Fe - Pt, Fe - Pd, Fe - Co, Mn - Sb, Mn - Cu - Bi, Fe - Rh. Среди ферритов наибольшая М. у CoFe₂O4, TbsFesO^, Dy₃Fe₅O₁₂: дельта l/l~ (2-25)*10^-4. Рекордно высока М. у некоторых редкоземельных металлов, их сплавов и соединений, напр, у Тb и Dy, у TbFe₂ и DyFe₂: дельта l/l ~ 10^-3-10^-2 (в зависимости от величины приложенного поля). М. примерно такого же порядка обнаружена у ряда соединений урана (U₃AS₄, U₃P₄ и др.).

Рис. 1. Продольная (кривая I) и поперечная (кривая II) магнитострикция сплава Ni (36%)-Fe (64%). В слабых полях они имеют разные знаки, в сильных - при парапротдессе - одинаковый знак (здесь магнитострикция носит объёмный характер).

Рис. 2. Зависимость продольной магни-тострикщт ряда поликристаллических металлов, сплавов и соединений от напряжённости магнитного поля.

М. в области технич. намагничивания обнаруживает явление гистерезиса (рис. 3). На М. в сильной степени влияют также темп-pa, упругие напряжения и даже характер размагничивания, к-рому подвергался образец перед измерением.

Всестороннее изучение М. прежде всего способствует выяснению физич. природы сил, к-рые определяют ферри-, антиферро- и ферромагнитное поведение вещества. Исследование М., особенно в области технич. намагничивания, играет также большую роль при изысканиях новых магнитных материалов; напр., отмечено, что высокая магнитная проницаемость сплавов типа пермаллоя связана с тем, что в них мала М. (наряду с малым значением константы магнитной анизотропии).

С магнитострикц. эффектами связаны аномалии теплового расширения ферро-, ферри- и антиферромагнитных тел. Эти аномалии объясняются тем, что магнитострикц. деформации, вызываемые обменными (а в общем случае и магнитными) силами в решётке, проявляются не только при помещении указанных тел в магнитное поле, но также при нагревании их в отсутствии поля (термострикция). Изменение объёма тел вследствие термострикции особенно значительно при магнитных фазовых переходах (в точках Кюри и Нееля, при темп-ре перехода коллинеарной магнитной структуры в неколлинеарную и др.). Наложение этих изменений объёма на обычное тепловое расширение (обусловленное тепловыми колебаниями атомов в решётке) иногда приводит к аномально малому значению коэфф. теплового расширения у нек-рых материалов. Экспериментально доказано, напр., что малое тепловое расширение сплавов типа инвар объясняется влиянием возникающих при нагреве отрицат. магнитострикц. деформаций, к-рые почти полностью компенсируют " нормальное" тепловое расширение таких сплавов.

Рис. 3. Магни-тострикционный гистерезис железа, обусловленный его магнитным гистерезисом.

С М. связаны различные аномалии упругости в ферро-, ферри- и антиферромагнетиках. Резкие аномалии модулей упругости и внутр. трения, наблюдаемые в указанных веществах в районе точек Кюри и Нееля и др. фазовых магнитных переходов, обязаны влиянию М., возникающей при нагреве. Кроме того, при воздействии на ферро- и ферримагнитные тела упругих напряжений в них даже при отсутствии внешнего магнитного поля происходит перераспределение магнитных моментов доменов (в общем случае изменяется и абс. величина самопроизвольной намагниченности домена). Эти процессы сопровождаются дополнит, деформацией тела магнитострикц. природы - механострикцией, к-рая приводит к отклонениям от закона Гука. В не-посредств. связи с механострикцией находится явление изменения под влиянием магнитного поля модуля упругости Е ферромагнитных металлов (E-эффект).

Для измерения М. наибольшее распространение получили установки, работающие по принципу механооптич. рычага, позволяющие наблюдать относит, изменения длины образца до 10~⁶. Ещё большую чувствительность дают радиотехнич. и интерференц. методы. Получил распространение также метод проволочных датчиков, в к-ром на образец наклеивают проволочку, включённую в одно из плечей моста измерительного. Изменение длины проволочки и её электрич. сопротивления при магнитострикц. изменении размеров образца с высокой точностью фиксируется электроизмерит. прибором.

М. нашла широкое применение в технике. На явлении М. основано действие магнитострикц. преобразователей (датчиков) и реле, излучателей и приёмников ультразвука, фильтров и стабилизаторов частоты в радиотехнич. устройствах, магнитострикц. линий задержки и т. д.

Лит.: Вонсовский С. В., Магнетизм, М., 1971; Белов К. П., Упругие, тепловые и электрические явления в ферромагнетиках, 2 изд., М.- Л., 1957; Бозорт Р., ферромагнетизм, пер. с англ., М., 1956; Редкоземельные ферромагнетики и ан-тиферромагнетикн, М., 1965; Ультразвуковые преобразователи, пер. с англ., под ред. И. П. Голяминой, М., 1972. К. П. Белов.

МАГНИТОСФЕРА ЗЕМЛИ, область околоземного пространства, физич. свойства к-рой определяются магнитным полем Земли и его взаимодействием с потоками заряженных частиц космич. происхождения. См. Земля, раздел Строение Земли.

МАГНИТОТЕЛЛУРИЧЕСКОЕ ЗОНДИРОВАНИЕ (от магнит и лат. tellus, род. падеж telluris - Земля), МТЗ, метод исследования внутр. строения Земли, основанный на изучении переменного электромагнитного поля внеземного происхождения. Предложен в 1950-53 сов. учёным А. Н. Тихоновым и франц. учёным Л. Каньяром. На земной поверхности в определённой точке устанавливают взаимно перпендикулярно 2 магнитометра и 2 электроизмерит. заземлённые линии длиной по 500 м. Посредством этой аппаратуры наблюдают электромагнитные колебания, имеющие период Т от долей сек до сут, и по отношению амплитуд электрич. и магнитных колебаний определяют кажущееся (среднее) сопротивление рт пород в изучаемом р-не. Благодаря скин-эффекту кривые зависимости от Т отражают изменение сопротивления пород с глубиной: минимумы рт отвечают слоям низкого сопротивления, а максимумы - высокого. Толщины и сопротивления слоев находят, сопоставляя практич. кривые с модельными. На рис. в виде примера показана кривая рт для модели, в к-рой хорошо проводящий слой лежит на плохо проводящем. При помощи МТЗ строятся карты подземного рельефа фундамента или аналогичного горизонта высокого сопротивления на глубинах до 5 км, исследуется распределение электропроводности горных пород до глубин 400-500 км. МТЗ и его упрощённую модификацию - магнитотеллурич, профилирование - применяют при поисках нефти и газа, а также для изучения слоев и очагов пониж. сопротивления, предположительно разогретых, в земной коре и верхней мантии.

Кривая маг-нитотеллу-рического зондирования.

Лит.: Бердичевский М. Н., Электрическая разведка методом магнитотеллурического профилирования, М., 1968. М. И. Бердичевский,

МАГНИТОТЕПЛОВЫЕ ЯВЛЕНИЯ, изменения теплового состояния тел при изменениях их магнитного состояния (намагничивании или размагничивании). Различают М. я. при адиабатич. изменении магнитного состояния (т. н. магнето-калорический эффект, при к-ром происходит изменение темп-ры тела) и М. я. изотермические, при к-рых наблюдается выделение или поглощение теплоты. Принципиально М. я. можно наблюдать в любых веществах, т. к. их причина имеет общий термодинамич. характер - изменение внутренней энергии тела при изменениях его магнитного состояния. Особенно значительны М. я. в ферро-, антиферро- и ферримагнетиках; характер М. я. в этих веществах зависит от того, какие процессы намагничивания в них происходят: 1) смещение границ между доменами; 2) вращение магнитных моментов доменов; 3) парапроцесс; 4) процессы разрушения или индуцирования неколлинеарной магнитной структуры (в антиферро- и ферримагнетиках). Особенно велики тепловые эффекты, сопутствующие последним двум процессам. В тесной термодинамич. связи с М. я., возникающими при намагничивании, находятся наблюдаемые в ферро-, антиферро- и ферримагнетиках аномалии уд. теплоёмкости вблизи точек Кюри, Нееля и др. точек магнитных фазовых переходов (напр., вблизи точки изменения неколлинеарной магнитной структуры ферримагнетика). М. я. в нек-рых парамагнетиках используют для получения сверхнизких темп-р (см. Магнитное охлаждение).

Лит.: Вонсовский С. В., Магнетизм, М., 1971; Белов К. П., ферриты в сильных магнитных полях, М., 1972, К. П. Белов.

МАГНИТОТРОПИЗМ (от магнит и греч. tropos - поворот, направление), изгибание стебля или корня растения в про цессе роста под действием постоянного (естеств. или искусств.) магнитного поля. Направление М. определяется физиологическими особенностями растения и расположением его относительно вектора напряжённости магнитного поля. Напр., первичный корешок кукурузы при прорастании изгибается в сторону юж. магнитного полюса, корешок кресс-салата - по направлению градиента магнитного поля. М. определяет ориентацию корневых систем нек-рых с.-х. растений - пшеницы, овса, сахарной свёклы, редиса.

Магнитотропизм. Проростки кукурузы, выросшие из семян, зародышевые корешки к-рых были поразному ориентированы в геомагнитном поле: слева - к северному полюсу, справа - к южному.

Лит.: Крылов А. В., Тараканова Г. А., Явление магнитотропизма у растений и его природа, " Физиология растений", 1960, т. 7, в. 2, с. 191 - 97.

МАГНИТОУПРУГИЙ ДАТЧИК, магнитострикционный датчик, измерительный преобразователь механич. усилий (деформаций) или давления в электрич. сигнал. Действие М, д. основано на использовании зависимости магнитных характеристик нек-рых материалов (напр., пермаллоя, инвара) от механич. напряжений в них (см. Магни-тострикция). Рабочий элемент М. д.- магнитопровод, на к-ром размещены одна или неск. обмоток, включаемых в мост измерительный. Магнитопровод М. д. укрепляют на поверхности детали (или сооружения) в направлении действующих усилий или деформаций. Изменения магнитных характеристик, в частности магнитной проницаемости материала магнитопровода, проявляются в изменении индуктивности или взаимоиндуктивности обмоток. М. д. наиболее целесообразно применять при измерениях малых деформаций (как постоянных, гак и быстропеременных) в твёрдых телах, а также измерениях давлений жидкостей и газов, когда требуется высокая чувствительность измерений при относительно малой их точности.

Лит.: Туричин А. М., Электрические измерения неэлектрических величин, 4 изд., М.- Л.. 1966.

МАГНИТОФОН (от магнит и греч. phone - звук), аппарат для магнитной записи и воспроизведения звука. По назначению и качественным показателям различают М. профессиональные - для синхронной (с изображением) звукозаписи на перфорированной магнитной ленте, используемые в звуковом кино, и студийные (рис. 1) для звукозаписи на неперфориров. магнитной ленте шириной 6, 25 мм, применяемые в радиовещании, в кино и студиях грамзаписи, телецентрах и др., когда требуется высококачеств. звукозапись; т. н. полупрофессиональные (чаще всего на ленте шириной 6, 25мм) - для записи диспетчерских переговоров на транспорте, сигналов звуковых частот в науч. исследованиях и т. п.; бытовые (рис. 2) - для любительской звукозаписи и для проигрывания покупных фонограмм. Кроме того, существуют диктофоны, репортёрские М.- лёгкие переносные аппараты с автономным электропитанием, учебные М., в к-рых предусмотрена параллельная запись на двух дорожках и подключение к устройствам внешнего контроля в процессе обучения иностранным языкам и т. д., магнитофонные приставки, а также сочетания М. с др. аппаратами (см. Магнитола, Магниторадиола).

В состав М. входят лентопротяжный механизм для продвижения ленты, усилители электрич. сигналов, магнитные головки для записи, воспроизведения и стирания записи, генератор высокочастотных колебаний, указатель (индикатор) уровня записи и устройство электропитания. Получаемый от генератора ток высокой частоты (40-200 кгц) подаётся в обмотки головки записи (для подма-гничивания ленты) и головки стирания записи. От величины подмагничивания зависят осн. качественные показатели М. Сила тока подмагничивания выбирается оптимальной для каждого типа магнитной ленты. В целях упрощения и удешевления М. (особенно бытовых), применяют универсальный (для поочерёдной записи и воспроизведения) усилитель и универсальную магнитную головку (рис. 3). Обычно в М. лента наматывается или на сердечник (в профессиональных М.), или на катушки (в полупрофессиональных и бытовых М.).

Рис. 1. Студийный магнитофон типа МЭЗ-62 имеет две скорости ленты (38, 1 и 19.05 см/сек); рабочий диапазон частот от 31 до 16 000 гц; коэффициент гармонических искажений отношение сигнал/помеха 60 дб.

Рис. 2. Бытовой магнитофон типа " Комета 201М" имеет 3 скороcти ленты (19, 05: 9, 53 и 4, 76 см/сек) и двухдорожечную запись; рабочие диапазоны частот (соответствующие трём скоростям) от 40 до 12 500 гц, от 100 до 6000 гц, от 100 до 3500 гц, коэффициент нелинейных искажений 5%; отношение сигнал/помеха 35 дб.

В новом типе М., кассетном, лента (изредка магнитная проволока) расположена в закрытой кассете магнитофонной, к-рая легко устанавливается и снимается. Применение таких кассет защищает ленту от пыли и прикосновения рук, а также упрощает эксплуатацию М. В отличие от описанных монофонич. М. с одним каналом записи и воспроизведения, в стереофонич. М. структурная схема усложняется: для каждого канала требуются отд. усилители, головки, громкоговорители. Бытовые стереофонич. М. имеют 2 канала, профессиональные - до 6 (см. Стереофоническая звукозапись).

Рис. 3. Упрощённая структурная электрическая схема бытового магнитофона: Вх - входная цепь, на которую подаются электрические сигналы с выхода микрофона, радиоприёмника, радиотрансляционной линии и др.; П₁, П₂, П₃ - переключатели рода работы (положение 3 - запись сигналов, положение В - воспроизведение сигналов); УУ - универсальный усилитель электрических сигналов; ГУ - универсальная магнитная головка; ГС - магнитная головка стирания записи; ГВЧ - генератор тока высокой частоты для подмагничивания ленты (в ГУ) и стирания записи (в ГС); УЭ - устройство электропитания; Гр - громкоговоритель для слухового контроля; И - индикатор уровня записи (миниатюрный вольтметр или электронно-световой индикатор) для контроля за уровнем записи с допустимыми искажениями (намагниченностью ленты); К₁ К₂ - соответственно подающая и воспринимающая (магнитную ленту) катушки; Р₁ Р₂ - ролики, направляющие магнитную ленту Л.

Оси, качественные показатели М. с не-перфориров. магнитными лентами устанавливаются ГОСТами. ГОСТом также определены рабочие скорости ленты: 38, 1; 19, 05; 9, 53; 4, 76 см/сек. В нек-рых М. предусмотрена работа на двух или трёх скоростях по выбору. Качественные показатели М. зависят от его назначения, класса и рабочей скорости. Как правило, чем больше скорость движения ленты, тем качеств, показатели М. выше.

Лит..: Курбатов Н. В., Яновский Е. Б., Справочник по магнитофонам, 3 изд., М., 1970J ГОСТ 12107-66, 12392 - 66 и 13265 - 67. В. Г, Корольков.

МАГНИТОФОННАЯ ПРИСТАВКА, магнитофон без оконечного усилителя звуковых частот и громкоговорителя. Посредством М. п. производится запись с микрофона, электропроигрывателя, радиоприёмника, но, в отличие от магнитофона, воспроизведение записи возможно только на телефонные трубки. Для громкоговорящего воспроизведения М. п. соединяют с радиоприёмным устройством, используя его усилитель звуковых частот.

МАГНИТОЭЛЕКТРИЧЕСКАЯ МАШИНА, электрич. машина постоянного или переменного тока, в к-рой магнитный поток создаётся постоянными магнитами (вращающимися или неподвижными). М. м. изготавливаются обычно малой мощности; к М. м. относятся индукторы телефонные, магнето, тахогенераторы и т. п.

МАГНИТОЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ ПРИБОР измерительный, прибор непосредств. оценки для измерения силы электрич. тока, напряжения или количества электричества в цепях постоянного тока. Подвижная часть измерит, механизма М. п. перемещается вследствие взаимодействия магнитного поля постоянного магнита и проводника с током. Наиболее распространены М. п. с подвижной рамкой, расположенной в поле постоянного магнита (рис.). При протекании по виткам рамки тока возникают силы, образующие вращающий момент (см. Ампера закон). Ток к рамке подводится через пружинки или растяжки, создающие противодействующий вращающий механич. момент. Под действием обоих моментов рамка перемещается на угол, пропорциональный силе тока в рамке. Непосредственно через обмотку рамки можно пропускать только небольшие токи силой от неск. мка до десятков ма, чтобы не перегреть обмотки и растяжки. Для расширения пределов измерений по току и по напряжению к рамке подключают шунтирующие и добавочные сопротивления, подключаемые извне или встроенные. Существуют М. п., у к-рых постоянный магнит помещён внутри подвижной катушки, а также М. п. с подвижным магнитом, укреплённым на оси внутри неподвижной катушки. Применяются также магнитоэлектрич. логометры. М. п. с подвижным магнитом более просты, имеют меньшие габариты и массу, но меньшую точность и чувствительность, чем приборы с подвижной рамкой. Для отсчёта показаний используют стрелочный или световой указатель: луч света от осветителя направляется на зеркальце, укреплённое на подвижной части прибора, отражается от него и образует на шкале М. п. световое пятно с тёмной чертой в центре.

Схема устройства магнитоэлектрического прибора: 1 - постоянный магнит; 2 - магнитопровод; 3- полюсные наконечники; 4 - подвижная рамка; 5 - сердечник; 6 - магнитный шунт для регулировки чувствительности прибора; 7 - растяжки; 8 - опоры; 9 - стрелка-указатель.

Отличит, особенности М. п. - равномерная шкала, хорошее успокоение, высокие точность и чувствительность, малое потребление мощности; они чувствительны к перегрузкам, к механич. сотрясениям и ударам и мало чувствительны к влияниям внешних магнитных полей и окружающей темп-ры.

МАГНИТУДА ЗЕМЛЕТРЯСЕНИЯ (лат.magnitude - величина, от magnus - большой), условная величина, характеризующая общую энергию упругих колебаний, вызываемых землетрясениями или взрывами; пропорциональна логарифму энергии колебаний. Обычно определяется максимумом отношения амплитуды к периоду колебаний, регистрируемых сейсмографами. М. з. позволяет сравнивать источники колебаний по их энергии. Увеличение М. з. на единицу соответствует увеличению энергии колебаний в 100 раз. Самые сильные известные землетрясения имеют М. з. не более 9 (приблизительно соответствует 10¹⁹ дж или 10²⁶ эргов). Сила землетрясения в баллах оценивается сотрясениями и разрушениями на земной поверхности и зависит, помимо М. з., от глубины очага и геол. условий эпицентральной зоны. При неглубоком очаге разрушения могут в эпицентре начинаться при М. з ок. 5, а при очаге на глубине в сотни км при М. з., равной 7, разрушения почти не происходят. См. также Землетрясен ия.

Лит.: Землетрясения в СССР, М., 1961. Е. Ф, Саваренский.

МАГНИЦКИЙ (псевд.; наст, фам В е-лелепов) Василий Константинович [3(15).3.1839, г. Ядрин, ныне Чуваш. АССР, -4(17).3.1901, с. Шуматово, ныне Советское Ядринского р-на Чуваш. АССР], русский историк, этнограф, фольклорист. Окончив Казанский ун-т (1862), М. всю жизнь посвятил работе среди нерус. народностей Поволжья. Автор работ: " Материалы к объяснению старой чувашской веры" (1881), " Нравы и обычаи в Чебоксарском уезде" (1888), " Чувашские языческие имена" (изд. 1905) и др. При его поддержке началась обществ.-лит. деятельность чуваш, поэта М. Ф. Фёдорова, науч.-этнографич. работа писателя и фольклориста И. Н. Юркина и ряда др.

Лит.: К о р б у т М. К., В. К. Магницкий и его труды. 1839 - 1901, Чебоксары, 1929; История Чувашской АССР, т. 1, Чебоксары, 1966, с. 223. Н. С. Дедушкин.

МАГНИЦКИЙ Владимир Александрович [р. 30.5(12.6). 1915, Пенза], советский геофизик, специалист по физике Земли, чл.-корр. АН СССР (1964). Чл. КПСС с 1962. Окончил Моск. ин-т инженеров геодезии, аэрофотосъёмки и картографии (МИИГАиК) в 1940, преподавал там же (1940-54), затем в МГУ (ныне зав. геофиз. отделением). Работы М. посвящены изучению строения и процессов в недрах Земли, для чего он привлекает совместно данные геофизики, геологии, геохимии, петрологии, кристаллографии геодезии и др. наук.

Соч.: Основы физики Земли, М.. 1953; Внутреннее строение и физика Земли, М., 1965.

МАГНИЦКИЙ Леонтий Филиппович [9(19).6.1669-19(30).10.1739], русский математик, педагог. По нек-рым сведениям, учился в Славяно-греко-латинской академии в Москве. С 1701 до конца жизни преподавал математику в Школе математических и навигацких наук. В 1703 напечатал свою " Арифметику", которая до сер. 18 в. была оси учебником математики в России (см. Арифметика). Благодаря научно-методич. и лит. достоинствам -" Арифметика" М. использовалась и после появления др. книг по математике, более соответствовавших новому уровню науки. Книга М. являлась скорее энциклопедией математич. знаний, чем учебником арифметики, мн. помещённые в ней сведения сообщались впервые в рус. лит-ре. " Арифметика" сыграла большую роль в распространении математич. знаний в России; по ней учился М. В. Ломоносов, называвший этот учебник " вратами учёности".

Лит.: Гнеденко Б. В., Очерки по истории математики в России, М.- Л., 1946; Прудников В. Е., Русские педагоги-математики XVIII - XIX вв., М., 1956.

МАГНИЦКИЙ Михаил Леонтьевич [1778 - 21.10(1.11). 1844], русский гос. деятель. Окончил Моск. ун-т. В 1810-11 был сотрудником М. М. Сперанского при подготовке проектов гос. реформ; после его отстранения от службы М. был сослан в Вологду. В ссылке резко изменил взгляды, став крайним реакционером. При содействии Аракчеева назначен сначала вице-губернатором в Воронеж, а затем симбирским губернатором. С 1819 служил в Мин-ве духовных дел и просвещения. Проводя ревизию Казанского ун-та, М. предложил его закрыть и даже " торжественно разрушита." университетское здание. В 1826 за растрату казённых средств и превышение власти уволен в отставку.

Лит.: Феоктистов Е. М., М. Л. Магницкий, СПБ, 1865 (в серии: Материалы для истории просвещения в России).

МАГНИЯ КАРБОНАТ, магний углекислый, MgCOs, соль; бесцветные кристаллы, плотность 3, 037 г! см³. При 500 °С заметно, а при 650 °С полностью разлагается на MgO и СО₂. Растворимость М. к. в воде незначительна (22 мг/л при 25 °С) и уменьшается с повышением темп-ры. При насыщении СО₂ водной суспензии MgCO₃ последний растворяется вследствие образования гидрокарбоната Mg(HCO₃)₂. Из водных растворов в отсутствие избытка СО₂ выделяются основные карбонаты магния. С карбонатами ряда металлов М. к. образует двойные соли, к к-рым относится и природный минерал доломит MgCО₃*CaCO₃. M. к. широко распространён в природе в виде минерала магнезита. Основной М. к. SMgCO₃*Mg(OH)₂-3H₂O (т. н. белая магнезия) применяют как наполнитель в резиновых смесях, для изготовления теплоизоляц. материалов и в медицине (принимается внутрь при повыш. кислотности, входит в состав зубного порошка).

МАГНИЯ ОКИСЬ, MgO, бесцветные кристаллы; плотность 3, 58 г/см³, t_nл 2800 °С, t_кип 3600 °С. Летучесть М. о. становится заметной при 2000 °С. Растворимость М. о. в воде незначительна (6, 2*10^-4 г/100 г Н₂О при 20 °С). В мелкокристаллич. состоянии в виде тонкого белого порошка (т. н. аморфная MgO) поглощает пары воды и СО₂ из воздуха, образуя Mg(OH)₂ и MgCO₃; легко взаимодействует с кислотами. Сильно прокалённая М. о. утрачивает способность присоединять воду и растворяться в кислотах.

М. о. встречается в природе в виде редкого минерала периклаза. В пром-сти М. о. получают обжигом магнезита и доломита (см. Магния карбонат), термич. разложением магния сульфата, основного карбоната 3MgCO₃*Mg(OH)₂*3H₂O (белая магнезия). Свойства товарного продукта (жжёная магнезия) зависят от условий получения, и его сорта различаются по объёмному весу (лёгкости), сорбционной способности, хим. активности и др. Тяжёлые сорта М. о. применяют в произ-ве огнеупоров, менее тяжёлые - для получения магнезиальных цементов и стройматериалов, лёгкие - для очистки нефтепродуктов и как наполнитель в резиновой пром-сти. В медицине М. о. (под назв. магнезия жжёная) применяют внутрь как щелочное средство при повыш. кислотности желудочного сока и при отравлении кислотами. Оказывает лёгкое слабит, действие. См. также Магний.