Многоканальные С. п. с селективной модуляцией 3 страница

Особую область исследований представляет ядерная спектроскопия, в к-рую включают гамма-, альфа- и бетаспектроскопии; из них только гамма-спектроскопия относится к С. электромагнитного излучения.

Лит.: Ельяшевич M. А., Атомная и молекулярная спектроскопия, M., 1962; Герцберг Г., Спектры и строение простых свободных радикалов, пер. с англ., M., 1974. См. также лит. при статьях Инфракрасная спектроскопия, Комбинационное рассеяние света, Ультрафиолетовое излучение, Спектроскопия кристаллов, Рентгеновская спектроскопия, Гамма-спектроскопия, Атомные спектры, Молекулярные спектры. M. А. Ельяшевич.

СПЕКТРОСКОПИЯ КРИСТАЛЛОВ, раздел спектроскопии, посвящённый изучению квантовых переходов в системе уровней энергии кристаллич. тел и сопутствующих им физ. явлений. С. к.- важный источник информации о свойствах и строении кристаллов. Её теоретической основой является квантовая теория твёрдого тела. В С. к. широко используется теория групп, к-рая позволяет учесть свойства симметрии кристаллов, т. е. установить симметрию волновых функций для энергетических уровней и найти отбора правила для разрешённых переходов между ними. Для С. к. характерно разнообразие экспериментальных методов, включающих использование низких темп-р, лазеров (как источников возбуждения), фотоэлектрич. счёта фотонов,, модуляционных методов регистрации спектров (см. Спектральные приборы) синхротронного излучения и т. д.

Многообразие в кристалле частиц и квазичастиц с сильно различающимися характерными энергиями обусловливает поглощение и испускание квантов электромагнитной энергии в широком диапазоне частот от радиоволн до [ris] -излучения. Малые кванты энергии связаны в, основном с магнитными взаимодействиями частиц и изучаются радиоспектроскопическими методами (см. Радиоспектроскопия). Рентгеновская спектроскопия изучает переходы электронов на внутр. оболочки атомов и ионов, образующих кристалл. Гамма-излучение связано с переходами между ядерными уровнями. Однако обычно под С. к. понимают оптич. спектроскопию, охватывающую диапазон электромагнитных волн от далёкой-инфракрасной до дальней ультрафиолетовой областей.

В С. к. исследуются спектры поглощения, отражения, люминесценции и рассеяния (см. Спектры кристаллов) а также влияние на них различных внеш. воздействий: электрич. поля (Штарка эффект), магнитного поля (Зеемана эффект), всестороннего сжатия кристалла и направленных деформаций (п ь е з оспектроскопический эффект). Исследуется также зависимость спектра кристалла от темп-ры (изменение структуры, сдвиги и уширения полос, изменения интенсивности) и поляризации света. После поглощения света в кристалле развиваются процессы релаксации и передачи энергии возбуждения. Для их исследования важны временные измерения спектральных характеристик, позволяющие найти времена жизни определённых состояний, времена релаксации и т. д. Если во взаимодействии с излучением принимает участие неск. частиц,, взаимодействующих также между собой, то возникают кооперативные явления.

С. к. изучает влияние дефектов в кристаллах (как существующих в реальном кристалле, так и намеренно создаваемых для придания кристаллу определённых свойств, напр, введением примесей) на их спектры. Спектры тонких кристаллич. плёнок и кристаллов малых размеров могут обладать особенностями (влияние поверхности). Наряду с о д н о фотонными процессами при возбуждении кристалла лазерным излучением можно наблюдать также многофотонные процессы, при к-рых в одном акте рождается или исчезает неск. фотонов. Изучаются также различные нелинейные эффекты в кристаллах.

С. к. позволяет получить информацию о системе энергетич. уровней кристалла, о механизмах взаимодействия света с веществом, о переносе и преобразовании энергии, поглощенной в кристалле, и ее изменениях (фазовые переходы), о фото химических реакциях и фотопроводимости С к. позволяет также получить данные о структуре кристаллич решетки, о строении и ориентации различных дефектов и примесных центров в кристаллах и т. д На данных С к. основаны применения кристаллов в квантовой электронике, в качестве люминофоров, сцинтилляторов, преобразователей свето вой энергии, оптич материалов, ячеек для записи информации Методы С к используются в спектральном анализе

Лит Феофилов П П, Поляризо ванная люминесценция атомов, молекул и кристаллов, M, 1959, Филипс Д ж, On тические спектры твердых тел в области соб ственного поглощения, пер с англ, [M ], 1968, Ребане К К, Элементарная теория колебательной структуры спектров примесных центров кристалла, M, 1968, Кап лянский А А.БроудеВ Л, Спектроскопия кристаллов, в KH Физический энциклопедический словарь, т 5, M, 1966, Кардона M, Модуляционная спектроскопия, пер с англ, M, 1972, Б а л ь х а у-з е н К, Введение в теорию поля лигандов, пер с англ M, 1964, Пуле А, Maт ь е Ж - П, Колебательные спектры и симметрия кристаллов, пер с франц, M, 1973 H H Кристофелъ

СПЕКТРОСКОПИЯ ЛАЗЕРНАЯ, раздел оптич спектроскопии, методы к-рой основаны на использовании лазерного излучения. Применение монохроматич излучения лазеров позвотяет стимулировать квантовые переводы между вполне определенными уровнями энергии атомов и молек> л (в спектроскопии, исполь зующей нелазсрные источники света, изучают спектры, возникающие в результате переходов между громадным числом квантовых состоянии атомов и молекул)

Первые серьезные лазерные эксперименты в спектроскопии были осущест влены после создания достаточно мощ ных лазеров видимого диапазона, излуче ние к рых имеет фиксированную частоту Они были использованы для возбуждения спектров ко чбинационного рассеяния света Принципиально новые возможности С л открылись с появлением лазеров с перестраиваемой частотой С л. позволила решить или приступить к решению важных задач, перед к рыми спектроскопия обычных источников света практически бессильна

Высокая монохроматичность излучения лазеров с перестраиваемой частотой дает возможность измерять истинную форму спектральные линий вещества, не искаженную аппаратной функцией спектрального прибора. Это особенно существенно для спектроскопии газов в инфракрасной области, где разрешение лучших пром приборов обычного типа составляет

0, 1 см ¹, что в 100 раз превышает ширину узких спектральных линий (см. Ширина спектральных линий)

Временная и пространственная когерентность лазерного излучения, лежащая в основе методов нелинейной С. л, позволяет изучать структуру спектральных линий, скрытую обычно доплеровским уширением, вызываемым тепловым движением частиц в газе

Благодаря высокой монохроматичности и когерентности излучение лазера переводит значит, число частиц из основного состояния в возбужденное Это повышает чувствительность регистрации атомов и молекул - в 1 см³ вещества удается регистрировать включения, состоящие из 10² атомов или 10'° молекул Разрабатываются методы регистрации отдельных атомов и молекул

Короткие и ультракороткие лазерные импульсы дают возможность исследовать быстропротекающие (~ 10-⁶ - 10-¹² сек) процессы возбуждения, девозбуждения и передачи возбуждения в веществе С помощью импульсов направленного лазерного излучения можно исследовать спектры рассеяния и флуоресценции ато мов и молекул в атмосфере на значительном расстоянии (~ 100 км) и получать информацию о ее составе, а также осуществлять контроль загрязнения окружающей среды.

Фокусируя лазерное излучение, можно исследовать состав малых количеств вещества (имеющих размеры порядка длины волны). Это успешно применяется в локальном эмиссионном спектральном анализе

Приборы, применяемые в С. л, принципиально отличаются от обычных спектральных приборов. В приборах, использующих лазеры с перестраиваемой частотой, отпадает необходимость в разложении излучения в спектр с помощью диспергирующих элементов (призм, дифракционных решеток), являющихся основной частью обычных спектральных приборов. Иногда в С. л. применяют приборы, в которых излучение разлагается в спектр с помощью нелинейных кристаллов (см. рис. 4 в CT Нелинейная оптика)

Лит Летохов В С, Чеботае в В П, Принципы нелинейной лазерной спектроскопии, M, 1975, M е н к е Г, M е н к е Л, Введение в лазерный эмиссн онный микроспектральный анализ, пер с нем, M, 1968 Летохов В С, Проблемы лазерной спектроскопии, " Успехи физических наук", 1976, т 118 в 2

В С Летохов

СПЕКТРОФОТОМЕТР (от спектр и фотометр), спектральный прибор, к рый осуществляет фотометрирование - сравнение измеряемого потока с эталонным (референтным) для непрерывного или дискретного ряда длин волн излучения. С обеспечивает отсчет или автоматическую регистрацию результатов сравнения в соответствующей двумерной шкале абсцисса - длина волны, ордината - результат фотометрирования на этой длине волны. С. также наз. аналитич. приборы, к-рые не измеряют спектров, а определяют концентрации элементов в пробе по линиям абсорбции (или эмиссии) атомов в пламени (атомно абсорбционные или пламенные С) или определяют концентрации компонент в смесях веществ по характеристич полосам поглощения (напр, двуволновые инфракрасные С или С -анализаторы) Оси типы С. описаны в ст. Спектральные приборы.

СПЕКТРОФОТОМЕТРИЯ, область измерит техники, объединяющая спектрометрию, фотометрию и метрологию и занимающаяся разработкой системы методов и приборов для количеств измерений спектральных коэффициентов поглощения, отражения, излучения, спектральной яркости как характеристик сред, покрытий, поверхностей, излучателей (см. также Спектральные приборы)

" СПЕКТР - СВЕТИМОСТЬ" ДИАГРАММА, то же, что Герцшпрунга- Ресселла диаграмма.

СПЕКТРЫ ИСПУСКАНИЯ, спектры оптические, испускаемые источниками светя..

СПЕКТРЫ КРИСТАЛЛОВ (оптические) по структуре разнообразны Наряду с узкими линиями они содержат широкие полосы (отношение частоты [ris] к скорости света с от долей до неск тыс см-¹) и сплошные области спектра, простирающиеся на десятки тыс см-¹ (см. Спектры оптические) В инфракрасной области спектров поглощения наблюдаются полосы, связанные с квантовыми переходами между энергетическими уровнями, обусловленными колебательными движениями частиц кристалла, к рым сопутствуют изменения электрич дипольного момента: поглощается фотон и рождается квант колебаний кристаллической решётки - фонон Процессы, сопровождающиеся рождением нескольких фононов, " размывают" и усложняют наблюдаемый спектр. В реальном кристалле обычно есть дефекты структуры (см Дефекты в кристал лах), вблизи них могут возникать локальные колебания, напр, внутр. колебания примесной молекулы. При этом в спектре появляются дополнительные линии с возможными " спутниками", обусловленными связью локального колебания с решеточ ными. В полупроводниках нек рые примеси образуют центры, в к рых электроны движутся на водородоподобных орбитах. Они дают спектр поглощения в инфракрасной области, состоящий из серии линий, заканчивающихся непрерывной полосой поглощения (ионизация примеси). Поглощение света электронами проводимости и дырками в полупроводниках и металлах начинается также в инфракрас ной области (см. Металлооптика) В спектрах магнитоупорядоченных кристаллов аналогично фононам проявтяют себя магноны (см Спиновые волны). В спектре рассеянного света из за взаимодействия света с колебаниями решетки, при к рых изменяется поляризуемость кристалла, наряду с линией исходной частоты V₀ появляются линии, сдвинутые по обе стороны от нее на частоту решеточных колебаний, что соответствует рождению или поглощению фононов (см Комбинационное рассеяние света, рис 1). Акустические решеточные колебания приводят к тому, что при рассеянии света на тепловых флуктуациях у центральной (не смещенной) релеевской линии также появляются боковые спутники, обусловленные рассеянием на распространяющихся флуктуациях плотности (см. Рассеяние света)

Рис 1 Спектр комбинационного рассеяния кристалла дигидрофосфата калия (KDP) при разных температурах По оси абс цисс отложено отношение сдвига частоты (v-Vo) к скорости света

Большинство неметаллич. кристал нов за инфракрасной областью в определенном интервале частот прозрачно Поглощение возникает снова, когда энергия фотона становится достаточно велика, чтобы вызвать переходы электронов из верхней заполненной валентной зоны в нижнюю часть зоны проводимости кристалла.

Спектр этого интенсивного собственного поглощения света отображает структуру электронных энергетических зон кристалла и простирается дальше в видимый диапазон, по мере того как " включаются" переходы между др. энергетическими зонами. Положение края собственного поглощения определяет окраску идеального кристалла (без дефектов). Для полупроводников длинноволновая граница области собств. поглощения лежит в ближней инфракрасной области, для ионных кристаллов - R ближней ультрафиолетовой области. Вклад в собственное поглощение кристалла наряду с прямы ми переходами электронов дают и непрямые переходы, при к-рых дополнительно рождаются или поглощаются фононы. Переходы электронов из зоны проводимости в валентные зоны могут Сопровождаться рекомбинационным излучением.

Электрон проводимости и дырка благодаря электростатич. притяжению могут образовать связанное состояние - э к с и т о н. Спектр экситонов может варьироваться от водородоподобных серий до широких полос. Линии экситонного поглощения лежат у длинноволновой границы собственного поглощения кристалла (рис. 2). Экситоны ответственны за электронные спектры поглощения молекулярных кристаллов. Известна также экситонная люминесценция.

Рис. 2. Длинноволновый участок собственного поглощения кристалла KBr при температуре жидкого азота. Первые два интенсивных пика со стороны низких энергий соответствуют экситонам. Область собственного поглощения начинается за вторым пиком.

Энергии электронных переходов между локальными уровнями дефектных центров попадают обычно в область прозрачности идеального кристалла, благодаря чему они часто обусловливают окраску кристалла. Напр., в щёлочно-галоидных кристаллах возбуждение электрона, локализованного в анионной вакансии (F-центр окраски), приводит к характеристич. окраске кристалла. Различные примесные ионы (напр., Tl в KCl) образуют центры люминесценции в кристаллофосфорах. Они дают электронно-колебательные (в и б р о н н ы е) спектры. Если электрон-фононное (вибронное) взаимодействие в дефектном центре слабое, то в спектре появляется интенсивная узкая бесфононная линия (оптич. аналог линии Мессбауэра эффекта), к к-рой примыкает " фононное крыло" со структурой, отражающей особенности динамики кристалла с примесью

(рис. 3). С ростом вибронного взаимодействия интенсивность бесфононной линии падает. Сильная вибронная связь приводит к широким бесструктурным полосам. Поскольку часть энергии возбуждения в процессе колебательной релаксации до излучения рассеивается в остальном кристалле, максимум полосы люминесценции лежит по длинноволновую сторону от полосы поглощения (правило С т о к с а). Иногда к моменту испускания светового кванта в центре не успевает установиться равновесное распределение по колебательным подуровням, при этом возможна " горячая" люминесценция.

Рис. 3. Бесфононная линия и фононное крыло в спектре поглощения примесной молекулы NO_2-в KI при температуре жидкого гелия.

Если кристалл содержит в качестве примесей атомы или ионы переходных или редкоземельных элементов, с недостроенными f- или d-оболочками, то можно наблюдать дискретные спектральные линии, соответствующие переходам между подуровнями, возникающими в результате расщепления атомных уровней внутрикристаллическим электрич. полем (см. Кристаллическое поле, Квантовый усилитель).

Лит. см. при ст. Спектроскопия кристаллов. H. H. Кристофелъ.

СПЕКТРЫ ОПТИЧЕСКИЕ, спектры электромагнитного излучения в инфракрасном, видимом и ультрафиолетовом диапазонах шкалы электромагнитных волн. С. о. разделяют на спектры испускания (наз. также спектрами излучения, или эмиссионными спектрами), спектры поглощения, рассеяния и отражения. С. о. испускания получаются от источников света разложением их излучения по длинам волн [ris]спектральными приборами и характеризуются функцией f([ris]), дающей распределение энергии испускаемого света в зависимости от [ris]. С. о. поглощения (абсорбции), рассеяния и отражения обычно получаются при прохождении света через вещество с последующим его разложением по [ris]. Эти типы С. о. характеризуются долей энергии света каждой длины волны соответственно поглощённой [к([ris])], рассеянной [ [ris] ([ris])] и отражённой [R([ris])]. При рассеянии монохроматического света длины волны [ris]o спектр комбинационного рассеяния света характеризуется распределением энергии рассеянного света по изменённым длинам волн [ris] < > [ris]o [f'([ris])]. Т. o., любой спектр характеризуется нек-рой функцией f([ris]), дающей распределение энергии (абсолютной или относительной) по длинам волн; при этом энергию рассчитывают на нек-рый интервал [ris]. От функции f([ris]) можно перейти к функции [ris] ([ris]), дающей распределение энергии по частотам [ris] = c/[ris] (с - скорость света); тогда энергия рассчитывается на единицу интервала [ris].

С. о. регистрируют с помощью фотографич. и фотоэлектрич. методов, применяют также счётчики фотонов для ультрафиолетовой области, термоэлементы и болометры в инфракрасной области и т. д. В видимой области С. о. можно наблюдать визуально.

По виду С. о. разделяют на линейчатые, состоящие из отдельных спектральных линий, соответствующих дискретным значениям [ris], полосатые, состоящие из отдельных полос, каждая из к-рых охватывает нек-рый интервал [ris], и сплошные (непрерывные), охватывающие большой диапазон [ris]. Строго говоря, отдельная спектральная линия также не соответствует вполне определённому значению [ris], а всегда имеет конечную ширину, характеризуемую узким интервалом [ris] (см. Ширина спектральных линий).

С. о. возникают при квантовых переходах между уровнями энергии атомов, молекул, а также твёрдых и жидких тел. С. о. испускания соответствуют возможным квантовым переходам с верхних уровней энергии на нижние, спектры поглощения - с нижних уровней энергии на верхние.

Вид С. о. зависит от состояния вещества. Если при заданной темп-ре вещество находится в состоянии термодинам ич. равновесия с излучением (см. Тепловое излучение), оно испускает сплошной спектр, распределение энергии в к-ром по [ris] (или [ris]) даётся Планка законом излучения. Обычно термодинамич. равновесие вещества с излучением отсутствует и С. о. могут иметь самый различный вид. В частности, для спектров атомов характерны линейчатые спектры, возникающие при квантовых переходах между электронными уровнями энергии (см. Атомные спектры), для простейших молекул типичны полосатые спектры, возникающие при переходах между электронными, колебательными и вращательными уровнями энергии (см. Молекулярные спектры).

Для С. о. различным диапазонам [ris] и, следовательно, [ris] соответствуют различные энергии фотонов hv = [ris] ₁ - [ris] ₂ (где h - Планка постоянная, [ris] ₁и [ris] ₂ - энергии уровней, между к-рыми происходит переход). В табл. приведены для 3 диапазонов электромагнитных волн примерные интервалы длин волн [ris], частот [ris]

волновых чисел [ris] /c, энергий фотонов hv, а также темп-р T, характеризующих энергию фотонов согласно соотношению kT = hv (k - Больцмана постоянная). С. о. широко применяются для исследования строения и состава вещества (см. Спектроскопия, Спектральный анализ). Илл. см. на вклейке к стр. 305. Лит.: Ландсберг Г. С., Оптика, 4 изд., M., 1957. (Общий курс физики, ч. 3); Фриш С. Э., Оптические спектры атомов, М.- Л., 1963. M. А. Ельяшевич.

СПЕКТРЫ ПОГЛОЩЕНИЯ, спектры оптические и рентгеновские спектры, получаемые при пропускании через вещество и поглощении в нём соответствующего излучения.

СПЕКУЛЯТИВНОЕ (позднелат. speculativus, от лат. speculor - наблюдаю, созерцаю), тип теоретич. знания, к-рое выводится без обращения к опыту, при помощи рефлексии, и направлено на осмысление предельных оснований науки и культуры. С. знание представляет собой исторически определ. способ обоснования и построения философии. Идея о С. характере философии служила формой утверждения суверенности филос. знания и его несводимости к специально-научному знанию. Представление о философии как С. знании сложилось уже в античности; наиболее последоват. система С. знания была развита Г. Гегелем, к-рый усматривал в диалектике высшую форму теоретич. умозрения истины; завершением многовековой традиции С. философии явилась феноменология Э. Гуссерля.

В истории философии существовали различные варианты критики С. знания: понимание С. философии как схоластики, оторванной от человеческого опыта и науки(эмпиризм Ф. Бэкона и Дж. Локка, рационализм T. Гоббса и Б. Спинозы); истолкование С. знания как философствования в сфере чистого разума, не имеющего своего предмета в опыте (И. Кант); отождествление С. философии с теологией (Л. Фейербах). В совр. бурж. философии С. знание радикально отвергается как полностью лишённое смысла (позитивизм), либо в противовес ему выдвигается идеал экзистенциально-личностного знания (экзистенциализм, персонализм).

Критика С. философии в марксизме основывается на материалистич. концепции отчуждения, выявляющей подлинные истоки С. мышления: отрыв филос. познания от реальных обществ, отношений и развития науки, понимание человека как абстрактного субъекта и др. Выделяя рациональный момент в С. философии - её стремление к осознанию особенностей филос. мышления, марксизм отвергает С. абстрагирование. Диалектич. материализм утверждает важнейшее познават. значение науч. абстракции, отражающей объективную реальность, раскрывает связь философии с общественно-историч. практикой. См. лит. при ст. Философия.

СПЕКУЛЯЦИЯ (от позднелат. speculatio, букв.- высматривание), по советскому уголовному праву одно из опасных преступлений хозяйственных, посягающее на нормальную деятельность сов. торговли, на интересы покупателей. Состоит в скупке и перепродаже товаров и иных предметов с целью наживы. Для признания деяния С. не имеет значения, где и у кого куплен товар (в магазине или на рынке, у законного владельца или недобросовестного приобретателя), а также кому он продан: гос. или обществ, орг-ции, колхозу или отдельному лицу. Уголовная ответственность за С. наступает с 16 лет.

С. наказывается лишением свободы на срок до 2 лет с конфискацией имущества или без таковой, либо исправит, работами на срок до 1 года, либо штрафом до 300 руб. Более строгое наказание (до 7 лет лишения свободы с конфискацией имущества) предусмотрено за С. в виде промысла или в крупных размерах (см., напр., УК РСФСР, ст. 154). Мелкая С., совершённая впервые, наказывается в адм. порядке. Об ответственности за С. валютными ценностями см. ст. Валютные преступления.

СПЕЛЕОЛОГИЯ (от греч. spelaion - пещера и ...логия), наука, занимающаяся изучением пещер - их происхождением, морфологией, микроклиматом, водами, растениями, совр. и древней пещерной фауной, остатками материальной культуры людей каменного века, наскальными рисунками и скульптурными изображениями, современным использованием. С. начала оформляться во 2-й пол. 19 в. Её возникновение связано с именами франц. исследователя Э. А. Мартеля, австр. учёных А. Шмидля, Ф. Крауса, А. Грунда и В. Кнебеля. Поскольку крупные пещеры в большинстве случаев возникают в результате растворения водой горных пород и относятся к явлениям карста, С. тесно связана с карстоведением. Помимо карстовых пещер, С. изучает и др. пещеры, образовавшиеся путём выветривания, дефляции, абразии, суффозии, под действием тектонических сил (пещеры-трещины), в результате течения и застывания лавы, таяния льда (ледниковые гроты), осаждения травертина, а также искусственные пещеры, вырубленные в скалах человеком. Изучая все компоненты подземного ландшафта, С. тесно связана с геологией, минералогией, геоморфологией, гидрогеологией, гидрологией, метеорологией и климатологией, ботаникой, ландшафтоведением, зоологией и палеонтологией, археологией и историей. Большая роль в исследовании пещер принадлежит спелеологам-спортсменам (спелеотуристам), поскольку для проникновения в глубокие полости приходится осуществлять трудные спуски и преодолевать водные преграды (сифоны), применяя спец. снаряжение. Во MH. странах имеются науч. и спортивные спелеологич. об-ва, группы, клубы, образующие нац. объединения. В СССР вопросы С. разрабатывают ин-ты карстоведения и спелеологии в Перми (всесоюзный) и в Уфе, Спелеологич. стационар в Кунгуре (Урал), Карстово-спелеологическая комиссия Географического об-ва СССР (Ленинград), Спелеологич. совет при Президиуме АН Груз. CCP (Тбилиси), многочисл. секции спелеотуризма, действия к-рых координируются центр, секцией спелеотуризма Центрального совета по туризму и экскурсиям ВЦСПС (Москва). В 1953 состоялся 1-й конгресс Международного спелеологич. союза (MCC), устав к-рого принят на 4-м Междунар. спелеологич. конгрессе в 1965 в Любляне (Югославия).

Лит.: Гвоздецкий H. А., Проблемы изучения карста и практика, M., 1972; Максимович Г. А., Основы карстоведения, т. 1, Пермь, 1963; Илюхин В., Дуб-лянский В., Путешествия под землёй, M., 1968; Пещеры, Сб., в. 1(2)-15, Пермь, 1961 - 74; Пещеры Грузии, в. 1 -5, Тб., 1963- 1973. H. А. Гвоздецкий.

СПЕЛЕОФАУНА (от греч. spelaion - пещера и фауна), то же, что пещерная фауна.

СПЕЛЛАНЦОН (Spellanzon) Чезаре (14.2.1884, Венеция, - 1957, Милан), итальянский историк, представитель прогрессивного крыла итал. историографии Рисорджименто, журналист. Гл. работы: " Подлинный секрет Карла Альберта" (1953) и 5-томная " История Рисорджименто и объединения Италии" (1933- 1950), заканчивающаяся событиями Революции 1848. Первые три тома этой работы, охватывающие период от истоков Рисорджименто (18 в.) до 1848, вышли в 1933-38. Уже в этих томах, весьма богатых фактич. материалом, достаточно чётко сказались демократич. позиции С. 4-й и 5-й тома, вышедшие в 1948-50, дают одно из наиболее полных, тщательных и критически осмысленных изложений событий 1848 в Италии; вся работа в целом является одним из наиболее фундаментальных обобщающих трудов по истории Рисорджименто. После свержения фаш. диктатуры в Италии С. возобновил свою журналистскую деятельность, к-рую он вынужден был оставить в годы фашизма, и сотрудничал в " Коррьере делла сера" (" Corriere delIa Sera") и в др. газетах.

Соч.: Storia del Risorgimento e dell Unita d'ltalia, [ris]. 1-5, Mil., 1933-50; Il vero segreto di re Carlo Alberto, Firenze, 1953.

СПЕЛОСТЬ ЛЕСА, состояние насаждений или деревьев, при к-ром они наиболее пригодны для использования. Виды С. л.: естественная, количественная, качественная, хозяйственная, техническая и возобновительная. Естественная спелость определяется возрастом, в к-ром насаждение или дерево отмирают. Напр., у деревьев сосны или ели она наступает к 300-350 годам, а у их насаждений - к 200-250 годам. Количественная спелость характеризуется возрастом, в к-ром насаждение или дерево имеют наивысший годичный прирост (запас древесины в м³/га, делённый на возраст насаждения). В этом возрасте при рубке леса получают наибольшее кол-во древесины. Качественная спелость наступает в возрасте, в к-ром объёмная единица лесной продукции наиболее ценна. Хозяйственная спелость дерева или насаждения наступает в возрасте, в к-ром они дают в среднем за год наибольший денежный доход. Tехн ич е е к а я спелость определяется возрастом дерева или насаждения, в к-ром они в среднем за год дают наибольший выход желательного сортимента. Возобновительная спелость наступает в возрасте, в к-ром обеспечивается наилучшее естеств. возобновление леса (семенное или вегетативное). Возобновительная семенная спелость мягколиств. пород (берёзы, ольхи) наступает в 30- 40 лет, сосны - в 40-50, ели - в 60- 70, твёрдолиств. пород (дуба)- в 80- 90 лет. Мягколиств. породы достигают порослевой возобновит, спелости в 25 лет, твёрдолиственные - в 40 лет.