Тактильная чувствительность 76 страница

В стационарном состоянии величина o минимальна при заданных внешних условиях, препятствующих достижению равновесия (Пригожина теорема). В состоянии равновесия термодинамического o = 0. Одной из основных теорем Т. н. п. является Онсагера теорема, устанавливающая свойство симметрии кинетич. коэффициентов в отсутствие внешнего магнитного поля и вращения системы как целого: L_ik = L_ki.

Т. н. п. в гетерогенных системах. В рассмотренных выше примерах термодинамич. параметры были непрерывными функциями координат. Возможны неравновесные системы, в к-рых термодинамич. параметры меняются скачком (преры-вные, гетерогенные системы), напр, газы в сосудах, соединённых капилляром или мембраной. Если темп-ры Т и химические потенциалы ц газов в сосудах не равны (Т 1 > Т ₂ и Hi > ц₂), то термодинамич. силы
[ris]

вызывают потоки массы и энергии (Jm = L₁₁Xm + L₁₂Xu, Ju = L₂₁Хm + L₂₂Xu) между сосудами. T. н. п. в этом случае объясняет возникновение термомолекулярной разности давлений и термомолекулярного эффекта. В этом примере потоки и термодинамич. силы - скаляры; такие процессы наз. скалярными. В процессах диффузии, теплопроводности, термодиффузии и эффекте Дюфура потоки и термодинамич. силы - векторы, поэтому они наз. векторными процессами. В вязком потоке, при сдвиговой вязкости, термодинамич. силы и потоки - тензоры, поэтому этот процесс наз. тензорным. В изотропной среде линейные соотношения могут связывать термодинамические силы и потоки лишь одинаковой тензорной размерности (теорема П. Кюри), в этом случае феноменологические уравнения сильно упрощаются.

T. н. п. даёт теоретич. основу для исследования открытых систем, позволяет объяснить многие неравновесные явления в проводниках, напр, термоэлектрические явления, гальваномагнитные явления и термомагнитные явления. Статистич. обоснование законов Т. н. п. и получение выражений для кинетич. коэфф. через параметры строения вещества входит в задачу неравновесной статистич. термодинамики, к-рая относится к Т. н. п. как статистическая термодинамика к термодинамике.

Лит.: Гроот С. Р. д е, Мазур П., Неравновесная термодинамика, пер. с англ., М., 1964; Пригожий И., Введение в термодинамику необратимых процессов, пер. с англ., М., 1960; Денбиг К., Термодинамика стационарных необратимых процессов, пер. с англ., М., 1954; X а а з е Р., Термодинамика необратимых процессов, пер. с нем., М., 1967; Д ь я р м а т и И., Неравновесная термодинамика. Теория поля п вариационные принципы, пер. с англ., М., 1974. Д. H. Зубарев.

ТЕРМОДИНАМИКА ХИМИЧЕСКАЯ, раздел физической химии, рассматривающий термодинамич. явления в области химии, а также зависимости термодинамич. свойств веществ от их состава и агрегатного состояния. Т. x. тесно связана с термохимией, учением о равновесии химическом и учением о растворах (в частности, электролитов ), теорией электродных потенциалов, с термодинамикой поверхностных явлений.

Т. x. базируется на общих положениях и выводах термодинамики и прежде всего - на первом начале термодинамики и втором начале термодинамики. Первое начало и важнейшее его следствие - Тесса закон служат основой термохимии. При термохимич. расчётах большую роль играют теплоты образования веществ, значения к-рых для каждого из реагентов позволяют легко вычислить тепловой эффект реакции; для органич. веществ подобную роль играют теплоты сгорания. Наряду с измерениями тепловых эффектов различных процессов (см. Калориметрия') используются и определение энергии связи между атомами на основе спектральных данных, и различные приближённые закономерности. Первое начало термодинамики лежит в основе Кирхгофа уравнения, выражающего температурную зависимость теплового эффекта хим. реакции. Второе начало термодинамики служит основой учения о равновесии, в частности химического. Его применение к изучению хим. реакции впервые было дано в работах Дж. Гиббса, А. Л. Потылицына, Г. Гелъмгольиа, Я. Вант-Гоффа, А. Л. ЛеШателъе. В Т.x. второе начало позволяет установить, как изменение внешних условий (напр., темп-ры, давления ) влияет на равновесие и, следовательно, какими они должны быть, чтобы рассматриваемый процесс мог совершаться самопроизвольно (т. е. без затраты работы извне ) в нужном направлении и с оптимальными результатами.

В Т. x. для определения характеристик процесса применяют различные термодинамич. функции. Наряду с энтропией S, изменением к-рой наиболее просто характеризуются процессы в изолированных системах, широко используют потенциалы термодинамические, позволяющие получить характеристики процессов при различных условиях их проведения. Так как химические реакции обычно происходят при постоянных темп-ре Т, давлении р или объёме V, то наибольшее практич. значение приобрели две функции:
[ris]

где G - гиббсова энергия, А - гельмголъцева энергия, H - энтальпия и U - внутренняя энергия. На основе (1 ) и (2 ) записываются зависимости:
[ris]

где ДН и Д[/- соответственно изобарный и изохорный тепловые эффекты реакции. Самопроизвольные процессы, происходящие при условии р, T = const, возможны лишь в направлении уменьшения G; пределом их протекания, т. е. условием равновесия, служит достижение минимального значения G. Ход процессов, происходящих при V, Т = const, прослеживается по изменению А. Знак и величина ДО (ДА ) определяются соотношением между членами уравнения (3 ) или (4): тепловым эффектом ДН(Д[7 ) и т. н. энтропийным фактором ГД5; относительное значение первого возрастает с понижением темп-ры, для второго - с её повышением.

В T. x. важна роль химических потенциалов, т. к. любой переход вещества из одной фазы в другую (напр., при растворении ) возможен лишь в направлении их выравнивания. Условием равновесия служат одинаковые значения хим. потенциала каждого компонента во всех фазах системы. Из этих условий выводится фаз правило, являющееся фундаментальным обобщением, описывающим равновесие в любой гетерогенной системе. В Т. x. большое значение имеют различные соотношения, выводимые из общих положений термодинамики. К их числу относятся: действующих масс закон; ур-ние изотермы реакции, характеризующее зависимость ДО(ДЛ ) от концентраций (активностей) и парциальных давлений (фугитивностей) реагентов и выражающее величину максимальной работы реакции; ур-ние изобары (изохоры ) реакции, характеризующее влияние темп-ры на хим. равновесие, и т. д.

Для расчётов равновесий существенное значение имеют т. н. стандартные состоя ни я веществ. Если все реагенты находятся в этих состояниях, то справедливо соотношение
[ris]

где G - стандартная гиббсова энергия, R - газовая постоянная, К - константа равновесия; объединение (3) с (5) даёт соотношение
[ris]

позволяющее по стандартным энтропиям и теплотам образования рассчитать разнообразные равновесия (хим. взаимодействие, фазовые равновесия в одно- и многокомпонентных системах, диссоциация электролитов, в частности комплексных соединений, и т. д.). Для расчёта хим. равновесий важно третье начало термодинамики (см. также Нернста теорема). С его помощью можно найти энтропию вещества в данных условиях на основании результатов калориметрич. определений - по температурной зависимости его теплоёмкости (от темп-р, близких к абс. нулю, до данной темп-ры), по температурам фазовых переходов и теплотам фазовых переходов (в соответствующем интервале темп-р). Затем по значениям S каждого реагента (5„р₀д. и SHCX. - энтальпии продуктов реакции и исходных веществ) легко вычислить Д5(Е5прод.- Д5„_с....) для реакции.

Важное место в Т.x. принадлежит квантовомеханич. расчётам термодинамич. свойств и характеристик процессов (напр., теплот образования); методами статистич. термодинамики можно вычислить значение различных термодинамич. функций на основе спектральных данных, связывая последние со структурой молекул (см. Статистическая физика).

Из других направлений Т. x. большая роль принадлежит термодинамике растворов. Хотя общая теория растворов не разработана, однако введение понятия активности существенно облегчило использование термодинамич. ур-ний (при наличии соответствующих экспериментальных данных).

Выводы и методы Т. x., связанные с термохимией, учением о хим. равновесии, свойствами растворов и т. д., широко используются и в смежных отраслях знаний (физика, теплоэнергетика, геология, геохимия, биология и др.), и при решении проблем прикладного характера (хим., нефтехим., металлургич., топливная и др. отрасли пром-сти), способствуя теоретич. обоснованию и практич. осуществлению проектируемых, вновь вводимых и интенсификации ранее осуществлённых процессов.

С сер. 20 в. получили развитие термодинамика неравновесных процессов и термодинамика высокотемпературных хим. реакций.

Лит.: Курс физической химии, 2 изд., М., 1969; Ерёмин Е. H., Основы химической термодинамики, М., 1974; Карапетьянц М.X., Химическая термодинамика, 3 изд., М., 1975; Пригожий И., Д е ф э и Р., Химическая термодинамика, пер. с англ., Новосиб., 1966; GlasstoneS., Thermodynamics for chemists, N. Y., 1947; Aston J., Fritz J., Thermodynamics and Statistical Thermodynamics, N. Y.-L., 1959; Lewis G., R a п d a 1 1 М., Thermodynamics, 2 ed., N. Y. - L.-Toronto, 1961. См. также лит. при ст. Термодинамика. М. X. Карапетьянц.

ТЕРМОДИНАМИЧЕСКАЯ ВЕРОЯТНОСТЬ, см. Вероятность термодинамическая.

ТЕРМОДИНАМИЧЕСКАЯ СИСТЕМА, объект изучения термодинамики, совокупность физ. тел, к-рые могут взаимодействовать энергетически между собой и с другими телами, а также обмениваться с ними веществом. Т. с. состоят из столь большого числа частиц, что их состояние можно характеризовать макроскопич. параметрами: плотностью, давлением, концентрацией разных веществ, образующих Т. с., и т. д. Т. с. находится в равновесии (см. Равновесие термодинамическое), если параметры системы с течением времени не меняются и в системе нет к.-л. стационарных потоков (теплоты, вещества и др.). Для равновесных Т. с. вводится понятие температуры как параметра состояния, имеющего одинаковое значение для всех макроскопич. частей системы. Свойства Т. с., находящихся в термодинамич. равновесии, изучает термодинамика равновесных процессов (термостатика ); свойства неравновесных систем - термодинамика неравновесных процессов. В термодинамике рассматривают з а к р ы т ы е Т. с., не обменивающиеся веществом с др. системами; открытые системы, в к-рых происходит обмен веществом и энергией с др. системами; а д и а б а т н ы е Т. с., в к-рых отсутствует теплообмен с др. системами; наконец, изолированные Т. с., не обменивающиеся с др. системами ни энергией, ни веществом.

ТЕРМОДИНАМИЧЕСКАЯ ТЕМПЕРАТУРНАЯ ШКАЛА, см. Температурные шкалы.

ТЕРМОДИНАМИЧЕСКИЕ ПОТЕНЦИАЛЫ, см. Потенциалы термодинамические.

ТЕРМОДИНАМИЧЕСКИЕ СТЕПЕНИ СВОБОДЫ, независимые параметры, определяющие состояние термодинамической системы. Газы, жидкости, изотропные твёрдые тела в отсутствие внешних силовых полей (электрич., магнитных и др. ) имеют обычно две Т. с. с., и в качестве независимых параметров, определяющих их состояние, часто выбирают темп-ру и объём. При изменении в определённых пределах независимых параметров в системе не происходит образования или исчезновения к.-л. фаз (частей системы, обладающих новыми свойствами ). Так, изменение темп-ры t воды в пределах 0 °C< t< 100 °С при нормальном давлении не вызывает её перехода в иное агрегатное состояние (твёрдое или газообразное ).

ТЕРМОДИНАМИЧЕСКОЕ РАВНОВЕСИЕ, см. Равновесие термодинамическое.

ТЕРМОДИНАМИЧЕСКОЕ СОСТОЯНИЕ, состояние, в к-ром находится термодинамическая система; Т. с. характеризуется совокупностью макроскопич. параметров, определяющих внутренние свойства системы в данном состоянии и её взаимодействие с внешними телами. Параметрами Т. с. являются: темп-ра, давление, объём системы, электрич. поляризация, намагниченность и т. д. Среди параметров состояния существует определённое количество независимых параметров (оно равно числу термодинамических степеней свободы системы ), остальные параметры могут быть выражены через независимые. Так, в уравнении состояния идеального газа pV = RT два параметра (напр., темп-ра Т и объём V ) являются независимыми, третий параметр - давление газа р -определяется через Т и V (R - газовая постоянная). В термодинамике различают равновесные состояния (см. Равновесие термодинамическое) и н е р а вновесные состояния, к-рые изучает термодинамика неравновесных процессов.

ТЕРМОДИФФУЗИЯ (термическая, или тепловая, диффузия), перенос компонент газовых смесей или растворов под влиянием градиента темп-ры. Если разность темп-р поддерживается постоянной, то вследствие Т. в объёме смеси возникает градиент концентрации, что вызывает также и обычную диффузию. В стационарных условиях при отсутствии потока вещества Т. уравновешивается обычной диффузией и в объёме возникает разность концентраций, к-рая может быть использована для изотопов разделения.

Т. в растворах была открыта нем. учёным К. Людвигом (1856) и исследована швейц. учёным Ш. Соре (1879-81). Т. в растворах наз. эффектом Соре. Т. в газах была теоретически предсказана англ. учёным С. Чепменом и швед, учёным Д. Энскогом (1911-17) на основе кинетической теории газов и экспериментально обнаружена англ, учёными С. Чепменом и Ф. Дутсоном в 1917.

В бинарной смеси при постоянном давлении в отсутствии внешних сил полный диффузионный поток вещества равен Ji= - n D₁₂ grad Ci- n(D_T/T)grad T, где Dti- коэфф. диффузии, DT -коэфф. Т., п - число частиц смеси в единице объёма, а - ж/и - концентрация частиц г'-й компоненты (i = 1, 2). Распределение концентрации в стационарном состоянии может быть найдено из условия ji - 0, откуда grad c < = = - (k_T/T) grad T, где k_T = D_T/D₁₂ - термодиффузионное отношение, пропорциональное произведению концентраций компонент. Коэфф. Т. сильно зависит от межмолекулярного взаимодействия, поэтому его изучение позволяет исследовать межмолекулярные силы в газах.

Лит.: Г р ю К. Э., И б б с Т. Л., Термическая диффузия в газах, пер. с англ., М., 1956. См. также лит. при ст. Термодинамика неравновесных процессов. Д. H. Зубарев.

ТЕРМОЗИТ, то же, что пемза шлаковая.

ТЕРМОЗИТОБЕТОН, то же, что шлакобетон.

ТЕРМОКАРСТ, термический карст, образование просадочных и провальных форм рельефа и подземных пустот вследствие вытаивания подземного льда или оттаивания мёрзлого грунта при повышении среднегодовой темп-ры воздуха или при увеличении амплитуды колебания темп-ры почвы. Т.- специфич. явление области распространения многолетнемёрзлых горных пород. Типичные формы рельефа, образующиеся в результате Т.: озёрная котловина, аласы, западины, блюдца и другие отрицат. формы рельефа, а также провальные образования и полости в подпочвенном слое (гроты, ниши, ямы). Т., как правило, сопутствуют другие процессы (напр., тепловая усадка и гравитационное перемещение оттаявших пород); он может сочетаться с плоскостным и подпочвенным смывом, солифлюкцией, суффозией, эрозией и абразией. Т. развивается также и на территориях стабильной и даже агградирующей криолитозоны в результате нарушений динамич. равновесия в водном и тепловом режимах земной поверхности. Причиной Т. может также стать пром. и гражд. стр-во, вырубка лесов и многие др. факторы хозяйственной деятельности человека.

Комплекс мероприятий по предупреждению и борьбе с Т. включает предохранение многолетнемёрзлых пород и подземных льдов от протаивания при стр-ве и эксплуатации сооружений, предпостроечное оттаивание мёрзлых льдистых оснований, дренаж территорий.

Лит.: Качурин С. П., Термокарст на территории СССР, М., 1961. Ю. Т.Уваркин, А.А.Шарбатян.

ТЕРМОКАУСТИКА (от термо... и греч. kaustikos - жгучий), прижигание с использованием высоких темп-р (напр., раскалённым железным стержнем или платиновым наконечником спец. прибора - термокаутера ). В совр. мед. практике применяется гл. обр. гальванокаустика.

ТЕРМОКОПИРОВАЛЬНАЯ БУМАГА, бумага (плёнка ), прозрачная для инфракрасных (тепловых ) лучей, покрытая с одной стороны тонким слоем термочувствит. вещества; предназначается для термокопирования. В состав термочувствит. слоя входят: воски (карнаубский, церезин, воск монтан и др. ); красители (трифенилметановые, родаминовые, аураминовые и др. ); твёрдые жиры; иногда пластификаторы. Получаемые копии в зависимости от качества покрытия могут быть использованы либо как одноразовые (конечные ) копии, либо как матрицы-шаблоны для последующего размножения на гектографе. В СССР выпускают Т. б., дающую копии чёрного, красного, синего и зелёного цветов; формат листов 297 X X 210 мм.

Лит.: Уэцкий М. И., Техническая бумага для размножения документации, 3 изд., М., 1973.

ТЕРМОКОПИРОВАЛЬНЫЙ АППАРАТ, одно из средств оргтехники, применяется для оперативного копирования и размножения документов термокопированием. Технологич. процесс получения термокопий предусматривает экспонирование термочувствит. материала (отдельно или совместно с носителем копии - обычной бумагой ) в инфракрасных лучах и проявление изображения или перенос его на носитель копии. Осн. узлы Т. а. (рис. 1 ): листопротяжное устройство, стеклянный цилиндр, внутри к-рого находится источник инфракрасного излучения (напр., лампа накаливания ), электропривод и вентилятор.

Оригинал и термочувствительный материал, проходя между стеклянным цилиндром и прижимным валиком, облучаются потоком инфракрасных лучей. Привод позволяет осуществлять бесступенчатую регулировку времени экспонирования.

Рис. 1. Термокопнровальный аппарат ТЕКА-И (СССР): а - внешний вид; 6 -схема; 1 - листопротяжное устройство; 2 - ведущий валик; 3 - стеклянный цилиндр; 4 - рефлектор; 5 - лампа; 6 -прижимной валик; 7 - направляющие для вывода копировального комплекта; 8 -вентилятор; 9 - корпус (кожух); 10 -рычаг прижимного валика; 11 - рычаг включения лампы; 12 - направляющие для ввода копировального комплекта.

Рис. 2. Копировальные комплекты (конверты): а - для получения копий при помощи термокопировальной бумаги (косвенный способ); б -для получения копий на термореактивной бумаге (прямой способ).

Копирование на Т. а. можно производить с листовых прозрачных и непрозрачных, односторонних и двусторонних оригиналов со штриховым изображением (текст, чертёж, штриховые рисунки ). Прозрачные и полупрозрачные односторонние оригиналы копируют преим. на просвет; непрозрачные односторонние и двусторонние оригиналы копируют только рефлексным способом, в отражённых от оригинала лучах (рис. 2 ). Производительность Т. а. от 3 до 10 копий в 1 ми н; наибольший формат копируемого материала (в разных моделях Т. а. ) от 200 X 300 мм до 300 X 450 мм.

Т. а. могут быть также использованы для нанесения на оригиналы защитных покрытий с помощью пластикатной плёнки (ламинирование ) и изготовления копий на прозрачных плёнках для проекторов.

Лит.: Алферов А. В., Резник И. С., Шорин В. Г., Оргатехника, М., 1973 А. Я. Манцен.

ТЕРМОКОПИРОВАНИЕ, копировальный процесс, основанный на свойстве термочувствит. материалов изменять своё состояние под действием тепла (инфракрасных лучей ). Термокопии изготовляют в термокопировалъных аппаратах контактным способом (на просвет или в отражённых лучах ) на термореактивной бумаге (прямое, или термохимич., копирование) либо на носителе копии с помощью термокопировальной бумаги или плёнки (косвенное, или термопластич., копирование) с оригиналов, выполненных тушью, чёрным карандашом, отпечатанных на пишущей машине или типографским способом (элементы изображения таких оригиналов способны интенсивно поглощать тепло).

При экспонировании в инфракрасном свете светлые участки оригинала (пробелы ) отражают большую часть лучей, а тёмные (элементы изображения ) - поглощают лучи и при этом нагреваются. При прямом Т. тепло нагретого элемента оригинала вызывает в соприкасающемся с ним участке чувствит. слоя термореактивной бумаги хим. реакцию, вследствие к-рой образуется контрастное тёмное вещество (рис., а ). При косвенном Т. чувствит. слой термопластич. плёнки (или термокопировальной бумаги ) под действием тепла расплавляется и переносится на носитель копии (рис., б). Копии на термореактивной бумаге со временем темнеют вследствие воздействия тепла и света на пробелы, к-рые остаются теплочувствительными, поэтому срок их хранения ограничен. Термопластичное копирование позволяет получать печатные формы для размножения документов средствами оперативной полиграфии, а также копии для длительного хранения.

Схемы процессов термокопирования: а - прямого, б - косвенного, или переносного; 1 - инфракрасные лучи; 2 -оригинал (непрозрачные элементы изображения зачернены); 3 - термореактивная бумага (чувствительный слой не заштрихован); 4 - термокопия (после химической реакции); 5 - термокопировальная бумага (чувствительный слой не заштрихован); б-термокопировальная бу^ мага после копирования; 7 - термокопия.

Лит.: Алферов А. В., Резник И. С., Шорин В. Г., Оргатехника, М., 1973. А. Я. Манцен.

ТЕРМОЛЮМИНЕСЦЕНЦИЯ, люминесценция, возникающая при нагревании вещества, предварительно возбуждённого светом или жёстким излучением. Наблюдается у мн. кристаллофосфоров, минералов, нек-рых стёкол и органич. люминофоров. Механизм Т.- рекомбинационный. При нагревании освобождаются электроны, захваченные ловушками, и происходит излучательная рекомбинация их с ионизованными при возбуждении центрами люминесценции. Т. применяется при исследовании энергетич. спектра электронных ловушек в твёрдых телах, а также в минералогии. Центрами люминесценции минералов служат разнообразные структурные дефекты, определяемые условиями образования минералов, а также возникающие при облучении их ионизирующим излучением и при других внешних воздействиях. Спектр Т. минералов и характер высвечивания несут информацию о природе центров свечения, их энергетич. параметрах, возрасте пород, их радиационной и термич. истории. Наиболее интенсивной и сложной Т. обладают минералы, содержащие примеси редкоземельных элементов (флюорит, апатит, ангидрит и др.), а также мн. силикаты (полевой шпат, кварц, содалит и др.), карбонаты, сульфаты.

Лит.: Марфунин А. С., Спектроскопия, люминесценция и радиационные центры в минералах, М., 1975; Thermoluminescence of geological materials, L.- N. Y., 1968 A. H. Таращан.

ТЕРМОМАГНИТНЫЕ СПЛАВЫ, ферромагнитные сплавы, имеющие резко выраженную температурную зависимость намагниченности в заданном магнитном поле. Это свойство проявляется в определённом интервале темп-р вблизи Кюри точек, значения к-рых у Т. с. находятся между 0 и 200 °С. Известны 3 осн. группы Т. с.: медно-никелевые (30-40% Си), железо-никелевые (30% Ni) и железо-никелевые (30-38% Ni), легированные Сг (до 14%), А1 (до 1, 5%), Мп (до 2%). Типичные представители этих групп: калъмаллои, термаллои, компенсаторы..Медно-никелевые сплавы могут применяться в области темп-р от -50 до 80 °С; их недостаток - низкие значения намагниченности. Железо-никелевые сплавы предназначены для работы от 20 до 80 °С; при отрицательных темп-pax в этих сплавах возможно изменение кристаллографической структуры, сопровождающееся повышением точки Кюри и снижением температурного коэфф. намагниченности. Наибольшее распространение получили легированные железо-никелевые сплавы. В зависимости от состава они могут применяться в узкой (от-20 до 35 °С) либо широкой (от -60 до 170 °С) температурных областях. На базе легированных железо-никелевых сплавов созданы многослойные термомагнитные материалы, имеющие лучшие магнитные характеристики, чем сплавы. Осн. область применения Т. с. -термокомпенсаторы и терморегуляторы магнитного потока в измерит, приборах (гальванометров, счётчиков электроэнергии, спидометров и т. п.), выполняемые в виде шунтов, ответвляющих на себя часть потока постоянного магнита. Принцип действия такого шунта основан на том, что с повышением темп-ры резко уменьшается его намагниченность, вследствие чего увеличивается поток в зазоре магнита. Благодаря этому компенсируется погрешность прибора, связанная с температурными изменениями индукции магнита, электрич. сопротивления измерит, обмотки, жёсткости противодействующих пружин. Т. с. применяются также в реле, момент срабатывания к-рых зависит от темп-ры.

Лит.: 3 а и м о в с к п и А. С., Ч у дновская Л. А., Магнитные материалы, М.- Л., 1957, с. 142 - 44; Прецизионные сплавы. Справочник, под ред. Б. В. Молотилова, М., 1974, с. 156 - 64. А. И. Зусман.

ТЕРМОМАГНИТНЫЕ ЯВЛЕНИЯ, группа явлений, связанных с влиянием магнитного поля на электрические и тепловые свойства проводников и полупроводников, в к-рых существует градиент температуры. Т. я., как и гальваномагнитные явления, обусловлены воздействием магнитного поля на движущиеся частицы, несущие электрич. заряд (электроны в проводниках, электроны и дырки в полупроводниках ). Магнитное поле искривляет траекторию движущихся зарядов и, в частности, отклоняет текущий по телу электрич. ток и связанный с переносом частиц поток теплоты от первоначального направления (см. Лоренца сила). В результате появляются составляющие электрич. тока и теплового потока в направлении, перпендикулярном магнитному полю, и наблюдаются др. явления.

Т. я. можно классифицировать, рассматривая взаимное расположение векторов: напряжённости магнитного поля H, температурного градиента V Т в проводнике, плотности W теплового потока и вектора N, параллельного направлению, в к-ром измеряется явление. Т. я., измеряемые в направлении, перпендикулярном или параллельном первичному температурному градиенту, наз. соответственно поперечными и продольными. Характерным примером Т. я. может служить возникновение в проводнике (металле) или полупроводнике электрич. поля Е, если в теле имеется градиент темп-ры и в перпендикулярном к нему направлении накладывается магнитное поле H (Нернста - Эттингсхаузена эффект). Возникшее поле Е имеет как продольную, так и поперечную составляющие. К Т. я. относится также Р иги - Ледюка эффект и ряд др. явлений.

Лит.: Блатт Ф. Д., Теория подвижности электронов в твердых телах, пер. с англ., М.- Л., 1963; Ц и д и л ь к о вский И. М., Термомагнитные явления в полупроводниках, М., 1960.

ТЕРМОМЕТР (от термо... и ...метр), прибор для измерения температуры посредством контакта с исследуемой средой. Применение Т. исключительно разнообразно: существуют Т. бытового употребления (комнатные, для воздуха и воды, медицинские и др.); Т. технического применения, высокоточные Т. для исследоват. и метрологич. работ и др. Действие Т. основано на таких физ. свойствах, как тепловое расширение жидкостей, газов и твёрдых тел; на температурной зависимости давления газа или насыщенных паров, электрич. сопротивления, термоэлектродвижущей силы, магнитной восприимчивости парамагнетика и т. д. (см. Термометрия).

Наиболее распространены термометры жидкостные, термометры манометрические, термометры сопротивления, Т. термоэлектрические (см. Термопара). Для измерения низких температур применяют, кроме того, конденсационные Т., газовые термометры, акустич. Т., магнитные Т. Существуют Т. спец. назначения, напр, термометры метеорологические, гипсотермометры, глубоководные Т.

Иногда применяют биметаллич. Т., основанные на различии теплового расширения веществ, из к-рых изготовлены пластины их чувствительных элементов; кварцевые Т., основанные на температурной зависимости резонансной частоты пьезокварца; ёмкостные Т., основанные на зависимости диэлектрич. восприимчивости сегнетоэлектриков от темп-ры, и Др. Д. И. Шаревская.,

ТЕРМОМЕТР ЖИДКОСТНОЙ (режежидкостный термометр ), прибор для измерения температуры, принцип действия к-poro основан на тепловом расширении жидкости. Т. ж. относится к термометрам непосредственного отсчёта. Широко применяется в технике и лабораторной практике для измерения темп-р в диапазоне от -200 до 750 °С. Т. ж. представляет собой прозрачный стеклянный (редко кварцевый ) резервуар с припаянным к нему капилляром (из того же материала ). Шкала в °С наносится непосредственно на толстостенный капилляр (т. н. палочный Т. ж. ) или на пластинку, жёстко соединённую с ним (Т. ж. с наружной шкалой, рис., а). Т. ж. с вложенной шкалой (рис., 6) имеет внешний стеклянный (кварцевый ) чехол. Термометрич. жидкость заполняет весь резервуар и часть капилляра. В зависимости от диапазона измерений Т. ж. заполняют пентаном (от -200 до 20 °С), этиловым спиртом (от -80 до 70 °С ), керосином (от -20 до 300 °С), ртутью (от -35 до 750 °С) и др.