XVIII. Кино 11 страница. Флот морской,см. В ст. Морской транспорт.

ФЛОТ МОРСКОЙ, см. в ст. Морской транспорт.

ФЛОТ РЕЧНОЙ, см. в ст. Речной транспорт.

ФЛОТАЦИОННЫЕ РЕАГЕНТЫ, химические вещества, обусловливающие и регулирующие большинство процессов флотации. Ф. р., находясь в жидкой фазе пульпы и адсорбируясь на границах раздела фаз жидкость - газ и твёрдая фаза - жидкость, создают условия для избирательной (селективной) флотации частиц определённых минералов. Различают три осн. группы Ф. р. - собиратели, регуляторы и пенообразователи.

Собиратели (или коллекторы) - орга-нич. вещества, служащие для гидрофобизации поверхности частиц флотируемых минералов, что делает возможным их прилипание к пузырькам газов. Молекулы собирателя обычно состоят из двух частей - углеводородной (неполярной) и карбоксильной группы, аминогруппы и другой (полярной) химически активной, закрепляющейся на поверхности минералов. По способности диссоциировать на ионы в водной среде собиратели делятся на неионогенные и ионогенные. Первые практически нерастворимы в воде и представлены обычно неполярными, углеводородными жидкостями (керосин, нефтяные масла и др.). Вторые диссоциируют в воде на анион и катион и в зависимости от вида гидрофобизирующего иона подразделяются на анионные (напр., ксантогенаты, аэрофлоты, жирные кислоты и их соли, алкилсульфаты) и катионные (напр., высшие жирные амины и их соли, четвертичные аммониевые основания). Хемосорбционное закрепление собирателя на определённых элементах поверхности частиц минералов обусловливает избирательность флотации. Углеводородная часть молекулы собирателя, крайне слабо притягивающая молекулы воды, препятствует гидратации поверхности минерала - образованию устойчивого слоя, состоящего из молекул воды. Добавки неполярных жидкостей (масел, керосина) в пульпу усиливают гидрофобиза-цию. Иногда для более полного извлечения нужных минералов применяется сочетание различных собирателей. Для флотации сульфидных минералов (галенита, халькопирита, сфалерита) чаще всего применяются растворимые в воде соли ксантогеновой или дитиофос-форной к-т - т. н. ксантогенаты и ди-тиофосфаты. Несульфидные минералы (апатит, флюорит, фосфаты природные и др.) обычно флотируются различными жирными к-тами и их солями (олеатом натрия, солями сульфокислот и др.). Перспективно применение алкилгидроксамовых к-т и их солей. При флотации природногидрофобных минералов (угля, самородной серы и др.) применяются малорастворимые в воде реагенты, к-рые закрепляются на частицах в виде капелек.

Регуляторы применяются для повышения избирательности закрепления собирателей на поверхности определённых минералов, увеличения прочности этого закрепления, снижения расхода собирателя и придания минерализованной пене оптимальной устойчивости. Когда регулятор действует непосредственно на поверхность минерала, способствуя лучшему закреплению на нём собирателя и активируя флотацию, он наз. активатором. Напр., добавление сульфида натрия сульфидизирует поверхность окисленных минералов цветных металлов и позволяет закрепиться на них молекулам ксантоге-ната. Медный купорос оказывает активирующее действие на флотацию сфалерита. Регулятор, затрудняющий взаимодействие минерала с собирателем, наз. подавителем или депрессором. Напр., жидкое стекло предотвращает закрепление мыл на силикатных минералах, подавляя их флотацию; известь и цианиды подавляют флотацию пирита. Кроме активаторов и подавителей, имеются реагенты-регуляторы, придающие среде определ. щёлочность и кислотность (регуляторы среды). Регуляторы, разобщающие (пептизирую-щие) частицы микронных размеров (тонких шламов), например силикат натрия, уменьшая их отрицательное действие на флотацию, наз. реагентами-пептизатора-ми и чаще всего являются неорганич. соединениями; реже используют органич. регуляторы (карбоксилметилцеллюлоза и др.).

Пенообразователи (вспениватели) повышают устойчивость минерализованной пены, способствуют лучшему диспергированию воздуха в пульпе и образованию мельчайших пузырьков. Обычно это органич. поверхностно-активные вещества, молекулы к-рых имеют полярную и неполярную группы и адсорбируются на поверхности раздела фаз газ - жидкость, понижая поверхностное натяжение. Полярные группы обращены в воду, в результате чего пузырьки воздуха окружаются устойчивыми гидратными оболочками, препятствующими их слиянию. В качестве пенообразователей применяются различные технические спирты и их смеси, пиридиновые основания. Нек-рые собиратели (мыла, амины) обладают пенообразующим эффектом.

Действие Ф. р. зависит от природного состава поверхности минералов, щёлочности и кислотности среды, темп-ры пульпы (для жирных кислот и их солей) и др. факторов. Расход Ф. р.- от неск. г до неск. кг на 1 т флотируемого материала. При флотации применяют определённый ассортимент реагентов и порядок их подачи, что составляет основу флотационного режима. Обычно в пульпу добавляется регулятор (или регуляторы), затем - собиратель и впоследствии - пенообразователь. Выдерживается оптимальное время контакта пульпы с каждым реагентом. Во многих случаях действие реагентов комплексное и приведённая их классификация несколько условна.

Лит. см. при статьях Флотация и Обогащение полезных ископаемых.

В. И. Классен.

ФЛОТАЦИЯ (франц. flottation, от flot-ter - плавать), процесс разделения мелких твёрдых частиц (гл. обр. минералов), основанный на различии их в смачивае-мости водой. Гидрофобные (плохо смачиваемые водой) частицы избирательно закрепляются на границе раздела фаз, обычно газа и воды, и отделяются от гидрофильных (хорошо смачиваемых водой) частиц. При Ф. пузырьки газа или капли масла прилипают к плохо смачиваемым водой частицам и поднимают их к поверхности.

Ф.- один из осн. методов обогащения полезных ископаемых, применяется также для очистки воды от органич. веществ и твёрдых взвесей, разделения смесей, ускорения отстаивания в хим., нефтепе-рерабат., пищ. и др. отраслях пром-сти. В зависимости от характера и способа образования межфазных границ (вода - масло - газ), на к-рых происходит закрепление разделяемых компонентов (см. Поверхностно-активные вещества) различают неск. видов Ф.

Первой была предложена масляная Ф., на к-рую в 1860 В. Хайнсу (Великобритания) был выдан патент. При перемешивании измельчённой руды с маслом и водой сульфидные минералы избирательно смачиваются маслом и всплывают вместе с ним на поверхность воды, а порода (кварц, полевые шпаты) осаждается. В России масляная Ф. графита была осуществлена в 1904 в г. Мариуполе (ныне Жданов, УССР).

Способность гидрофобных минеральных частиц удерживаться на поверхности воды, в то время как гидрофильные тонут в ней, была использована А. Ни-белиусом (США, 1892) и Маквистеном (Великобритания, 1904) для создания аппаратов плёночной Ф., в процессе к-рой из тонкого слоя измельчённой руды, находящегося на поверхности потока воды, выпадают гидрофильные частицы.

Увеличение объёмов и расширение области применения Ф. связано с пенной Ф., при к-рой обработанные реагентами частицы выносятся на поверхность воды пузырьками воздуха, образуя пенный слой, устойчивость к-рого регулируется добавлением пенообразователей. Для образования пузырьков предлагались различные методы: образование углекислого газа за счёт хим. реакции (С. Поттер, США, 1902), выделение газа из раствора при понижении давления (Ф. Элмор, Великобритания, 1906) - вакуумная Ф., энергичное перемешивание пульпы, пропускание воздуха сквозь мелкие отверстия.

Для проведения пенной Ф. производят измельчение руды до крупности 0, 5- 1, 0 мм в случае природногидрофобных неметаллич. полезных ископаемых с небольшой плотностью (сера, уголь, тальк) и до 0, 1-0, 2 мм для руд металлов. Для создания и усиления разницы в гидрати-рованности разделяемых минералов и придания пене достаточной устойчивости к пульпе добавляются флотационные реагенты. Затем пульпа поступает во флотац. машины. Образование флотационных агрегатов (частиц и пузырьков воздуха) происходит при столкновении минералов с пузырьками воздуха, вводимого в пульпу, а также при возникновении на частицах пузырьков газов, выделяющихся из раствора. На Ф. влияют ионный состав жидкой фазы пульпы, растворённые в ней газы (особенно кислород), темп-pa, плотность пульпы. На основе изучения минералого-петрогра-фич. состава обогащаемого полезного ископаемого выбирают схему Ф., реагентyый режим и степень измельчения, к-рые обеспечивают достаточно полное разделение минералов. Лучше всего Ф. разделяются зёрна размером 0, 1- 0, 04 мм. Более мелкие частицы разделяются хуже, а частицы мельче 5 мк ухудшают Ф. более крупных частиц. Отрицательное действие частиц микронных размеров уменьшается специфич. реагентами. Крупные (1-3 мм) частицы при Ф. отрываются от пузырьков и не флотируются. Поэтому для Ф. крупных частиц (0, 5-5 мм) в СССР разработаны способы пенной сепарации, при к-рых пульпа подаётся на слой пены, удерживающей только гидрофобизированные частицы. С той же целью созданы флотац. машины кипящего слоя с восходящими потоками аэрированной жидкости. Это - гораздо более производительные процессы, чем масляная и плёночная Ф.

Для очистки воды, а также извлечения компонентов из разбавленных растворов в 50-х гг. был разработан метод ионной Ф., перспективный для переработки пром. стоков, минерализованных подземных термальных и шахтных вод, а также мор. воды. При ионной Ф. отдельные ионы, молекулы, тонкодисперсные осадки и коллоидные частицы взаимодействуют с флотац. реагентами-собирателями, чаще всего катионного типа, и извлекаются пузырьками в пену или плёнку на поверхности раствора. Тонкодисперсные пузырьки для Ф. из растворов получают также при электролитич. разложении воды с образованием газообразных кислорода и водорода (электрофлотация). При электрофлотации расход реагентов существенно меньше, а в нек-рых случаях они не требуются.

Широкое использование Ф. для обогащения полезных ископаемых привело к созданию различных конструкций флотационных машин с камерами большого размера (до 10-30 м³), обладающих высокой производительностью. Флотационная машина состоит из ряда последовательно расположенных камер с приёмными и разгрузочными устройствами для пульпы. Каждая камера снабжена аэрирующим устройством и пеносъёмником.

В СССР и за рубежом благодаря Ф. вовлекаются в пром. произ-во месторождения тонковкрапленных руд и обеспечивается комплексное использование полезных ископаемых. Фабрики выпускают ДО пяти видов концентратов. В ряде случаев хвосты Ф. не являются отходами, а используются в качестве стройматериалов, удобрений для с. х-ва и в др. целях. Ф. является ведущим процессом при обогащении руд цветных металлов. Внедряется использование оборотной воды, что снижает загрязнение водоёмов.

В развитии теории Ф. сыграли важную роль работы рус. физикохимиков - И. С. Громека, впервые сформулировавшего в кон. 19 в. основные положения процесса смачивания, и Л. Г. Гурвича, разработавшего в нач. 20 в. положения о гидрофобности и гидрофильности. Существенное влияние на развитие совр. теории Ф. оказали труды А. Годена, А. Таггарта (США), И. Уорка (Австралия), сов. учёных П. А. Ребин-дера, А. Н. Фрумкина, И. Н. Плаксина, Б. В. Дерягина и др.

Лит.: Мещеряков Н. Ф., Флотационные машины, М., 1972; Глембоцкий

В. А., Классен В. И., Флотация, М., 1973; Справочник по обогащению руд, М., 1974. В. И. Классен, Л. А. Барский.

ФЛОТИЛИЯ (франц. flottille, итал. flottiglia),

1) оперативное объединение (морская, речная, озёрная Ф.) в ВМФ нек-рых гос-в, предназначенное для выполнения задач в определённом р-не моря, на реке или озере. Состоит из соединений кораблей и авиации, частей мор. пехоты, а также служб, обеспечивающих её боевую и повседневную деятельность. Свои задачи Ф. выполняет самостоятельно или во взаимодействии с соединениями и частями др. видов вооруж. сил (родов войск). О Ф. в СССР см. Волжская военная флотилия, Каспийская военная флотилия, Ладожская военная флотилия и др.

2) Тактич. соединение в ВМФ нек-рых иностр. гос-в (США, Великобритания, Франция и др.), состоящее из двух или более эскадр (или дивизионов) подводных лодок, эскадренных миноносцев, ракетных или торпедных катеров, тральщиков, а также др. кораблей и судов.

3) Оперативное объединение атомных ракетных подводных лодок стратегич. назначения в нек-рых гос-вах (ВМС Франции и др.). 4) Соединение промысловых, экспедиц. или спортивных судов (напр., китобойная антарктич. флотилия " Слава").

ФЛОТОВ (Flotow) Фридрих (26.4.1812, Тёйтендорф, - 24.1.1883, Дармштадт), немецкий композитор. Муз. образование получил в Париже у И. Пиксиса (фп.) и А. Рейха (композиция). Создавал гл. образом оперы для парижской сцены, а также для Вены. Музыка его мелодична и легка для восприятия, неск. поверхностна. Одна из первых его опер " Пётр и Катерина" (Шверин, 1835) написана на сюжет из рус. истории. Известность принесла ему опера ч Кораблекрушение Медузы" (Париж, 1839; 2-я ред. под назв. " Матросы", 1845). Среди лучших его произв.: " Алессандро Страделла" (Гамбург, 1844) и " Марта, или Ричмондский рынок" (Вена, 1847). В 1855-63 был придворным интендантом в Швери-не, с 1868 жил близ Вены, с 1880 - близ Дармштадта.

Лит.: Серов А. Н., " Марта". Опера в четырех действиях, соч. Флотова, в его кн.: Избр. статьи, т. 2, М., 1957.

ФЛОЭМА (от греч. phloios - кора, лыко), ткань высших растений, служащая для проведения органич. веществ к различным органам. Вместе с ксилемой составляет т. н. проводящие пучки. У архе-гониальных растений проводящие элементы Ф. представлены ситовидными клетками, у покрытосеменных - ситовидными трубками с сопровождающими клетками-спутницами. В Ф. имеются также паренхимные клетки, а у мн. растений - и механич. элементы. Подробнее см. Луб.

ФЛУД (Flood) Генри (1732-1791), ирландский политический деятель. См. Флад Г.

ФЛУЕР, нар. духовой муз. инструмент; род деревянной продольной открытой флейты с клювообразным мундштуком. Распространён в Молдавии и балканских странах. Дл. 250-350 мм. Имеет 6 игровых отверстий (расположены 2 группами по 3). Звук сильный, яркий. Звукоряд диатонич., диапазон - септима (переду-ванием расширяется до 3 октав).

ФЛУКТУАЦИИ (от лат. fluctuatio - колебание), случайные отклонения наблюдаемых физ. величин от их средних значений. Ф. происходят у любых величин, зависящих от случайных факторов и описываемых методами статистики (см. Случайный процесс). Количеств. характеристика Ф. основана на методах математической статистики и вероятностей теории. Простейшей мерой Ф.

[ris]

где черта сверху означает статистич. усреднение. Эквивалентной мерой Ф. является квадратичное отклонение c_x, равное корню квадратному из дисперсии, или его относит. величина б_х = с_х/х.

В статистической физике наблюдаемые значения физ. величин очень близки к их ср. статистич. значениям, т. е. Ф., вызванные случайным тепловым движением частиц (напр., Ф. ср. энергии, плотности, давления), очень малы. Однако они имеют принципиальное значение, ограничивая пределы применимости тер-модинамич. понятий лишь большими (содержащими очень много частиц) системами, для к-рых Ф. значительно меньше самих флуктуирующих величин. Существование Ф. уточняет смысл второго начала термодинамики: утверждение о невозможности вечного двигателя 2-го рода остаётся справедливым, но оказываются возможными Ф. системы из равновесного состояния в неравновесные, обладающие меньшей энтропией; однако на основе таких Ф. нельзя построить вечный двигатель 2-го рода. Для ср. величин остаётся справедливым закон возрастания энтропии в изолированной системе.

Основы теории Ф. были заложены в работах Дж. Гиббса, А. Эйнштейна, М. Смолуховского.

С помощью Гиббса распределений можно вычислить Ф. в состоянии статистич. равновесия для систем, находящихся в различных физ. условиях; при этом Ф. выражаются через равновесные термоди-намич. параметры и производные потенциалов термодинамических. Напр., для систем с постоянным объёмом V и постоянным числом частиц N, находящихся в контакте с термостатом (с темп-рой Т),

[ris]

Больцмана постоянная, Сv - теплоемкость при постоянном объёме. Такое же выражение для Ф. справедливо и в случае квантовой статистики, различаются лишь явные выражения для Cv. Для систем с постоянным объёмом в контакте с термостатом и резервуаром частиц боль-

[ris]

где м - химический потенциал. В приведённых примерах флуктуируют пропорциональные объёму (т. н. экстенсивные)

[ris]

(нормальные Ф.)и, следовательно, очень малы. В точках фазовых переходов Ф. сильно возрастают, и их относит. убывание с N может быть более медленным.

Для более детальной характеристики Ф. нужно знать функцию распределения их вероятностей. Вероятность w(x₁,..., x_n) Ф. нек-рых величин x₁,..., х_п из состояния неполного термрдинамич. равновесия с энтропией S(x₁,..., х_п) в состояние с энтропией S(x₁,..., х„) определяется формулой Больцмана:

[ris]

(поскольку энтропия равна логарифму статистического веса, или термодинамической вероятности состояния). Под

энтропией состояния неполного равновесия понимают энтропию вспомогат. равновесного состояния, к-рое характеризуется такими же ср. значениями x_i, как и данное неравновесное. Для малых dx = x_i- x'_i эта формула переходит в распределение Гаусса:

[ris]

где А - константа, определяемая из условия нормировки вероятности к 1.

Можно найти не только Ф. величин x_i, но и корреляции между ними dx_idx_k, определяющие их взаимное влияние (лишь в случае статистически независимых величин dx_idx_k = dx_idx_k, = 0); примером могут служить корреляции темп-ры и давления: dTdР= - (k²T²/С_v)(д Р/ дТ)_v (темп-pa связана со ср. энергией), объёма и давления: dVdР = -kT. Для физ. величин А(х, t), B(x, t), зависящих от координат (х) и времени (t), вообще говоря, имеют место пространственно-временные корреляции между их Ф. в различных точках пространства в различные моменты времени:

[ris]

функции F наз. пространственно-временными корреляционными (или коррелятивными) функциями и в состоянии статистич. равновесия зависят лишь от разностей координат и времени. Функ-ции F для плотности (п) числа частиц dn(x₁, t₁)dn(x₂, t₂) могут быть экспериментально измерены по рассеянию медленных нейтронов или рентгеновских лучей: дважды дифференц. сечение рассеяния нейтронов определяет фурье-образ пространственно-временной корреляц. функции плотностей частиц в среде.

Ф. связаны с неравновесными процессами. Такие неравновесные характеристики системы, как кинетич. коэффициенты (см. Кинетика физическая), пропорциональны интегралам по времени от временных корреляц. функций потоков физ. величин (формулы Грина - Кубо). Напр., электропроводность пропорциональна интегралу от корреляц. функций плотностей токов, коэффициенты теплопроводности, вязкости, диффузии пропорциональны соответственно интегралам от корреляц. функций плотностей потоков тепла, импульса и диффузионного потока.

В общем случае существует связь между Ф. физ. величин и диссипативными свойствами системы при внеш. возмущении. Реакция системы на нек-рое возмущение (т. е. соответствующее изменение нек-рой физ. величины) определяется т. н. обобщённой восприимчивостью, мнимая часть к-рой пропорциональна Фурье-компоненте временной корреляц. функции возмущений, связанных с данным воздействием (флуктуационно-диссипативная теорема).

Ф. в системах заряженных частиц проявляются как хаотич. изменения потенциалов, токов или зарядов; они обусловлены как дискретностью электрич. заряда, так и тепловым движением носителей заряда. Эти Ф. являются причиной электрич. шумов и определяют предел чувствительности приборов для регистрации слабых электрич. сигналов (см. Флуктуации электрические).

Ф. можно наблюдать по рассеянию света: случайные изменения плотности среды из-за Ф. вызывают случайные изменения по объёму показателя преломления, и в однородной по составу среде или даже в химически чистом веществе может происходить рассеяние света, как в мутной среде. Это явление особенно заметно в бинарных растворах при темп-ре, близкой к критич. темп-ре расслаивания, - т. н. критич. рассеяние света. Ф. также очень велики в критич. точке равновесия жидкость - пар (см. Критические явления). Ф. давления проявляются в броуновском движении взвешенных в жидкости (или газе) малых частиц под влиянием нескомпенсированных точно ударов молекул окружающей среды.

Лит.: Эйнштейн А., Смолуховский

М., Брауновское движение. Сб., пер. с нем., М.- Л., 1936; Леонтович М. А., Статистическая физика, М. - Л., 1944; Мюнстер А., Теория флуктуации, в сб.: Термодинамика необратимых процессов, пер. с англ., М., 1962; 3убарев Д. Н., Неравновесная статистическая термодинамика, М., 1971; Левин М. Л., Рытов С. М., Теория равновесных тепловых флуктуации в электродинамике, М., 1967. См. также лит. при ст. Статистическая физика.

Д. Н. Зубарев.

ФЛУКТУАЦИИ ЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ, хаотические изменения потенциалов, токов и зарядов в электрич. цепях и линиях связи. Ф. э. вызываются тепловым движением носителей заряда и др. физич. процессами в веществе, обусловленными дискретной природой электричества (естественные Ф. э.), а также случайными изменениями и нестабильностью характеристик цепей (технич. Ф. э.). Ф. э. возникают в пассивных элементах цепей (металлич. и неметал-лич. проводниках), в активных элементах (электронных, ионных и полупроводниковых приборах), а также в атмосфере, в к-рой происходит распространение радиоволн.

Тепловые Ф. э. (тепловой шум) обусловлены тепловым движением носителей заряда в проводнике, в результате чего на концах проводника возникает флуктуирующая разность потенциалов. В металлах из-за большой концентрации электронов проводимости и малой длины свободного пробега тепловые скорости электронов во много раз превосходят скорость направленного движения в электрич. поле (дрейфа). Поэтому Ф. э. в металлах зависят от темп-ры, но не зависят от приложенного напряжения (Найквиста формула). При комнатной темп-ре интенсивность тепловых Ф. э. остаётся постоянной до частот ~10¹² гц. Хотя тепловые Ф. э. возникают только в активных сопротивлениях, наличие реактивных элементов (ёмкостей и индуктивностей) может изменить частотный спектр Ф. э. В неметаллич. проводниках Ф. э. на низких частотах на неск. порядков превышают тепловые Ф. э. Эти избыточные шумы объясняются медленной случайной перестройкой структуры проводника под действием тока.

Ф. э. в электровакуумных и ионных приборах связаны гл. обр. со случайным характером электронной эмиссии с катода (дробовой шум). Интенсивность дробовых Ф. э. практически постоянна для частот < = 10⁸гц и зависит от присутствия остаточных ионов и величины объёмного заряда (см. Дробовой эффект). Дополнительные источники Ф. э. в этих приборах - вторичная электронная эмиссия с анода и сеток электронных ламп, динодов фотоэлектронных умножителей и т. п., а также случайное перераспределение тока между электродами. В электровакуумных и ионных приборах наблюдаются также медленные Ф. э., связанные с различными процессами на катоде (см. Фликкер-эффект). В газоразрядных приборах низкого давления Ф. э. возникают из-за теплового движения электронов.

В полупроводниковых приборах Ф. э. обусловлены случайным характером процессов генерации и рекомбинации электронов и дырок (генерационно- рекомбинационный шум) и диффузии носителей заряда (диффузионный шу м). Оба процесса дают вклад как в тепловой, так и в дробовой шумы полупроводниковых приборов. Частотный спектр этих Ф. э. определяется временами жизни и дрейфа носителей. В полупроводниковых приборах наблюдаются также Ф. э., обусловленные " улавливанием" электронов и дырок дефектами кристаллич. структуры (см. Дефекты в кристаллах, Полупроводники).

В приборах, работающих на принципе вынужденного излучения (мазеры и др.), проявляются шумы спонтанной эмиссии, обусловленные квантовым характером электромагнитного излучения.

Технические Ф. э. связаны с температурными изменениями параметров цепей и их старением, нестабильностью источников питания, с помехами от промышленных установок, вибрацией и толчками, с нарушениями электрич. контактов и т. п.

Ф. э. в генераторах электрич. колебаний вызывают модуляцию амплитуды и частоты колебаний (см. Модуляция колебаний), что приводит к появлению непрерывного частотного спектра колебаний или к уширению спектральной линии генерируемых колебаний, составляющему величину 10^-7 -10^-12 от несущей частоты.

Ф. э. приводят к появлению ложных сигналов - шумов на выходе усилителей электрич. сигналов, ограничивают их чувствительность и помехоустойчивость, уменьшают стабильность генераторов и устойчивость систем автоматич. регулирования и т. д.

Лит.: Власов В. Ф., Электронные и ионные приборы, 3 изд., М., 1960, гл. 13; Бонч-Бруевич А. М., Радиоэлектроника в экспериментальной физике, М., 1966; Левин М. Л., Рытов С. М.. Теория равновесных тепловых флуктуации в электродинамике, М., 1967; Малахов

А. Н., Флуктуации в автоколебательных системах, М., 1968; Вандер Зил А., Шум, пер. с англ., М., 1973. И. Т. Трофименко.

ФЛУКТУАЦИОННАЯ ГИПОТЕЗА, космологическая гипотеза Л. Больцмана, согласно к-рой весь наблюдаемый звёздный мир, включая Солнечную систему, является одной из грандиозных флуктуации во Вселенной; находящейся в целом в состоянии термодинамич. равновесия (" тепловой смерти" Вселенной). Распространение второго начала термодинамики на системы космологич. масштабов приводило к выводу о неизбежности для этих систем, а в конечном счёте и для всей Вселенной, конечного состояния термодинамич. равновесия (максимума энтропии), при к-ром невозможны какие бы то ни было макроскопич. изменения и движения, существование организованных структур любой природы. В то же время наблюдаемая нами часть Вселенной далека от такого состояния. В качестве возможного объяснения этого противоречия (парадокса) и была предложена Ф. г. (80-е гг. 19 в.). В рамках статистич. термодинамики существование неравновесных подсистем в равновесной системе возможно, хотя и мало вероятно. Согласно же Ф. г., в равновесной Вселенной, если она достаточно велика, должны возникать не только малые, но и грандиозные (и тем более маловероятные) флуктуации. Ф. г. была наиболее выдающейся попыткой преодолеть упомянутый парадокс в рамках классич. (дорелятивист-ской) физики и космологии. Однако, с точки зрения физики, вероятность флуктуации нужных масштабов настолько мала, а время ожидания её появления настолько велико, что различие между понятиями " маловероятно" и " невозможно" становится, в сущности, формальным. С мировоззренческой точки зрения представляется неудовлетворительным, что существование жизни (и вообще организованных структур) оказывается почти чудом, и, т. о., парадокс тепловой смерти, по сути дела, не устраняется, а всего лишь смягчается. Как и другие космологич. парадоксы, этот парадокс вообще не мог быть последовательно преодолен в рамках классич. физической картины мира: к явлениям космологич. масштаба применима не классическая, а релятивистская физика (в частности, релятивистская термодинамика). Англ. физик Р. Толмен показал (1928), что учёт тяготения ведёт к выводу, неожиданному с точки зрения классич. термодинамики: энтропия системы может расти безгранично, не достигая какого-либо конечного состояния с максимальной энтропией. См. также Космология.

Лит.: Больцман Л., Статьи и речи, М., 1970; Толмен Р., Относительность, термодинамика и космология, пер. с англ., М., 1974; Зельдович Я. Б., Новиков И. Д., Строение и эволюция Вселенной, М., 1975. Г. И. Наан.

ФЛУОРЕСЦЕИН, диоксифлуоран, жёлтые кристаллы, плохо растворимые в воде, лучше - в спирте и водных щелочах, t_пл 314-316 °С (с разложением); в водных растворах существует в ви- де смеси (1: 1) бензоидной (I) и хиноидной форм и обладает силь- ной жёлто-зелё- ной флуоресцен- цией (отсюда и назв.). Ф. относится к группе триарилметановых (ксантеновых) красителей; окрашивает в жёлтый цвет шёлк и шерсть. Однако в текстильной пром-сти его не применяют вследствие малой прочности вы красок. Ф. используют для изучения путей следования подземных вод, его динатриевую соль (уранин) - как компонент флуоресцирующих составов, изотноцианатные
производные Ф.- в качестве биол. красок для определения антигенов и антител. Практич. значение имеют также нек-рые галогензамещённые Ф., напр. эозины. Получают Ф. конденсацией фталевого ангидрида с резорцином.

ФЛУОРЕСЦЕНТНАЯ МИКРОСКОПИЯ, то же, что люминесцентная микроскопия. См. также Микроскоп [метод исследования в свете люминесценции (люминесцентная микроскопия, или флуоресцентная микроскопия)] и Люминесцентный анализ.

ФЛУОРЕСЦЕНЦИЯ, флюоресценция (от назв. минерала флюорит, у к-рого впервые была обнаружена Ф., и лат. -escent - суффикс, означающий слабое действие), люминесценция, затухающая в течение времени т~10^-8- 10^-9 сек. Разделение люминесценции на Ф. и фосфоресценцию устарело, приобрело условный смысл качественной характеристики длительности люминесценции. По механизму преобразования энергии возбуждения Ф., как правило, является спонтанной люминесценцией, поэтому х определяется временем жизни на возбуждённом уровне.

В атомных парах наблюдается резонансная Ф., её частота совпадает с частотой возбуждающего излучения (см. Резонансное излучение). Ф. молекул может происходить в сильно разреженных парах, причём увеличение давления паров или добавление посторонних примесей приводит к тушению Ф. Многие органич. вещества (особенно ароматич. соединения) обладают Ф. в жидких и твёрдых растворах, а также в кристаллич. состоянии.