Об уникальных алмазах СССР СМ. В ст. Алмазный фонд СССР. 10 страница

Соч.: Lire le Capital, t. 1-2, P., 1965 (совм. с J. Ranciere, P. Macherey); Pour Marx, 2 ed., P., 1966.

М. К. Мамардашвили.

АЛЬФА (а), первая буква греч. алфавита. Перен. А. и омега - главное, основное, всё полностью; от А. до омеги - от начала до конца.

АЛЬФА (Stipa teracissina), вид ковыля сем. злаковых. Растёт в Сев. Африке и на юге Испании (где его наз. эспарто). Жёсткие грубоволокнистые листья А. используются для изготовления высококачественной бумаги и плетёных изделий.

АЛЬФАМЕТР, прибор для определения а - коэфф. избытка воздуха в горючей смеси, направляемой, напр., в котельную топку или в цилиндр двигателя внутр. сгорания, а - отношение массы воздуха, практически поданного на 1 кг или 1 м³ топлива, к массе воздуха, теоретически минимально необходимого для полного сгорания топлива. А. работает по принципу моста измерительного.

АЛЬФАН (Halphen) Луи (4.2.1880, Париж, -7.10.1950, там же), французский историк-медиевист, специалист по истории (преим. политической) Франции 8-12 вв., особенно периода Каролингов. Чл. Академии надписей (с 1933). В 1910- 1928 проф. ун-та в Бордо, с 1934 - Сорбонны. Подвергаясь преследованиям со стороны нем.-фаш. оккупантов во время 2-й мировой войны, бежал из Франции; в 1944 вернулся в Париж. А. принадлежат многочисл. источниковедч. исследования. А. возглавлял с 1923 одно из лучших в 20 в. серийных изданий ср.-век. источников " Классики истории средневековой Франции". Совместно с, Ф. Сань-яком издал серию " Народы и цивилизации" (1926-52) (т. 5-6 написаны А.).

Соч. (кроме указ, в ст.): Etudes critiques sur 1'histoire de Charlemagne, P., 1921; Charlemagne et Г Empire Carolingien, P., 1949.

Лит.: Perroy E., L'oeuvre historique de Louis Halphen, " Revue historique", 1951, t. 206, ML.2; Vercauteren P., Louis Halphen, Necrologie, " Moyen age", 1951, t. 57, № 1-2.

АЛЬ-ФАРАБИ (870-950), арабоязыч. мыслитель, учёный-энциклопедист, см. Фараби.

АЛЬФА-РАСПАД (а-распад), испускание альфа-частиц атомными ядрами в процессе самопроизвольного (спонтанного) радиоактивного распада (см. Радиоактивность). При А.-р. из радиоактивного (" материнского") ядра с атомным номером Z и массовым числом А испускается ядро гелия[ris] ([ris]-частица ), т. е. два протона и два нейтрона в связанном состоянии; в результате А.-р. образуется конечное (" дочернее" ) ядро с атомным номером Z = 2 и массовым числом А =4. Так, напр., радий испускает а-частицу и переходит в радон[ris]

Известно (1968 ) ок. 200 сс-радиоактив-ных ядер; большая часть их тяжелее свинца [ris] Нек-рое количество а-ра-диоактивных изотопов имеется в области значений[ris]среди ядер с недостаточным количеством нейтронов, т. н. нейтронодефицитных ядер (см. Я др о атомное). Так, в области редких земель имеется несколько[ris]-радиоактивных ядер (напр., [ris] ). Экспериментальному обнаружению а-активных ядер с А< 200 мешают огромные времена жизни (см. Время жизни), характерные для ядер с небольшой энергией А.-р. (см. ниже ).

При А.-р. определённого радиоактивного изотопа вылетающие а-частицы имеют, грубо говоря, одну и ту же энергию. Энергия, выделяющаяся при А.-р., делится между а-частицей и ядром в отношении, обратно пропорциональном их массам. Для разных изотопов энергия а-частиц различна. Она тем больше, чем меньше период полураспада T¹/₂ данного изотопа (или его время жизни ). У всех известных a-радиоактивных изотопов энергия а-частиц лежит в пределах от 2 Мэв до 9 Мэв. Времена жизни a-радиоактивных ядер колеблются в огромном интервале значений, примерно от 3*10^-7 сек для ²¹²Ро до 5 • 10¹⁵ лет для ¹⁴²Се. Времена жизни и энергии а-частиц приведены в таблице в ст. Изотопы; там же указаны и все а-радиоактивные изотопы, а-частицы теряют энергию при прохождении через вещество гл. обр. при их взаимодействиях с электронными оболочками атомов и молекул, при к-рых происходит ионизация и тех и других, возбуждение и, наконец, диссоциация молекул. Для полной потери энергии а-частицы требуется очень большое число столкновений (10⁴-10⁵ ). Поэтому в среднем все а-частицы данной энергии проходят примерно одинаковые пути с небольшим разбросом (3-4% ). Так как столкновение тяжёлой а-частицы с лёгким электроном не может заметно изменить направление её движения, то этот путь-пробег а-частипы - прямолинеен.

Т. о., а-частицы данной энергии имеют вполне определённый пробег до остановки; напр., в воздухе при норм. атм. давлении и комнатной темп-ре а-частицы имеют пробеги прибл. от 2, 5 до 8, 5 с м. По длине следов а-частиц в камере Вильсона можно качественно определить изотопный состав радиоактивного образца. На рис. 1 приведена фотография следов а-частиц, испускаемых при А.-р.

При вылете из ядра а-частица испытывает действие двух различных сил. Очень большие по величине и действующие на близком расстоянии ядерные силы стремятся удержать частицу внутри ядра, в то время как кулоновское (электрическое ) взаимодействие возникшей а-ча-стицы с остальной частью ядра обусловливает появление силы отталкивания.

На рис. 2 показана зависимость потенциальной энергии взаимодействия а-частицы с конечным ядром (ядром, остающимся после вылета а-частицы ) от расстояния до центра ядра. Из рис. видно, что а-частица должна при вылете преодолеть потенциальный барьер.

Полная (т. е. потенциальная плюс кинетическая ) энергия а-частицы в разных ядрах может принимать как отрицательные значения, так - с ростом заряда ядра - и положительные. В этом последнем случае А.-р. будет энергетически разрешён. Сплошной линией на рис. 2 изображена суммарная энергия а-частицы в ядре (или, другими словами, энер-гетич. уровень а-частицы в ядре ). Положительный избыток полной энергии, обозначенный буквой Е, представляет собой разницу между массой радиоактивного ядра и суммой масс а-частицы и конечного ядра.

[ris]

Рис. 2. Потенциальная энергия взаимодействия а-частицы с конечным ядром. V - высота потенциального барьера, В - его ширина, E - энергия а-частицы, r- расстояние от центра ядра.

Если бы не существовало потенциального барьера, высота к-рого V, напр., для ²³⁸₉₂U равна 15 Мэв, то а-частица с положит, кинетич. энергией Е (для ²³⁸₉₂U кинетич. энергия составляла бы ~4, 2 Мэв ) могла бы свободно покидать ядро. Практически это привело бы к тому, что ядра с положит, значениями Е вообще не существовали бы в природе. Однако известно, что в природе существуют ядра с Z> 50, для к-рых Е положительно.

С другой стороны, с точки зрения клас-сич. механики, а-частица с энергией Е < V должна постоянно находиться внутри ядра, потому что для преодоления потенциального барьера у неё не хватает энергии. В рамках классич. представлений явление а-радиоактивности понять невозможно.

Квантовая механика, учитывая волновую природу а-частиц, показывает, что существует конечная вероятность " просачивания" a-частицы через потенциальный барьер (туннельный эффект). Барьер становится как бы частично прозрачным для а-частяцы. Прозрачность барьера зависит от его высоты V и ширины В следующим образом:

прозрачность[ris]

Здесь b - величина, зависящая от радиуса rядра, т - масса а-частицы, Е -её энергия (см. рис. 2 ). Прозрачность (проницаемость ) барьера тем больше, чем меньше его ширина и чем ближе к вершине потенциального барьера расположен энергетич. уровень а-частицы (чем больше энергия а-частицы в ядре ).

Вероятность А.-р. пропорциональна проницаемости потенциального барьера. Поскольку с увеличением энергии а-частицы уменьшается ширина барьера (рис. 2 ), становится понятной полученная экспериментально резкая зависимость вероятности А.-р. от Е - кинетич. энергии а-частиц. Напр., при увеличении энергии испускаемых а-частиц с 5 до 6 Мэв вероятность А.-р. увеличивается в 10⁷ раз.

Вероятность А.-р. зависит также и от вероятности образования а-частицы в ядре. Прежде чем а-частица покинет ядро, она должна там сформироваться. Постоянно а-частицы в ядре не существуют. Четыре элементарные частицы, из к-рых она состоит, участвуют в сложном движении нуклонов в ядре и нет никакого способа отличить их от др. частиц этого ядра. Однако существует заметная (~10^-6 ) вероятность образования а-частицы в ядре на какое-то короткое время в результате случайного сближения 4 нуклонов. Только когда а-частица покинет ядро и окажется достаточно далеко от него, можно рассматривать a-частицу и ядро как две отдельные частицы.

Вероятность А.-р. резко зависит от размера ядра [см. ф-лу (*)], что позволяет использовать А.-р. для определения размеров тяжёлых ядер.

Как уже упоминалось, энергия а-частиц, вылетающих из ядра в результате А.-р., должна быть точно равна энергетич. эквиваленту разности масс ядер до и после А.-р., т. е. величине Е. Это утверждение справедливо только для случая, когда конечное ядро ^A-4_Z-2N образуется в основном состоянии. Но если конечное ядро образуется в одном из возбуждённых состояний, то энергия а-частицы будет меньше на величину энергии этого возбуждённого состояния.

[ris]

Рис. 3. Спектр а-частиц от распада висмута-212. Высота линий соответствует вероятности испускания а-частиц с данной энергией.

Действительно, экспериментально показано, что а-излучение многих радиоактивных элементов состоит из неск. групп а-частиц, энергии к-рых близки друг к другу (" тонкая структура" а-спектра ).

В качестве примера на рис. 3 показан спектр[ris]-частиц от распада [ris] (виcмут-212).

На рис. 4 изображена энергетич. схема

а-распада[ris] на основное и возбуждённые состояния конечного ядра[ris]

Рис. 4.-Энергетическая схема а-распада висмута-212. Максимальная энергия а-частиц соответствует переходу в основное состояние, a₁, a₂, a₃ и a₄ - альфа-частицы, испускаемые при переходе конечного ядра в одно из возбуждённых состояний.

Разность энергий между основной группой и линиями тонкой структуры составляет 0, 04, 0, 33, 0, 47 и 0, 49 Мэв. Экспериментально различить линии тонкой структуры сс-спектров можно только с помощью магнитных альфа-спектрометров.

Знание тонкой структуры спектров а-частиц позволяет вычислить энергию возбуждённых состояний конечного ядра.

Нек-рые радиоактивные изотопы испускают небольшое количество [ris]-частиц с энергиями, гораздо большими, чем энергия основной группы [ris]-частиц. Так, напр., в спектре [ris]-частиц от распада [ris] присутствуют две группы с энергиями на 0, 7 и 1, 9 Мэв больше, чем энергия основной группы. Интенсивность этих двух групп т. н. длиннопробежных а-частиц составляет всего ~ 10^-5 от полной интенсивности а-из-лучения. След одной из таких частиц виден на рис. 5. Существование длинно-пробежных частиц связано с тем, что А.-р. могут испытывать ядра, находящиеся в возбуждённом состоянии (с большей энергией).

Многие осн. понятия атомной и ядерной физики обязаны своим происхождением изучению a-радиоактивности. Теория А.-р., предложенная в 1928 Г. Га-мовым и независимо от него Г. Герни и Э. Кондоном, явилась первым применением квантовой механики к ядерным процессам. Изучение рассеяния а-частиц привело к понятию об атомном ядре как центре массы и положительного заряда атома. Облучение а-частицами лёгких элементов привело к открытию ядерных реакций и искусственной радиоактивности.

Лит.: Глесстон С., Атом. Атомное ядро. Атомная энергия, пер. с англ., М., 1961; Гольданский В. И., Лейки н Е. М., Превращения атомных ядер, М., 1958. В. С. Евсеев.

АЛЬФА-СПЕКТРОМЕТР, прибор для измерения энергии а-частиц, испускаемых радиоактивными ядрами (см. Альфа-распад). Принцип действия А.-с. основан либо на магнитном анализе а-частиц (магнитные А.-с.), либо на исследовании их ионизующего действия (ионизационные камеры).

Магнитный А.-с.- вакуумный прибор, в к-ром испускаемые каким-либо источником а-частицы проходят через магнитное поле, перпендикулярное направлению их движения, отклоняясь под действием этого поля на различные углы, в зависимости от того, какова величина их энергии.

Рис. 1. Схема движения а-частиц с различной энергией в магнитном а-спектрометре (магнитное поле перпендикулярно плоскости чертежа).

Рис. 2. Вертикальный разрез магнитного а-спектро-метра (схема): 1 - сердечник; 2 п 3 - крышки; 4 и 5 - полюсные наконечники; 6- катушка; 7 и 5 - латунные цилиндры, образующие стенки вакуумной камеры; 9 - вакуумная камера; 10 - источник; коллектор не попадает в разрез.

Траектории заряженных частиц, движущихся в однородном поперечном магнитном поле, представляют собой окружности. Радиус окружности r, импульс частиц р и магнитная индукция В связаны между собой соотношением[ris] где с - скорость света, е - заряд а-частицы. Зависимость r от импульса р позволяет производить анализ а-частиц по энергии, так как группы вылетевших из источника а-частиц, обладающих различной энергией, после прохождения через магнитное поле собираются (фокусируются) в разных местах коллектора (детектора). В качестве детекторов а-излучения в магнитных А.-с. обычно применяются фотопластинки. Обработка результатов измерения производится путём счёта числа треков (следов а-частиц) под микроскопом.

На рис. 1 приведена схема движения а-частиц в магнитном А.-с.

Отличительная черта a-спектров - близкое расположение линий, часто сильно отличающихся по интенсивности. Так, при энергии а-частиц 5-6 Мэв линии a-спектра отстоят иногда друг от друга всего на 20-30 кэв, т. е. всего на 0, 1-0, 2% по импульсу, причём интенсивность одной из линий может в десятки и даже в сотни раз превосходить интенсивность соседней. Поэтому А.-с. должны обладать очень высокой разрешающей способностью (способностью разделять близкие линии спектра). С другой стороны, в а-спектрометрии приходится работать с очень тонкими источниками, так как слои толщиной ~ 10 г/см² уже заметно искажают форму a-линий. Таким образом, А.-с. должны представлять собой приборы, приспособленные для исследования слабых активностей. Магнитные А.-с. обладают очень высоким разрешением и очень небольшой светосилой (величиной рабочего телесного угла, в к-ром расположены траектории а-частиц). Они применяются для исследования ядер с периодом полураспада < 10⁵-10⁶ лет.

На рис. 2 приведена схема одного из совр. магнитных А.-с. (вертикальный разрез). Масса прибора 4, 5 т, диаметр средней траектории а-частиц 1 м, светосила 2 • 10^-4 от полного телесного угла 4п, разрешение 7, 5 кэв.

Ионизационные А.-с. при низкой разрешающей способности (25-30 кэв) имеют очень большую светосилу (близкую к 2п). С их помощью можно исследовать долгоживущие ядра и ядра новых элементов, даже если число этих ядер составляет всего несколько десятков. Ионизационный А.-с. обычно представляет собой импульсную ионизационную камеру, наполненную аргоном.

На А.-с. производится обычно не абс. измерение энергии а-частиц, а сравнение их энергии с энергией a-частиц, испускаемых веществом, спектр которого хорошо изучен (напр., ²¹⁰Ро, к-рый испускает а-частицы с энергией~5, 3 Мэв). Измерение энергии а-частиц может производиться также по полному пробегу а-частиц по создаваемой ими полной ионизации и др.

АЛЬФА-СТАБИЛИЗАТОРЫ титана, см. Титановые сплавы.

АЛЬФА-ТЕРАПИЯ, различные методы лечебного воздействия на организм преимущественно альфа-частицами. Для А.-т. применяют нек-рые короткоживущие или быстро выделяющиеся из организма изотопы (радон, дочерние продукты то-рона и др.), дающие а-, бета- и гамма-излучсние, однако при проведении а-терапевтич. процедур организмом поглощаются в основном (ок. 90%) а-частицы. Осуществляют А.-т. в виде радоновых ванн (общих и местных), питья радоновой воды, микроклизм, орошений, вдыхания воздуха, обогащённого радоном, и т. д., а также наложением на определённые участки кожи больного радиоактивных повязок (марлевые аппликаторы с дочерними продуктами торона) или мазей и растворов с торием X. " терапевтические процедуры благотворно влияют на функциональное состояние центр, и вегетативной нервной системы, эндокринных желез, сердечно-сосудистой системы; оказывает успокаивающее, обезболивающее, проти-вовоспалит. действие и пр. Показана при заболеваниях периферич. нервной системы, фантомных болях, неврастении, тиреотоксикозе (в ранней стадии) и т. п. Противопоказана при злокачественных опухолях, туберкулёзе, нек-рых заболеваниях крови, при беременности и т. п.
[ris]

А.-т. применяют на курортах с природными радоновыми факторами (вода, воздух): в Пятигорске, Цхалтубо, Белокурихе, в Брамбахе (ГДР), Гаштейне (Австрия), Яхимове (Чехословакия) и др. и во внекурортных условиях, причём радоновую воду готовят с помощью растворов радия (²²⁶₈₈Ra). Е. С. Щепотъева.

АЛЬФАТРОН, радиоактивный вакуумметр, прибор для определения давления газа. Действие основано на измерении электропроводности исследуемого газа, ионизованного a-излучением радия или плутония (применение последнего уменьшает радиоактивную опасность, но снижает чувствительность). Преимущество А. перед термич. ионизационным вакуумметром - отсутствие накалённого катода, требующего спец. источника электропитания. Применяется гл. обр. в системах автоматич. контроля давления газа в пределах от 100 ки/м² до 10 мн/м² (от 10³ до 10^-4 мм рт. ст.) [с электронным умножителем до 100 мкн/м² (до 10^-6 мм рт. ст.)].

Лит. см. при ст. Вакуумметрия.
[ris]

Альфатрон: G -гальванометр, програ-дуированный в ед. давления; 1 - изоляторы; 2 - коллектор; 3 - катодная стенка; 4 - радиоактивный катод; 5 - соединение с измеряемым вакуумом.

АЛЬФА-ЧАСТИЦЫ, а-частицы, ядра атомов гелия, испускаемые нек-ры-ми радиоактивными элементами (см. Альфа-распад). А.-ч. являются также продуктами нек-рых ядерных реакций, протекающих под действием нейтронов или заряженных частиц, напр, при бомбардировке азота (¹⁴N) протонами (р) (¹⁴N + p-> ¹¹C + a). А.-ч. состоит из двух протонов и двух нейтронов, прочно связанных между собой. Масса А.-ч. равна 4, 00273 атомных единиц массы или 6, 644*10^-24 г, а её заряд равен 2 положит, элементарным единицам; спин и магнитный момент равны нулю. Энергия связи А.-ч. 28, 11 Мэв (7, 03 Мэв на нуклон).

Энергия А.-ч., испускаемых естественными радиоактивными элементами, лежит в пределах от 2 до 9 Мэв; такого же порядка энергия А.-ч., испускаемых в ядерных реакциях. С помощью ускорителей заряженных частиц можно получить А.-ч. с энергией порядка сотен Мэв.

При прохождении через вещество А.-ч. вызывают сильную ионизацию (см. Ионизирующие излучения). Между длиной пробега А.-ч. в воздухе и их нач. скоростью v существует приближённое соотношение R=au³; если R выражается в см, а v в см/сек, то (для пробегов 3-7 см) а = 9, 7*10^-28. Длину пробега А.-ч. в других веществах легко вычислить, исходя из того, что тормозная способность вещества, отнесённая к одному атому, пропорциональна квадратному корню из атомной массы. Для плотных веществ длина пробега А.-ч. порядка сотых долей мм (напр., в стекле R = 0, 04 мм).

А.-ч. пользуются для осуществления различных ядерных реакций, в частности для получения нейтронов (⁹В + а-> ¹²С + n) и нек-рых радиоактивных изотопов.

Лит. см. при ст. Альфа-распад.

Д. И. Воскобойник.

Действие на организм потока А.-ч. приводит к развитию всех признаков лучевого поражения, вплоть до гибели организма. Влияние А.-ч. сходно с биологическим действием ионизирующих излучений др. видов. Особенность действия А.-ч. - поражение тканей только в непосредственной близости от излучателя и высокая относительная биологическая эффективность (ОБЭ) - определяются малым размером пробега a-частиц в тканях (сотые доли мм) и большой плотностью, вызываемой ими ионизации. При внешнем облучении поражаются только открытые участки кожи и роговица; но большие дозы А.-ч. могут вызвать появление долго не заживающих язв. Гораздо опаснее внутреннее облучение в результате попадания а-из-лучателей в организм с воздухом или пищей. В этих случаях а-излучатели (среди них особенно опасен плутоний-239) накапливаются в лёгких, печени, почках, селезёнке и, обладая большим периодом полураспада и высокой канцерогенной активностью, обусловливают длительное облучение организма, приводящее к хронич. лучевой болезни и возникновению злокачественных опухолей. Лит.: Международная комиссия по защите от излучений. Рекомендации... [Сб. докладов], пер. с англ., М., 1958; Плутоний 239. [Сб. ст.], М., 1962; Бак 3., Алексан-д е р П., Основы радиобиологии, пер. с англ., М., 1963. А. А. Вайнсон.

АЛЬФВЕН (Alfven), Альвен Ханнес (р. 30.5.1908), шведский физик, чл. Королевской АН в Стокгольме. С 1940 проф. Высшей школы в Стокгольме по кафедре электроники. Осн. труды посвящены космич. излучению, ускорителям электронов и электродинамике. Создал новую отрасль науки - космич. электродинамику. А. открыл вид магни-тодинамич. волн - т. н. альфвеновские волны (см. Плазма). Под рук. А. ведутся работы по моделированию взаимодействия магнитосферы Земли с солнечным ветром. Развил теорию возникновения северных сияний, геомагнитных бурь и Солнечной системы. Иностранный чл. АН СССР (с 1958).

Соч.: On the origin of the solar system, Oxf., 1954; в рус. пер.- Космическая электродинамика, М., 1952.

АЛЬФЁЛЬД (от венг. alfold - низменность), низменности в Венгрии, входящие в Среднедунайскую равнину. В широком понимании - равнина с плодородными почвами, благоприятными для зерновых культур (в противоположность пуштам - пастбищным угодьям).

АЛЬФЕЛЬДСКОЕ ДВИЖЕНИЕ 1868, движение в Ю.-В. части Венгрии под лозунгами свободы, равноправия, братства и полного восстановления конституции 1848, против заключённого в февр. 1867 венг. правящими кругами соглашения с Габсбургами о преобразовании австр. империи в дуалистич. гос-во Австро-Венгрию. Началось во 2-й пол. 1867 созданием сети демократич. кружков в Альфельде (отсюда название), где основную массу их участников составили малозем. и беззем. крестьяне, требовавшие справедливого распределения земель и обществ, пастбищ. Весной 1868 в Надькё-рёше и др. р-нах Альфельда имели место попытки раздела помещичьих земель. Австро-венг. пр-во жестоко расправилось с А. д.

Лит.: Magyarorszag tortenete, kot. 2, Bdpst, 1956.

АЛЬФОНС (Alfonso). В испанских средневековых королевствах: Альфонс I Воитель (ум. сент. 1134), король Арагона и Наварры с 1104. В 1118 отвоевал у мавров Сарагосу, в 1120 одержал победу при Ку-танде над войсками Альморавидов, пытавшихся захватить Сарагосу. Предпринял ряд походов в Андалусию и на юг Франции. Был разбит маврами у крепости Фрага (1134).

Альфонс III Великий (838- 910 или 912), король Астурии с 866.Отвоевал у мавров ряд р-нов к С. от р. Тахо. Стремясь укрепить королев. власть, А. III вступил в ожесточённую борьбу с феод, аристократией, возглавляемой его сыновьями; в 910 был вынужден отречься от престола.

Альфонс VI Храбрый (1030 - 30.6.1109), король Леона с 1065 и Кастилии с 1072. В ходе Реконкисты отвоевал Толедо (1085), терр. Валенсии, Альмерии. Разбитый Альморавидами при Салаке (1086), утратил ряд завоёванных земель. В 1108 войска А. VI вновь потерпели крупное поражение в битве с маврами при Уклесе (1108).

Альфонс VII (1104-57), король Кастилии и Леона с 1126. Пытался объединить гос-ва христ. Испании; постепенно установил свой сюзеренитет над Арагоном, Наваррой, Португалией и рядом территорий во Франции (Фуа, Коменж, Монпелье). В 1135 на кортесах в Леоне был провозглашён императором Испании. А. VII успешно участвовал в Реконкисте (походы в Андалусию, Эстремадуру, взял в 1144 Кордову, но спустя год оставил её, предав разрушению). В 50-х гг. вёл борьбу с Альмохадами.

Альфонс IX (1171-24.9.1230), король Леона и Астурии с 1188. В 1188 А. IX созвал впервые кортесы Леона с участием в них представителей 3-го сословия. А. IX отвоевал у мавров Бада-хос (1227), Касерес (1229), Мериду (1229).

Альфонс X Мудрый (23.11. 1221 - 4.4.1284), король Кастилии и Леона с 1252. Успешно боролся с маврами, отвоевав у них Херес (1255), Кадис (1262) и др. города. А. X пытался добиться своего избрания императором " Священной Рим. империи". Стремление А. X централизовать гос-во и укрепить королев, власть (отразившееся в своде законов - " Пар-тидах") натолкнулось на сопротивление крупных феодалов и его сына Санчо. В 1282 А. X фактически был лишён королевской власти (править стал Санчо). А. X был поэтом; покровительствовал наукам, в частности астрономии (по его приказу в академии Толедо были составлены астрономич. таблицы, в к-рых были учтены наблюдения араб, учёных).

Альфонс XI (1311-26.3.1350), король Кастилии и Леона с 1312. Самостоятельно стал править с 1325. В своей борьбе с сепаратистскими стремлениями крупных феодалов опирался гл. обр. на города. А. XI издал в 1348 (кортесы в Аль-кала) т. н. " Устав Алькала", фиксировавший личную свободу крестьян при сохранении феод, повинностей, связанных с поземельной зависимостью. А. XI успешно воевал с маврами (поражение мавров при р.Рио-Саладо в 1340). Умер от чумы при осаде Гибралтара, к-рый пытался отвоевать у мавров.

АЛЬФОНС XIII (17.5.1886-28.2.1941), король Испании в 1902 - 31. Способствовал установлению диктатуры генерала Примо де Риверы (13 сент. 1923), на к-рого опирался до 1930. В результате начавшейся в 1931 революции был низложен и изгнан из Испании. После изгнания жил во Франции, затем в Италии.

АЛЬФОНС, Афонсу (Affonso). В Португалии: Альфонс I Энрикиш, Альфонс I Завоеватель (1111 или 1109-6.12.1185), первый король Португалии (с 1139). Основатель Бургундской династии. Унаследовав от отца, Генриха Бургундского (ум. в 1114), графство Португалию (номинально находившееся в вассальной зависимости от Леона), провозгласил себя королём. Успешно воевал с маврами (разбил их при Орики в 1139), расширил терр. Португалии. В 1147 отвоевал Лисабон.

АЛЬФОНС V АФРИКАНСКИЙ (15.1.1432 - 28.8.1481), король с 1438. До 1448 правил под регентством матери Леоноры де Арагон. В 1458-71 вёл войны в Сев. Африке, захватив Алькасар (1458), Касабланку (1463), Арсилу и Танжер (1471), за что был прозван " Африканским". После смерти кастильского короля Генриха IV (1474) А. V, женатый на его дочери, претендуя на кастильский престол, начал воен. действия против Изабеллы Кастильской. Разбитый кастильскими войсками при Торо (1476), вынужден был отказаться от своих притязаний (мир 1479). Провёл ряд реформ в области адм. законодательства и просвещения. Покровительствовал мореплаванию, способствовал мно-гочисл. экспедициям к берегам Африки.

АЛЬФОНС (франц. Alphonse), имя героя комедии А. Дюма (сына) " Мосье Альфонс", ставшее нарицательным для обозначения любовника, находящегося на содержании женщины.

АЛЬФРЕД ВЕЛИКИЙ (Alfred the Great) (ок. 849- ок. 900), король Уэссекса с 871. При А. В. произошла консолидация англосаксонских королевств вокруг Уэссекса. Была проведена реорганизация войска, создан значит, флот, построен ряд крепостей. В результате упорной борьбы с датчанами А. В. ок. 886 получил власть над Ю.-З. Англии. Составленный при А. В. судебник был первым общеангл. сборником законов; использовав более ранние англо-саксонские правды, А. В. включил в него новые постановления, направленные, в частности, на укрепление отношений вассалитета и крупного землевладения. При А. В. принимались меры к развитию просвещения и культуры. Ко времени А. В. обычно относят начало составления " Англо-саксонской хроники".

Лит.: Рlummer С., The life and times of Alfred the Great, Oxf., 1902; Duсkett E. S., Alfred the Great and his England, L., 1957.

АЛЬ ФРЕСКО, а фpecко (итал. a fresco - по свежему, по сырому), техника настенной живописи, при к-рой краски наносятся на сырую штукатурку. См. Фреска.

АЛЬФУРЫ, долгое время бытовавшее название коренного населения Молуккских о-вов. Жители прибрежных областей разных о-вов, преим. Серама, Буру и Хальмахеры, называли так разноплеменное население глубинных р-нов этих о-вов, не принявшее ислам. Термин " А" (арабо-испанское " дикий"), как не имеющий точного этнич. содержания, сов. этнографами не употребляется.

АЛЬФЬЕРИ (Alfieri) Витторио (16.1. 1749, Асти, -8.10.1803, Флоренция), граф, итальянский поэт. Прожил бурную жизнь, к-рую описал в автобиографии " Жизнь Витторио Альфьери из Асти, рассказанная им самим" (изд. 1806, рус. пер. 1904), доведённой до мая 1803. А. создатель итал. нац. трагедии классицизма, связанной с идеологией Просветительства. Главное в наследии А.- трагедии, созданные в 1775-90. Сам А. классифицировал их по тематич. признаку - " любовные" (" Клеопатра", " Филипп", " Розамунда", " Софонисба", " Октавия"); " трагедии свободы" (" Виргиния", " Заговор Пацци", " Тимолеон", " Агис", " Брут I", " Брут II"); " трагедии о борьбе за трон" (" Полиник", " Агамемнона, " Дон Гарсиа", " Мария Стюарт"); " трагедии семейных чувств" (" Орест", " Антигона", " Меропа", " Альце-ста"); " трагедии внутренней борьбы" (" Мирра", " Саул"). Классификация эта условна; независимо от сюжета, почти все трагедии наполнены политич. содержанием, утверждают идею тиранобор-чества, проповедуют патриотизм. Они оказали влияние на итал. трагедию конца 18 - 1-й четв. 19 вв. А. написал 6 комедий в стихах (1800-02), ок. 200 сонетов, поэму " Отмщённая Этрурия", 16 сатир, сб. памфлетов " Мизогалл" (1799), множество эпиграмм, 5 од (среди них революционные - " Свободная Америка" и " Взятие Бастилии"), а также осуществил переводы произв. античных авторов.