![]() Главная страница Случайная страница КАТЕГОРИИ: АвтомобилиАстрономияБиологияГеографияДом и садДругие языкиДругоеИнформатикаИсторияКультураЛитератураЛогикаМатематикаМедицинаМеталлургияМеханикаОбразованиеОхрана трудаПедагогикаПолитикаПравоПсихологияРелигияРиторикаСоциологияСпортСтроительствоТехнологияТуризмФизикаФилософияФинансыХимияЧерчениеЭкологияЭкономикаЭлектроника |
ЛР № 14. Вивчення процесу розряду конденсатора.
Теоретичні відомості Якщо двом ізольованим один від одного провідникам повідомити заряди q1 і q2, то між ними виникає деяка різниця потенціалів ∆ φ, залежна від величин зарядів, діелектричній проникності середовища і геометрії провідників. При перенесенні заряду величиною q від одного провідника до іншого величина ∆ φ змінюватиметься прямо пропорціонально. Це справедливо для провідників будь-якої геометричної форми і, отже, можна ввести поняття взаємної електроємності як фізичної величини, що чисельно дорівнює заряду, який треба перенести з одного провідника на інший для того, щоб змінити на одиницю різницю потенціалів між ними:
паралельно один одному на малій в порівнянні з розмірами пластинів відстані і розділеній шаром діелектрика. Такий конденсатор називається плоским. Електричне поле плоского конденсатора в основному локалізовано між пластинами (рис. 1); проте, поблизу країв пластин і в навколишньому просторі також виникає порівняно слабке електричне поле, яке називають полем розсіяння. У цілому ряду завдань можна приблизно нехтувати полем розсіяння і вважати, що електричне поле плоского конденсатора цілком зосереджене між його обкладаннями. Так, наприклад, значення місткості плоского конденсатора, виходячи з умови однорідності електричного поля, можна вичислити як: де: ε 0 - діелектрична стала; ε - відносна діелектрична проникність середовища між обкладаннями; S - площа кожного обкладання; d - відстань між обкладаннями.
Таким чином, величина електроємності залежить від форми і розмірів провідників і від властивостей діелектрика, що розділяє провідники.
Рис. 1
Розглянемо процеси розряду конденсатора. Якщо заряджений конденсатор замкнути провідником, то по провіднику потече струм, і конденсатор розряджатиметься. Нехай U - різниця потенціалів між його обкладинками, R - опір кола, через який відбувається розряд. Для миттєвих значень заряду q, сили струму I і напруга U можна записати:
Знак " мінус" узятий тому, що заряд q на конденсаторі з часом зменшується. Вважаємо, що миттєве значення струму одне і те ж в усіх поперечних перерізах провідника, що замикає конденсатор. Виключаючи силу струму I і напругу U з рівнянь (2), маємо:
Інтегруючи цей вираз, отримуємо: де: В - постійна інтегрування, яка визначається на початкових умов, т. е. при t = 0.
Заряд конденсатора q0 :
Тоді маємо
З виразу (3) виходить, що заряд на конденсаторі при його розряді змінюється за експоненціальним законом. За таким же законом змінюється і напруга на конденсаторі (рис. 2, крива 1):
де: U0 - напруга в початковий момент часу. З виразу (3) виходить, якщо
Величина τ має розмірність часу і називається часом релаксації, тобто це час за який заряд конденсатора (напруга на обкладаннях) зміниться в ε разів. Взагалі релаксацією називається будь-який мимовільний процес переходу системи в стійкий рівноважний стан. В даному випадку це процес розряду конденсатора. Рис. 2
Закон зміни напруги на конденсаторі при його заряді (без виведення,) виглядає як
|