Второй закон термодинамики и следствия из него.

Рассмотрим изолированную систему. Тогда в изолированной системе, находящейся в равновесном состоянии или в случае происходящих обратимых процессов .

Рассмотрим случай, когда в изолированной системе происходит необратимый процесс . Такой процесс будет сопровождаться ростом энтропии.

Покажем, что переход теплоты от горячего тела к холодному происходит в соответствии со вторым законом термодинамики.

Пусть имеются два тела (первое разогретое, второе холодное), при этом . Установим между ними тепловой контакт.

Гипотетически возможны 2 случая:

1) Некоторое количество теплоты переходит от горячего тела к холодному.

(т. к. произошло понижение количества теплоты первого тела), .

Изменение энтропии в целом:

;

2)

Соотнесем эти выражения со вторым законом термодинамики:

в первом случае , а во втором .

Следовательно, первый процесс соответствует второму закону термодинамики.

Пусть имеется сосуд с газом. Этот сосуд разделен на две половинки, причем газ изначально находится в одной половинке.

Убираем перегородку, и газ самопроизвольно заполняет весь объем.

Мы предположили, что обмена энергией с окружающей средой не происходит. Поэтому внутренняя энергия не меняется.

Энтропия – это функция состояния, поэтому неважно, каким путем система пришла в новое состояние. Можно предположить, что процесс происходил изотермически.

При изотермическом расширении газа . Тогда:

Воспользуемся уравнением Менделеева :

.

Тогда согласно второму закону термодинамики:

.

Допустим :

.

Процесс расширения газа соответствует второму закону термодинамики, энтропия системы при этом возрастает.

Обратный процесс сопровождался бы уменьшением объема, который занимает газ. Но тогда , а, следовательно, приращение энтропии отрицательно, а это противоречит второму закону термодинамики.

Увеличение энтропии в системе сопровождается увеличением хаоса и уменьшением порядка.

Это отражает диаграмма: