![]() Главная страница Случайная страница КАТЕГОРИИ: АвтомобилиАстрономияБиологияГеографияДом и садДругие языкиДругоеИнформатикаИсторияКультураЛитератураЛогикаМатематикаМедицинаМеталлургияМеханикаОбразованиеОхрана трудаПедагогикаПолитикаПравоПсихологияРелигияРиторикаСоциологияСпортСтроительствоТехнологияТуризмФизикаФилософияФинансыХимияЧерчениеЭкологияЭкономикаЭлектроника |
Краткая теория эксперимента. Основной закон динамики вращательного движения твердого тела:
Основной закон динамики вращательного движения твердого тела:
Для однородного тела, вращающегося относительно оси симметрии этого тела,
В этом случае
Отсюда
Таким образом, в рассматриваемом случае основной закон динамики вращательного движения твердого тела относительно неподвижной оси: Если на тело, имеющее ось вращения (совпадающую с осью симметрии данного тела), действует сила, то это тело приобретает угловое ускорение Согласно этому закону для какого-либо тела с неизменным моментом инерции относительно выбранной оси вращения (оси симметрии данного тела) величина углового ускорения линейно зависит от величины момента действующей силы относительно данной оси вращения, то есть
Рис. 1. Принципиальная схема «прибора Обербека»
Прибор Обербека состоит их металлического «креста», способного вращаться вокруг неподвижной оси под действием силы натяжения Т разматывающейся нити, на которой подвешен груз массой m. Используя набор грузов с разными массами m1, m2, m3 …, с помощью прибора Обербека можно определить в результате косвенных измерений моменты сил натяжения нити: По точкам Момент силы натяжения нити Т можно получить из второго закона Ньютона для поступательного движения груза m:
a – ускорение, с которым движется груз, F – сила, вызывающая это ускорение. Отсюда Так как угловое ускорение h – путь, пройденный грузом за время t после начала движения с ускорением a. Таким образом, для определения величины ускорения a необходимо провести измерения пути h и времени t движения груза m.
|