XVIII. Кино 35 страница. Обязат. требование для всех Ф.- соблюдение правил пожарной безопасности и правил работы с различными хим

Обязат. требование для всех Ф.- соблюдение правил пожарной безопасности и правил работы с различными хим. веществами.

Лит.: Иофис Е. А., Техника фотографии, М., 1973; Фомин А. В., Общий курс фотографии, М., 1975; Крауш Л. Я., Обработка фотографических материалов. М., 1975. Е. А. Иофис.

ФОТОЛИЗ (от фото... и греч. lysis - разрушение, разложение), распад молекул под действием поглощённого света. Продуктами распада могут быть либо молекулы с меньшим числом атомов, свободные радикалы или атомы (фотодиссоциация), либо положит, и отрицат. ионы (фотоионизация). См. также Фотохимия.

ФОТОЛИТОГРАФИЯ, 1) специальный фотографич. процесс на фоторезистах, отличающийся высокой разрешающей способностью. Цель Ф.- создать в слое фоторезиста " окна" заданной конфигурации для доступа травителя к расположенной под этим слоем полупроводниковой пластине с окисной плёнкой. Такие " окна" образуются при экспонировании фоторезиста в потоке ультрафиолетового излучения или в потоке электронов, в результате к-рого он теряет (негативный фоторезист) или приобретает (позитивный фоторезист) способность к растворению. Одним из многочисл. применений Ф. служит получение этим методом сотен тысяч мельчайших упорядочение расположенных отверстий в масках цветных телевизоров. См. также Планарная технология. 2) Фотомеханич. способ изготовления литографской печатной формы (см. Литография), при к-ром изображение с негатива копируется на светочувствит. слой, покрывающий поверхность литографского камня (или металла). После проявления копии её подвергают хим. обработке, в результате к-рой поверхность разделяется на печатающие и пробельные элементы. В наст. время (2-я пол. 20 в.) Ф. применяется чрезвычайно редко. 3) Оттиск с литографской печатной формы, изготовленной по способу Ф.

ФОТОЛЮМИНЕСЦЕНЦИЯ, люминесценция, возбуждаемая светом. Простейший случай Ф.- резонансное излучение атомных паров, когда испускается электромагнитное излучение такой же частоты, какую имеет возбуждающее излучение. При Ф. молекул и др. сложных систем, согласно Стокса правилу, излучение Ф. имеет меньшую частоту, чем возбуждающий свет. Это правило часто нарушается и наряду со стоксовой наблюдается антистоксова часть спектра - излучение частоты, большей, чем частота возбуждающего света. В более сложных молекулах после поглощения света происходит перераспределение энергии между молекулами, вследствие чего спектр излучения не зависит (или слабо зависит) от возбуждающей частоты.

В результате межмолекулярных взаимодействий, а в сложных молекулах и вследствие внутримолекулярных процессов может происходить переход электронной энергии возбуждения в энергию колебательного, вращательного и поступательного движения молекул, т. е. в тепловую энергию. Такие процессы наз. тушением Ф., они приводят к тому, что квантовый выход (отношение числа испускаемых квантов к числу возбуждающих квантов) Ф. оказывается меньше единицы.

Выход Ф., вообще говоря, сложным образом зависит от длины волны возбуждающего света. Для Ф. молекул в жидкой или твёрдой среде С. И. Вавилов установил (1924) закономерность, к-рую можно рассматривать как обобщение правила Стокса: квантовый выход Ф. постоянен в широкой области длин волн возбуждающего света (стоксово возбуждение) и резко падает при длинах волн, лежащих в области спектра излучения (антистоксово возбуждение).

Более сложные закономерности наблюдаются при Ф. кристаллофосфор в тех случаях, когда при поглощении света происходит не только возбуждение, но и фотоионизация. В этом случае Ф. возникает в результате рекомбинации электронов с ионизованными центрами свечения, и выход Ф. и др. её свойства зависят от того, где поглощается возбуждающий свет - в центрах свечения или в кристаллич. решётке основного вещества.

Лит.: Левшин В. Л., Фотолюминесценция жидких и твердых веществ, М.-Л., 1951; Антонов-Р омановский В. В., Кинетика фотолюминесценции кристаллофосфоров, М., 1966.

ФОТО МАГНИТОЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ ЭФФЕКТ, фотомагнитный эффект, фотогальваномагнитный эффект, то же, что Кикоина- Пескова эффект.

ФОТОМЕТР (от фото... и ...метр), прибор для измерения к.-л. из фотометрических величин, чаще других - одной или неск. световых величин. При использовании Ф. осуществляют определённое пространственное ограничение потока излучения и регистрацию его приёмником излучения с заданной спектральной чувствительностью. Освещённость измеряют люксметрами, яркость - яр-комерами, световой поток и световую энергию - с помощью фотометра интегрирующего. Приборы для измерения цвета объекта наз. колориметрами. Если в качестве приёмника используется глаз, Ф. наз. визуальными, или зрительными, если же применяется к.-л. физ. приёмник, Ф. наз. физическими.

Оптич. блок Ф., иногда наэ. ф о-тометрической головкой, содержит линзы, светорассеивающие пластинки, ослабители света, светофильтры, диафрагмы (см. Диафрагма в оптике) и приёмник излучения. Чаще всего в Ф. с физ. приёмниками поток излучения преобразуется в электрич. сигнал, регистрируемый устройствами типа микроамперметра, вольтметра и т. д. В импульсных Ф. (см. Фотометрия импульсная) применяют регистрирующие устройства типа электрометра, запоминающего осциллографа, пикового вольтметра. В визуальном Ф. равенство яркостей двух полей сравнения, освещаемых по отдельности сравниваемыми световыми потоками, устанавливается глазом, к-рый располагается у окуляра фотометрич. головки.

Оптич. схемы Ф. (рис.) для определения размерных фотометрич. величин обеспечивают постоянство или изменение по определённому закону фактора геометрического, (О принципах абс. градуировки Ф. см. ст. Фотометрия.) Для Ф. с абс. градуировкой характерны большие систематич. погрешности измерений (осуществить их с погрешностью менее 5% затруднительно). Квалифицированные специалисты в хорошо оборудованных лабораториях обычно выполняют измерения с погрешностями от 10% до 20%. Оплошности в самой постановке измерений могут вызвать увеличение погрешностей до 50% и более.

Точность Ф. для измерений отношения потоков излучения (пропускания коэффициента и отражения коэффициента) более высока. Они строятся по одно-канальной и двухканальной оптич. схемам. В одноканальном Ф. измеряется относит. уменьшение потока излучения при установке образца на пути пучка лучей. В двухканальном Ф. ослабление потока излучения образцом осуществляют, сравнивая потоки в измерительном и т. н. опорном каналах. Для уравнивания потоков излучения в каналах применяются регулируемые диафрагмы, клин фотометрический и др. подобные устройства. Коэффициенты пропускания и отражения светорассеивающих образцов измеряют также в интегрирующих Ф. О спектрофотометрах см. в ст. Спектральные приборы.

Лит. см. при статьях Фотометрия, Фотометрия импульсная.А. С. Дойников.

ФОТОМЕТР ИНТЕГРИРУЮЩИЙ, шаровой фотометр, прибор, позволяющий определять световой поток по одному измерению. Осн. частью Ф. и. является фотометрический шар (шар Ульбрихта), к-рый представляет собой полый шар (или полое тело иной формы) с внутр. поверхностью, окрашенной неселективной белой матовой краской. Диаметр шара должен значительно превышать размеры фотометриру-емых источников света, вследствие чего для измерения световых потоков, напр. люминесцентных светильников, строят Ф. и. диаметром до 5 м. Освещённость любой точки шара, защищённой небольшим экраном от прямых лучей горящего в шаре источника, пропорциональна световому потоку этого источника (в общем Принципиальные оптические схемы фотометров для измерения: а - освещённости и экспозиции, а также (с привлечением закона квадратов расстояний) силы света и освечивания; 6- силы света и ос-вечивания (т. н. телецентрическим методом); в- яркости и интеграла импульса яркости (с применением фокусирующей оптической системы); г- яркости (с применением габаритной диафрагмы). И - источник света; П - приёмник излучения с исправляющими его спектральную чувствительность светофильтрами и ослабителями; О - объектив с фокусным расстоянием f; D - диафрагма, устанавливаемая в фокальной плоскости (б) или в плоскости изображения источника (в); D_а - апертурная диафрагма; D_г - габаритная диафрагма; а и B - угловые размеры фотометрируемых пучков лучей. случае - потоку излучения). Освещённость экранированного участка измеряется тем или иным способом, например с помощью встроенного в шар фотоэлемента. Ф. и. широко применяется при световых и цветовых измерениях, в частности для измерения световых потоков ламп и светильников, отражения коэффициентов и пропускания коэффициентов.

Лит.: Тиходеев П. М., Световые измерения в светотехнике. (Фотометрия), 2 изд., М. -Л., 1962.

ФОТОМЕТР ШАРОВОЙ, то же, что фотометр интегрирующий.

ФОТОМЕТРИЧЕСКАЯ ЛАМПА, элек-трич. источник света, служащий для воспроизведения определённого числа единиц той или иной световой величины. Применяется при фотометрич. и спектральных измерениях в ультрафиолетовой (УФ), видимой и ближней инфракрасной (ИК) областях спектра (см. Фотометрия, Спектрометрия).

Для воспроизведения световых единиц и при световых измерениях используют светоизмерительные (СИ) фотометрич. лампы накаливания - Ф. л. силы света (СИС) и Ф. л. светового потока (СИП). СИС выпускают с номинальными значениями силы света от 5 кд до 1500 кд, СИП - со значениями светового потока от 10 лм до 3500 лм. Конструктивно СИ лампы бывают пустотные, с телом накала в виде прямой нити, работающие при цветовой температуре Т_цв = 2360 К, и более мощные, газонаполненные (газополные), с телом накала в виде спирали, Т_цв = 2800-2854 К.

В зависимости от точности воспроизведения световых единиц СИ лампы подразделяются на рабочие, с квадратичным отклонением результата измерения относительно его среднего значения не свыше 3%, и образцовые 1-го, 2-го и 3-го разрядов с отклонением соответственно 0, 4%, 0, 6% и 1%. Некоторые СИ лампы накаливания используются в качестве вторичных световых эталонов.

Воспроизведение мгновенных (пиковых) значений силы света в импульсе и освечивания осуществляется при помощи импульсных газоразрядных источников света. Номинальные значения пиков силы света у выпускаемых в СССР шаровых (типа ИШО-1) и трубчатых (ИПО-75) Ф. л. составляют соответственно 3*10⁵ и 10⁶ кд, а освечивания - 0, 9 и 300 кд*сек. Относит. квадратичное отклонение пиковой силы света в импульсах у этих Ф. л. не превышает 1, 7%.

Значения яркостной и цветовой темп-р в диапазоне от 800 до 3000 К в УФ, видимой и ближней И К областях спектра воспроизводятся образцовыми и рабочими температурными Ф. л. накаливания с телом накала в виде нити, ленты или светящейся полости.

Для воспроизведения значений длин волн при градуировке спектральных приборов служат спектральные газоразрядные лампы с линейчатым спектром, резонансное излучение к-рых сосредоточено в очень узких спектральных интервалах. Воспроизведение распределения мощности УФ излучения в абс. единицах осуществляется с помощью газоразрядной ртутной лампы - т. н. ультрафиолетовой нормали.

Лит. см. при ст. Фотометрия.

В. Л. Гаванин.

ФОТОМЕТРИЧЕСКАЯ СКАМЬЯ, лабораторное устройство для определения фотометрических величин. На Ф. с. можно устанавливать и перемещать на точно измеряемое расстояние источники света, фотометрические головки (см. Фотометр) и различные применяемые в фотометрии приспособления. Осн. часть Ф. с.-прямолинейные направляющие со шкалой (обычно дл. 3-5 м и ценой делений 1 мм); на направляющих легко перемещаются и закрепляются каретки с установленными на них приборами и приспособлениями. Рассеянный и посторонний свет устраняется поперечными светопог-лощающими экранами-промежуточными с отверстиями для фотометрируемого пучка лучей и концевыми. Вспомогат. оборудование Ф. с. включает отвес, измеритель расстояний, вращающийся поглотитель, держатель с поворотным лимбом и пр.

ФОТОМЕТРИЧЕСКИЕ ВЕЛИЧИНЫ, величины, характеризующие оптическое излучение. Различают энергетические фотометрические величины и редуцированные фотометрические величины. Первые из них характеризуют излучение безотносительно к его действию на к.-л. приёмник излучения; они выражаются в единицах, образованных на основе единиц энергии: джоуля (система СИ), эрга или калории.

Редуцированные, или эффективные, Ф. в. оценивают излучение по его действию на те или иные селективные приёмники излучения. Если в качестве такого приёмника служит человеческий глаз, соответствующие Ф. в. наз. световыми величинами. Для характеристики излучения по его действию на др. селективные приёмники (бактерии, растения и т. д.) предложены и применяются др. системы редуцированных Ф. в.: бактерицидные Ф. в., фитовеличины и др.

ФОТОМЕТРИЧЕСКИЕ ДВОЙНЫЕ ЗВЁЗДЫ, звёзды, о двойственности к-рых судят на основании результатов точных многоцветных электрофотометрич. измерений. В случае, если компоненты двойной звезды имеют различную температуру поверхностей, результаты таких измерений имеют особенности, не наблюдаемые у одиночных звёзд. См. Двойные звёзды.

ФОТОМЕТРИЧЕСКИЙ АНАЛИЗ, совокупность методов химического количественного анализа, основанных на зависимости между концентрацией вещества в растворе или газе и поглощением излучения. Эта зависимость для монохроматического излучения выражается (в определённой области концентраций) Бугера- Ламберта-Бера законом. Ф. а. включает измерения в видимой, ультрафиолетовой и инфракрасной областях спектра. Обычно при Ф. а. сравнивают интенсивность излучения, прошедшего через пробу анализируемого материала, с первоначальной интенсивностью или интенсивностью эталонного образца. Метод Ф. а., в к-ром используется видимый свет, называется колориметрией. Ф. а., в процессе к-рого сканируется интенсивность проходящего излучения, диспергированного на монохроматич. составляющие, наз. спектрофотометрией. Близок к Ф. а. метод атомной абсорбции, а также методы турбидиметрического (см. Турбидиметрия) и нефелометрического анализа.

Лит.: Шарло Г., Методы аналитической химии. Количественный анализ неорганических соединений, пер. с франц., М. -Л., 1965; Бабко А. К., Пилипенко А. Т., Фотометрический анализ, М., 1968; Берштейн И. Я., Каминский Ю. Л., Спектрофотометрический анализ в органической химии, Л., 1975. Ю. А. Клячко.

ФОТОМЕТРИЧЕСКИЙ ПАРАДОКС, один из космологических парадоксов.

ФОТОМЕТРИЧЕСКИЙ ЭКВИВАЛЕНТ почернения фотографического, масса проявленного серебра на единице площади фотослоя, к-рая, будучи равномерно распределена по этому слою, даст оптическую плотность его почернения, равную 1. Величина, обратная Ф. э., наз. кроющей способностью проявленного серебра. Ф. э. зависит от выбора фотоматериала, условий его проявления и др. факторов, определяющих размеры, структуру и расположение проявленных зёрен серебра в фотослое. Типичные значения Ф. э. для мн. фотоматериалов имеют значения от 1 до 3 г/м².

ФОТОМЕТРИЯ (от фото... и... метрия), раздел физической оптики, в к-ром рассматриваются энергетич. характеристики оптического излучения, испускаемого источниками, распространяющегося в различных средах и взаимодействующего с телами. При этом энергия электромагнитных колебаний оптич. диапазона усредняется по малым интервалам времени, к-рые, однако, значительно превышают период таких колебаний. Ф. охватывает как экспериментальные методы и средства измерений фотометрических величин, так и относящиеся к этим величинам теоретич. положения и расчёты.

Осн. энергетич. понятием Ф. является поток излучения Ф_е, имеющий физич. смысл средней мощности, переносимой электромагнитным излучением. Пространственное распределение Ф_е описывают энергетические фотометрические величины, производные от потока излучения по площади и (или) телесному углу. В фотометрии импульсной применяются также интегральные по времени фотометрич. величины. В узком смысле Ф. иногда наз. измерения и расчёт величин, относящихся к наиболее употребительной системе редуцированных фотометрических величин - системе световых величин (освещённости, силы света, яркости, освечивания, светимости и пр.; соответствующие энергетические фотометрические величины - энергетическая освещённость, энергетическая сила света, энергетич. яркость и т. д.). Световые величины - это фотометрич. величины, редуцированные в соответствии со спектральной чувствительностью т. н. среднего светлоадаптированного человеческого глаза (важнейшего для деятельности человека приёмника света; см. Адаптация физиологическая; об условиях, при к-рых получают характеристики среднего глаза как приёмника, см. ст. Световые величины). Применяются и др. системы редуцированных (по отношению к др. приёмникам) фотометрич. величин: эритемные, бактерицидные, фотосинтетические. Изучение зависимостей фотометрич. величин от длины волны излучения и спектральных плотностей энергетич. величин составляет предмет спектрофотометрии и спектрорадиометрии. Методы Ф. широко применяются в астрономии для исследования космич. источников излучения в различных диапазонах спектра излучения (см. Астрофотометрия, Показатель цвета). Сведение Ф. лишь к измерениям световых величин ошибочно.

Фундаментальный для Ф. закон Е = I/l^г, согласно к-рому освещённость Е изменяется обратно пропорционально квадрату расстояния l от точечного источника с силой света /, был сформулирован И. Кеплером в 1604. Однако основоположником экспериментальной Ф. следует считать П. Бугера, к-рый опубликовал в 1729 описание визуального метода количественного сравнения источников света - установления (путём изменения расстояний до источников) равенства освещённостей соседних поверхностей с использованием в качестве прибора глаза. Методы визуальной Ф. применяются в отд. случаях до наст. времени (2-я пол. 20 в.) и в результате работ сов. учёных, к-рые ввели понятие т. н. эквивалентной яркости, распространены на область малых яркостей. В зависимости от используемых методов измерения фо-тометрич. величин Ф. условно делят на визуальную, фотографическую, фотоэлектрическую, фотохимическую и так далее.

Начатое И. Ламбертом (1760) развитие теоретич. методов Ф. нашло обобщённое выражение в теории светового поля, доведённой до стройной системы сов. учёным А. А. Гершуном (30-е гг. 20 в.). Совр. теоретич. Ф. распространена на мутные среды. Теоретич. Ф. основывается на соотношении dФ_е. = L_edG, выражающем в дифференциальной форме закон квадратов расстояний; здесь dФ_е - дифференциал потока излучения элементарного пучка лучей, мерой множества к-рых (см. Мера множества) является дифференциал dG фактора геометрического, L_е- энергетич. яркость излучения. Фотом етрич. свойства веществ и тел характеризуются пропускания коэффициентами г, отражения коэффициентами р и поглощения коэффициентами а, к-рые для одного и того же тела связаны очевидным соотношением т+ р + а = 1. Ослабление потока излучения узконаправленного пучка при прохождении через вещество описывается Бугера - Ламберта - Б ера законом.

Экспериментальные методы Ф. основаны на абс. и относит. измерениях потока излучения различными селективными и неселективными приёмниками излучения (т. е. приёмниками, реакция к-рых зависит или не зависит от длины волны излучения). Для определения размерных фотометрич. величин применяют либо фотометры с непосредственным сравнением неизвестного и известного потоков, либо фотометры, предварительно градуированные в соответствующих единицах измерения энергетич. или редуцированных фотометрич. величин. В частности, для передачи значений световых величин обычно используют сличаемые с гос. световыми эталонами образцовые и рабочие светоизмерительные лампы - источники с известными фотометрич. характеристиками. Ф. лазерного излучения в основном построена по принципу использования образцовых и рабочих спектрально неселективных приёмников излучения, сличаемых с гос. эталонами мощности и энергии когерентного излучения лазеров. Измерение безразмерных величин т и р выполняется фотометрами с применением относительных методов, путём регистрации отношения реакций линейного приёмника излучения на соответствующие потоки излучения. Применяется также уравнивание реакций линейного или нелинейного приёмника излучения изменением по определённому закону в известное число раз сравниваемых потоков излучения.

Теоретич. и экспериментальные методы Ф. находят применение в светотехнике и технике сигнализации, в астрономии и астрофизике, при расчёте переноса излучения в плазме газоразрядных источников света и звёзд, при химич. анализе веществ, в пирометрии, при расчётах теплообмена излучением и во мн. др. областях науки и производства.

Лит.: Бугер П., Оптический трактат о градации света, пер. с франц., М., 1950; Гершун А. А., Избр. труды по фотометрии и светотехнике, М., 1958; Мешков

В. В., Основы светотехники, ч. 1 - 2, М. -Л., 1957 - 61; Тиходеев П. М., Световые измерения в светотехнике. (Фотометрия), 2 изд., М.- Л., 1962; Волькенштейн

А. А., Визуальная фотометрия малых яркостей, М.-Л., 1965; Сапожников Р. А., Теоретическая фотометрия, 2 изд., Л., 1967; Гуревич М. М., Введение в фотометрию, Л., 1968. А. С. Дойников.

ФОТОМЕТРИЯ ИМПУЛЬСНАЯ, раздел фотометрии, в к-ром изучают импульсные потоки излучения и оценивают их параметры в интервалах времени, меньших периодов повторения исследуемых импульсов излучения.

После исследований, относившихся к т. н. проблесковым огням (франц. учёные А. Блондель и Ж. Рей), к-рые были выполнены в кон. 19 - нач. 20 вв., а также работ 20-30-х гг. 20 в., подытоженных французской фотомет-ристкой М. Моро-Ано, современное развитие Ф. и. началось в 50-60-е гг. и связано с применением импульсных ламп и лазеров.

Ф. и. включает расчёт и измерение энергетич., пространственных, спектральных и временных характеристик источников импульсного излучения, теоретич. обоснование методов и расчёт погрешностей измерений, а также метрологич. обеспечение единства измерений (о том, насколько это важно, можно судить по приводимым в ст. Фотометр типичным значениям погрешностей). Система фотометрических величин в Ф. и. дополняется интегралами по времени от энергетических фотометрических величин и световых величин (освечивание, экспозиция, интеграл яркости по времени), характеризующими энергию импульсов излучения, а также величинами (параметрами), используемыми в измерительной импульсной технике.

Плотность потоков излучения импульсных источников, особенно в нано- и пико-секундном диапазонах длительностей импульсов (10^-12 - 10^-9сек), часто достигает значений, при к-рых не выполняются те или иные законы классич. фотометрии, безусловно справедливые в области постоянства т. н. передаточной функции оптич. материалов и приёмников излучения. Эта функция характеризует ряд важных свойств оптич. сред и приёмников света при воздействии на них импульсов излучения или меняющегося во времени излучения вообще, напр. пропускания коэффициент образца среды или спектральную чувствительность фотоприёмника в определённый момент времени. Развитие лазерной техники ставит перед Ф. и. задачи разработки новых методов измерений, таких, как детектирование световых импульсов нелинейными кристаллами (см. Нелинейная оптика), автоматическая обработка получаемых результатов измерения и создание приёмников излучения с высоким временным разрешением и с широким диапазоном линейной зависимости реакции приёмника от изменения воздействующего потока излучения.

Импульсные методы измерения излучений, обеспечивающие высокие точность и чувствительность, применяются и для получения фотометрич. характеристик тел (коэфф. пропускания, отражения коэффициента и др.). Эти методы весьма перспективны в связи с применением в схемах фотометров цифровой вычислительной техники, быстродействие к-рой согласуется с длительностью импульсов распространённых источников излучения (обработка информации ведётся в т. н. реальном масштабе времени).

Лит.: Волькенштейн А. А., Кувалдин Э. В., Фотоэлектрическая импульсная фотометрия, Л., 1975.

Э. В. Кувалдин.

ФОТОМЕТРИЯ ПЛАМЕННАЯ, один из видов эмиссионного спектрального анализа. Применяется гл. обр. для количеств. определения в растворах атомов мн. металлов и редкоземельных элементов по их спектральным линиям или полосам. Источником возбуждения спектров является пламя светильного газа, водорода, ацетилена или дициана. Анализируемый раствор инжектируется в пламя в виде аэрозоля в токе кислорода или воздуха. Наиболее распространено водород-кислородное пламя, характеризующееся достаточно высокой температурой (2900 К), малой интенсивностью собственного излучения и отсутствием в пламени твёрдых частиц при неполном сгорании.

Определяемое излучение выделяется узкополосным фильтром или монохроматором, в к-ром в качестве диспергирующего элемента применяется призма или дифракционная решётка. Благодаря сравнительной простоте спектров пламени и высокой стабильности излучения пламени измерение интенсивностей спектральных линий производится почти исключительно фотоэлектрич. способом. Приёмником излучения служит фотоэлемент или фотоэлектронный умножитель, а регистрирующим прибором - гальванометр или самописец. Регистрация спектральных линий или полос на самописце обычно проводится методом сканирования, полученная запись выражает зависимость интенсивности излучения от длины волны. Мерой концентрации исследуемого элемента служит интенсивность его спектральной линии. Зависимость интенсивности линий от концентрации устанавливается по результатам фотометрирования спектров эталонных растворов. Преимущества Ф. п.- точность, скорость и высокая чувствительность (для щелочных элементов 0, 01 мкг/мл, для щёлочноземельных - 0, 1 мкг/мл). Для анализа по методу Ф. п. применяют спектрофотометры с автоматической регистрацией спектров и выдачей результатов.

Лит. см. при ст. Спектральный анализ.

ФОТОМЕТРИЯ ФОТОГРАФИЧЕСКАЯ, раздел фотометрии, в к-ром рассматриваются методы количеств. оценки излучения с помощью фотографических материалов. Методы Ф. ф. применяют преимущественно при малой ин тенсивности измеряемого излучения, напр. в астрономии.

Лит.: Миз К., Джеймс Т., Теория фотографического процесса, пер. с англ., Л., 1973.

ФОТОМОНТАЖ (от фото... имонтаж), метод печатания фотоснимка с двух или неск. негативов; изображение, полученное этим методом. При Ф. нередко используют графич. материал. При механическом способе Ф. из фотографий вырезают нужные изображения, подгоняют их путём увеличения под необходимый масштаб, склеивают на листе бумаги, ретушируют, затем переснимают. При проекционном способе Ф.на фотобумаге последовательно печатают изображения с ряда негативов. При этом нередко используют т. н. маски, последовательно перекрывающие те или иные части негатива. Ф. широко применяется при изготовлении плакатов, реклам, политич. карикатур и т. д. Среди крупнейших мастеров Ф.: А. С. Житомирский, Г. Г. Клуцис, В. Б. Корецкий, Л. М. Лисицкий, А. М. Родченко (СССР), Дж. Хартфилд (ГДР).

Лит.: Fotografie 73. Специальное ревю художественной фотографии, 1973, № 3.

ФОТОН (от греч. phos, род. падеж photоs - свет), элементарная частица, квант электромагнитного излучения (в узком смысле - света). Масса покоя то Ф. равна нулю (из опытных данных следует, что во всяком случае т₀ < = 4*10^-2lm_e, где те - масса электрона), и поэтому его скорость равна скорости света с=3*10¹⁰ см/сек. Спин (собственный момент количества движения) Ф. равен 1 (в единицах h = h/2п, где h = 6, 624 • 10^-27 эрг*сек- постоянная Планка), и, следовательно, Ф. относится к бозонам. Частица со спином J и ненулевой массой покоя имеет 2J + 1 спиновых состояний, различающихся проекцией спина, но в связи с тем, что у Ф. т₀ = 0, он может находиться только в двух спиновых состояниях с проекциями спина на направление движения ±1; этому свойству Ф. в классич. электродинамике соответствует поперечность электромагнитной волны. Т. к. не существует системы отсчёта, в к-рой Ф. покоится, ему нельзя приписать определённой внутренней чётности. По электрич. и магнитной мультипольностям системы зарядов (2 l -поля; см. Мулътиполъ), излучившей данный Ф., различают состояния Ф. электрич. и магнитного типа; чётность электрич. мульти польного Ф. равна (-1)^l, магнитного (-1)^l+1. Ф.- абсолютно (истинно) нейтральная частица и поэтому обладает определённым значением зарядовой чётности (см. Зарядовое сопряжение), равным -1. Кроме электромагнитного взаимодействия, Ф. участвует в гравитационном взаимодействии.