![]() Главная страница Случайная страница КАТЕГОРИИ: АвтомобилиАстрономияБиологияГеографияДом и садДругие языкиДругоеИнформатикаИсторияКультураЛитератураЛогикаМатематикаМедицинаМеталлургияМеханикаОбразованиеОхрана трудаПедагогикаПолитикаПравоПсихологияРелигияРиторикаСоциологияСпортСтроительствоТехнологияТуризмФизикаФилософияФинансыХимияЧерчениеЭкологияЭкономикаЭлектроника |
Закон полного тока.
Основное отличие магнитного поля от электростатического состоит в том, что магнитное поле непотенциально. Докажем это. Рассмотрим магнитное поле бесконечного прямолинейного проводника с током. Силовые линии (линии напряженности) этого поля представляют собой окружности, плоскости которых перпендикулярны к проводнику, а центры лежат на оси проводника. Циркуляция вектора При этом L - окружность радиуса r, Модуль напряженности по закону Био –Савара-Лапласа равен Вектор Тогда - циркуляция вектора Из выражения (1) следует, что циркуляция вектора Формула (1) справедлива для замкнутого контура L произвольной формы, охватывающего бесконечно длинный прямолинейный проводник с током I.
Точка А этого контура находится на расстоянии r от оси проводника с током. Из оси проводника проведем окружность радиуса r через точку А. Тогда вектор Элемент силовой линии Тогда где Но малый отрезок где а циркуляция вектора - результат тот же, что и для случая, когда L - окружность.
Таким образом, циркуляция вектора напряженности магнитного поля прямолинейного проводника с током I вдоль замкнутого контура произвольной формы, охватывающего проводник, не зависит от формы контура и численно равна силе тока I.
В этом случае циркуляция вектора
- циркуляция вектора напряженности магнитного поля прямолинейного проводника с током вдоль замкнутого контура, не охватывающего этот проводник, равна нулю. Можно показать, что формулы (2) и (3) являются универсальными, т.е. справедливы для проводника любой формы и размеров. На практике магнитное поле создается, как правило, несколькими проводниками, по которым текут токи Каждый проводник с током создает магнитное поле напряженностью Согласно принципу суперпозиции, напряженность результирующего поля равна: Циркуляция вектора напряженности
Но, согласно формулам (2) и (3), · ·
Таким образом, В выражении (4) индекс i заменен индексом k для того, чтобы подчеркнуть, что в эту сумму входят только токи, охватываемые контуром L. Формула (4) выражает закон полного тока для токов проводимости: циркуляция вектора напряженности магнитного поля постоянного электрического тока вдоль замкнутого контура равна алгебраической сумме токов, охватываемых эти контуром. · Если контур несколько раз охватывает ток, то величина тока учитывается столько раз, сколько раз контур обвивается вокруг тока с учетом направления обхода и знака тока. · Если токи текут непрерывно по поверхности S, то сумму токов Тогда закон полного тока (4) принимает вид: или Здесь
Согласно теореме Стокса тогда из (5) получаем: - ротор вектора магнитной индукции Поле, ротор которого отличен от нуля, называется вихревым или соленоидальным. Выражение (6) представляет собой дифференциальную форму записи закона полного тока. С помощью закона полного тока (6) найдем напряженность магнитного поля внутри соленоида. · Будем считать соленоид бесконечным. · · Все поле сосредоточено внутри соленоида, вне соленоида поля нет и Для нахождения H выделим участок соленоида длины
На участках 1, 2 и 3, 4 контур перпендикулярен к вектору
Участок 4, 1 находится вне соленоида, следовательно, следовательно, Тогда Сократив на Из этого выражения видно, что При фиксированном значении силы тока 7. Сила Ампера. Ампер · исследовал действие магнитного поля на проводники с током · показал, что сила F, действующая на прямолинейный проводник с током, находящийся в однородном магнитном поле, прямо пропорциональна силе тока I в проводнике, его длине
В случае неоднородного магнитного поля и проводника произвольной формы перейдем к бесконечно малым приращениям, имеем:
В СИ Будем считать, что элемент проводника тогда Т.е. магнитная индукция Направление силы Если ладонь левой руки расположить так, чтобы в нее входили линии магнитной индукции, а четыре вытянутых пальца расположить по направлению электрического тока в проводнике, то отставленный большой палец укажет направление силы, действующей на проводник со стороны поля. Если Закон Ампера в векторной форме имеет вид: Силы электромагнитного взаимодействия не являются центральными и всегда перпендикулярны к линиям магнитной индукции.
Рассмотрим два длинных прямоугольных проводника, которые расположены параллельно друг к другу. Расстояние между проводниками а. При пропускании тока по проводникам между ними возникает сила взаимодействия. Рассмотрим некоторые частные случаи.
В этом случае проводники притягиваются друг к другу. Каждый из проводников создает вокруг себя магнитное поле, которое действует по закону Ампера на другой проводник. При этом на элемент
Если а < < при этом Для Оно симметрично для обоих проводников, поэтому Тогда 2) Если токи противоположны по направлению, то проводники отталкиваются (рис.9б). Единицы измерения в системе СИ: магнитная индукция - B =[Тл] – тесла; напряженность магнитного поля H =[
|