Главная страница Случайная страница
КАТЕГОРИИ:
АвтомобилиАстрономияБиологияГеографияДом и садДругие языкиДругоеИнформатикаИсторияКультураЛитератураЛогикаМатематикаМедицинаМеталлургияМеханикаОбразованиеОхрана трудаПедагогикаПолитикаПравоПсихологияРелигияРиторикаСоциологияСпортСтроительствоТехнологияТуризмФизикаФилософияФинансыХимияЧерчениеЭкологияЭкономикаЭлектроника
Условия на границе раздела двух магнетиков.
|
|
Рассмотрим границу раздела двух магнетиков с магнитными проницаемостями 
и 
, помещенных в стационарное магнитное поле.
Вблизи поверхности раздела векторы 
и 
должны удовлетворять определенным граничным условиям, которые вытекают из соотношений: 
, 
1) 
На границе раздела построим цилиндрическую поверхность (рис. 5.10)
высоты L, основания S которой лежат на разные стороны границы раздела.
Поток вектора через эту поверхность равен: 
,
где 
– среднее значение проекции вектора 
на направление, перпендикулярное к границе раздела.
Известно, что поток вектора через любую замкнутую поверхность равен нулю,
Тогда 
При 
площадь боковой поверхности цилиндра близка к нулю,
Тогда 
(т.к. 
),
где 
, 
-проекции и 
на направления нормалей 
и 
к поверхностям 
и 
соответственно.
Если и спроектировать в одну и ту же нормаль, то получим: 
(13)
- нормальная составляющая вектора магнитной индукции при переходе через границу магнетиков не меняется.
Подставив в (13) значения 
и 
Имеем 
, и 
.
- при переходе через границу раздела двух магнетиков нормальная составляющая вектора 
напряженности магнитного поля терпит разрыв .
- Построим на границе раздела магнетиков прямоугольный контур. рис.3, 16
. При малых размерах контура циркуляция вектора по этому контуру равна:
где 
-среднее значение на участках контура, перпендикулярных к границе.
Если по границе раздела не текут макротоки, то 
в пределах контура равен нулю, поэтому и циркуляция вектора 
по этому контуру равна нулю: 
При 
произведение равно нулю, и 
- тангенциальная составляющая вектора при переходе через границу раздела не меняется.
Для вектора магнитной индукции получаем: 
, или 
- при переходе через границу раздела магнетиков тангенциальная составляющая вектора меняется скачком.
Поведение вектора на границе раздела представлено на рис.3.17
Закон преломления линий магнитной индукции имеет вид: 
.
При переходе в магнетик с большей 
линии магнитной индукции отклоняются от нормали к поверхности.