Рассмотрим частные случаи.

1) Поверхности тел примерно равны, .

Угловой коэффициент . Это означает, что вся энергия с тела 1 попадает на тело 2. В результате, приходим к решению, полученному для плоскопараллельной системы тел

.

2) Одно тело мало по сравнению с другим, т.е. < < F₂.

В этом случае с_{1, 2} с₁. Следовательно, результирующий тепловой поток

.

Теплообмен при наличии экранов. Снижение теплообмена при наличии экранов между телом и оболочкой в отличие от случая плоской системы зависит от расположения их относительно излучающего тела, так как в зависимости от этого изменяются угловые коэффициенты излучения. Экранирование оказывается наиболее эффективным, если экран помещается вблизи тела, имеющего более высокую температуру.

а) один экран

Применительно к системам «тело 1 - экран» и «экран – тело 2» можно записать для потоков результирующего излучения следующие уравнения.

Если положить, что в общем случае коэффициенты поглощения первого тела , тогда уравнения будут выглядеть так

,

,

где приведенные поглощенные способности выражаются следующими зависимостями:

.

При стационарном тепловом режиме

.

Используя закон Стефана-Больцмана можно найти независимую температуру экрана:

.

Результирующий поток излучения тогда определяется:

,

.

Здесь

; ,

c₀ – коэффициент излучения абсолютно черного тела,

А_{1, 2}, c_{1, 2} - относятся к рассматриваемой излучающей системе без экрана.

Второе слагаемое

характеризует тепловое сопротивление лучистому теплообмену, обусловленное наличием экрана.