XVII. Кино 34 страница. ИОНЕСКУ-ШИШЕШТИ(Ionescu-Sisesti) Георге (16

ИОНЕСКУ-ШИШЕШТИ (Ionescu-Sisesti) Георге (16. 10. 1885, Шишешти, -4. 6. 1967, Бухарест), румынский учёный, агроном, засл. деятель науки СРР (1962), действительный член АН СРР (1936). В1959-63 вице-президент АН СРР. Чл.-корр. ВАСХНИЛ (1957). Профессор Ин-та агрономии в Бухаресте (1920- 1958). Основатель и руководитель Научно-исследовательского института агрономии (1928-48). Занимался исследованием почв в Румынии. Внёс значит, вклад в области селекции и агротехники с.-х. культур. Вывел сорт пшеницы А 15. Гос. пр. СРР (1958).

Соч.: Fenomene de distrugere si reconstituire a solurilor, Buc., 1925: Cultura griului, в кн.: Probleme actuale de biologie stiinte si agricole, Buc., 1938; Agrotehnica, Buc., 1947; Cultura porumbului, Buc., 1955; Agrotehnica, v. 1 - 2, Buc., 1958.

ИОНИЗАЦИОННАЯ КАМЕРА, прибор для исследования и регистрации ядерных частиц и излучений, действие к-рого основано на способности быстрых заряженных частиц вызывать ионизацию газа. И. к. представляет собой воздушный или газовый электрич. конденсатор, к электродам к-рого приложена разность потенциалов V. При попадании ионизирующих частиц в пространство между электродами там образуются электроны и ионы газа, к-рые, перемещаясь в электрич. поле, собираются на электродах и фиксируются регистрирующей аппаратурой. Наиболее простой является И. к. с параллельными плоскими электродами (дисками). Диаметр диска в неск. раз превышает расстояние между ними. В цилиндрич. И. к. электроды - два коаксиальных цилиндра, один из к-рых заземлён и служит корпусом И. к. (рис. 1). Сферич. И. к. состоит из 2 концентрич. сфер (иногда внутр. электрод - стержень).

Различают И. к. токовые и импульсные. В токовых И. к. гальванометром измеряется сила тока I, создаваемого электронами и ионами (рис. 2). Зависимость I от V (рис. 3) - вольтамперная характеристика И. к. - имеет горизонтальный участок AB, где ток не зависит от напряжения (ток насыщения I₀). Это соответствует полному собиранию на электродах И. к. всех образовавшихся электронов и ионов. Участок. AB обычно является рабочей областью И. к. Токовые И. к. дают сведения об общем интегральном количестве ионов, образовавшихся в 1 сек. Они обычно используются для измерения интенсивности излучений и для дозиметрич. измерений (см. Дозиметрические приборы). T. к. ионизационные токи в И. к. обычно малы (10^-10 - 10^-15 а), то они усиливаются с помощью усилителей постоянного тока.

Рис. 4. Схема включения импульсной ионизационной камеры: С - ёмкость собирающего электрода; R - сопротивление.

[ris]

В импульсных И. к. регистрируются и измеряются импульсы напряжения, к-рые возникают на сопротивлении R (рис, 4) при протекании по нему ионизац. тока, вызванного прохождением каждой частицы. Амплитуда и длительность импульсов зависят от величины R, а также от ёмкости С (рис. 4). Для импульсной И. к., работающей в области тока насыщения, амплитуда импульса пропорциональна энергии [ris], потерянной частицей: в объёме И. к. Обычно объектом исследования для импульсных И. к. являются сильно ионизирующие короткопробежные частицы, способные полностью затормозиться в межэлектродном пространстве (a-частицы, осколки делящихся ядер). В этом случае величина импульса И. к. пропорциональна полной энергии частицы и распределение импульсов по амплитудам воспроизводит распределение частиц по энергиям, т. е. даётэнергетич. спектр частиц. Важная характеристика импульсной И. к.- её разрешающая способность, т. е. точность измерения энергии отд. частицы. Для ct-частиц с энергией 5 Мэв разрешающая способность достигает 0, 5%.

В импульсном режиме работы важно максимально сократить время т срабатывания И. к. Подбором величины R можно добиться того, чтобы импульсы И. к. соответствовали сбору только электронов, гораздо более подвижных, чем ионы. При; этом удаётся значительно уменьшить длительность импульса и достичь [ris] ~ 1 мксек.

Варьируя форму электродов И. к.,. состав и давление наполняющего её газа, обеспечивают наилучшие условия для регистрации определённого вида излучений. В И. к. для исследования коротко-пробежных частиц источник помещают внутри камеры или в корпусе делают тонкие входные окошки из слюды или синтетич. материалов. В И. к. для исследования гамма-излучений ионизация обусловлена вторичными электронами, выбитыми из атомов газа или стенок И. к. Чем больше объём И. к., тем больше ионов образуют вторичные электроны. Поэтому для измерения [ris] -излучений малой интенсивности применяют И. к. большого-объёма (неск. л и более).

И. к. может быть использована и для измерений нейтронов. В этом случае ионизация вызывается ядрами отдачи (обычно протонами), создаваемыми быстрыми нейтронами, либо [ris] -частицами...

протонами или гамма-квантами возникающими при захвате медленных нейтронов ядрами ¹⁰B, ³He, ¹¹³Cd. Эти вещества вводятся в газ или стенки И. к. Для исследования частиц, создающих малую плотность ионизации, используются И. к. с газовым усилением (см. Пропорциональный счётчик). И. к, применяют также при исследовании космич. лучей (см. Калориметр ионизационный).

Лит.: Калашникова В. И., Козодаев M. С., Детекторы элементарных частиц, M., 1966 (Экспериментальные методы ядерной физики, ч. 1); Альфа-, бета-и гамма-спектроскопия, под ред. К. Зигбана, пер. с англ., в. 1, M., 1969. К. П. Митаофанов.

ИОНИЗАЦИОННЫЙ МАНОМЕТР, ионизационный вакуумметр, манометр, действие к-рого основано на измерения интенсивности ионизации газа, пропорциональной измеряемому давлению. См. Вакуумметры.

ИОНИЗАЦИОННЫЙ ПОТЕНЦИАЛ, потенциал ионизации, физическая величина, определяемая отношением наименьшей энергии, необходимой для однократной ионизации атома (или молекулы), находящегося в основном состоянии, к заряду электрона. И. п.- мера энергии ионизации, к-рая равна работе вырывания электрона из атома или молекулы и характеризует прочность связи электрона в атоме или молекуле. И. п. принято выражать в в, численно он равен энергии ионизации в эв.

Значения И. п. могут быть определены экспериментально при исследовании ионизации, вызываемой электронным ударом (см. Франка - Герца опыт), а также измерением энергии фотонов при фотоионизации. Наиболее точные значения И. п. для атомов и простейших молекул могут быть получены из спектроскопия, данных об уровнях энергии и их схождении к границе ионизации (см. Атом).

Для атомов значения первого И. п., соответствующего удалению наиболее слабо связанного электрона из нейтрального атома в основном состоянии, составляют от З, 894 в для Cs до 24, 587 в для Не. Они периодически изменяются в зависимости от атомного номера Z (см. рис.). Первые И. п. молекул того же порядка величины, что и для атомов, и обычно составляют от 5 до 15 в. И. п. возрастает при повышении степени ионизации атома. Напр., И. п. для нейтрального атома Li равен 5, 392 в (первый И. п.), для Li⁺-75, 638 в (второй И. п.) и для Li⁺⁺-122, 451 в (третий И. п.).
[ris]

Кривая изменения ионизационных потенциалов в зависимости от атомного номера Z. С увеличением Z значение ионизационного потенциала в пределах одного периода возрастает, а в пределах одной группы-падает. Точки на кривой соответствуют химическим элементам.

Лит.: Шпольский Э. В., Атомная физика, т. 1, 5 изд., M., 1963; Moore Ch. E., lonization potentials and ionization limits derived from the analysis of optical spectra, NSRDS-NBS 34, Wash., 1970.

M. А. Ельяшевич.

ИОНИЗАЦИЯ, образование положит, и отрицат. ионов и свободных электронов из электрически нейтральных атомов и молекул. Термином " И." обозначают как элементарный акт (И. атома, молекулы), так и совокупность множества таких актов (И. газа, жидкости).

1) И. в газе и жидкости. Для разделения нейтрального невозбуждённого атома (молекулы) на две или более заряженные частицы, т. е. для его И., необходимо затратить энергию И. W. Для всех атомов данного элемента (или молекул данного химич. соединения), ионизующихся из осн. состояния одинаковым образом (с образованием одинаковых ионов), энергия И. одинакова. Простейший акт И.- отщепление от атома (молекулы) одного электрона и образование положит, иона. Свойства частицы по отношению к такой И. характеризуют её ионизационным потенциалом, представляющим собой энергию И., делённую на заряд электрона.

Присоединение электронов к нейтральным атомам или молекулам (образование отрицат. иона), в отличие от др. актов И., может сопровождаться как затратой, так и выделением энергии; в последнем случае говорят, что атомы (молекулы) данного вещества обладают сродством к электрону.

Если энергия И. W сообщается ионизуемой частице др. частицей (электроном, атомом или ионом) при их столкновении, то И. наз. ударной. Вероятность ударной И. (характеризуемая эффективным поперечным сечением И.) зависит от рода ионизуемых и бомбардирующих частиц и от кинетич. энергии последних Е_к: до нек-рого минимального (порогового) значения Eк эта вероятность равна нулю, при увеличении Як выше порога она вначале быстро возрастает, достигает максимума, а затем убывает (рис. 1). Если энергии, передаваемые ионизуемым частицам в столкновениях, достаточно велики, возможно образование из них, наряду с однозарядными, и многозарядных ионов (многократная И.) (рис. 2). При столкновениях атомов и ионов с атомами может происходить И. не только бомбардируемых, но и бомбардирующих частиц. Это явление известно под названием " обдирки" пучка частиц; налетающие нейтральные атомы, теряя свои электроны, превращаются в ионы, а у налетающих ионов заряд увеличивается. Обратный процесс - захват электронов от ионизуемых частиц налетающими положит, ионами наз. перезарядкой ионов (см. также Столкновения атомные).

В определенных условиях частицы могут ионизоваться и при столкновениях, в к-рых передаётся энергия, меньшая W: сначала атомы (молекулы) возбуждаются ударами, после чего для их И. достаточно сообщить им энергию, равную разности W и энергии возбуждения. T. о., " накопление" необходимой для И. энергии осуществляется в неск. последовательных столкновениях. Подобная И. наз. ступенчатой. Она возможна, если столкновения происходят столь часто, что частица в промежутке между двумя соударениями не успевает потерять энергию, полученную в первом из них (достаточно плотные газы, высокоинтенсивные потоки бомбардирующих частиц). Кроме того, механизм ступенчатой И. очень существен в случаях, когда частицы ионизуемого вещества обладают метастабильными состояниями, т. е. способны относительно долгое время сохранять энергию возбуждения.
[ris]

Рис. 1. Ионизация атомов и молекул водорода электронным ударом: 1 - атомы H; 2 - молекулы На (экспериментальные кривые).
[ris]

Рис. 2. Ионизация аргона ионами Не⁺.. На оси абсцисс отложена скорость ионизующих частиц. Пунктирные кривые - ионизация аргона электронным ударом.

И. может вызываться не только частицами, налетающими извне. Когда энергия теплового движения атомов (молекул) вещества достаточно велика, они могут ионизовать друг друга при взаимных столкновениях - происходит термическая И. Значит, интенсивности она достигает при темп-рах ~ 10³ - 10 К, напр, в пламени, в дуговом разряде, ударных волнах, в звёздных атмосферах. Степень термич. И. газа как функцию его темп-ры и давления можно оценить из термодинамич. соображений (см. Саха формула).

Процессы, в к-рых ионизуемые частицы получают энергию И. от фотонов (квантов электромагнитного излучения), наз. фотоионизацией. Если атом (молекула) невоэбуждён, то энергия ионизующего фотона hv (h - Планка постоянная, v - частота излучения) должна быть не меньше энергии И. W. Для всех атомов и молекул в газах и жидкостях W такова, что этому условию удовлетворяют лишь ультрафиолетовые и более жёсткие фотоны. Однако фотоионизацию наблюдают и при hv< W, напр, при облучении видимым светом. Объясняется это тем, что она может иметь характер ступенчатой И.: сначала поглощение одного фотона возбуждает частицу, после чего взаимодействие со следующим фотоном приводит к И. В отличие от ударной И., вероятность фотоионизации максимальна именно при пороговой энергии фотона hv~=W, а затем с ростом v падает. Макс, сечения фотоионизации в 100-1000 раз меньше, чем при ударной И. Меньшая вероятность компенсируется во многих процессах фотоионизации значит, плотностью потока фотонов, и число актов И. может быть очень большим.

Если разность hv-W относительно невелика, то фотон поглощается в акте И. Фотоны больших энергий (рентгеновские, гамма-кванты), затрачивая при И. часть энергии ЛЕ, изменяют свою частоту на величину дельта v = дельта E/h (см. Комптона эффект). Такие фотоны, проходя через вещество, могут вызвать большое число актов фотоионизации. Разность дельта Е-W (или hv-W при поглощении фотона) превращается в кинетич. энергию продуктов И., в частности свободных электронов, к-рые могут совершать вторичные акты И. (уже ударной).

Большой интерес представляет И. лазерным излучением. Его частота, как правило, недостаточна для того, чтобы поглощение одного фотона вызвало И. Однако чрезвычайно высокая плотность потока фотонов в лазерном пучке делает возможной И., обусловленную одновременным поглощением неск. фотонов (многофотонная И.). Экспериментально в разреженных парах щелочных металлов наблюдалась И. с поглощением 7-9 фотонов. В более плотных газах лазерная И. происходит комбинированным образом. Сначала многофотонная И. освобождает неск. " затравочных" электронов. Они разгоняются полем световой волны, ударно возбуждают атомы, к-рые затем ионизуются светом, но с поглощением меньшего числа фотонов.

Фотоионизация играет существенную роль, напр., в процессах И. верхних слоев атмосферы (см. Ионосфера), в образовании стримеров при пробое электрическом газа и т. д.

Ионизованные газы и жидкости обладают электропроводностью, что, с одной стороны, лежит в основе разнообразных применений процессов И., а с др. стороны, даёт возможность измерять степень И. этих сред, т. е. отношение концентрации заряженных частиц в них к исходной концентрации нейтральных частиц.

Процессом, обратным И., является рекомбинация ионов и электронов - образование из них нейтральных атомов и молекул. Защищённый от внешних воздействий газ при обычных темп-рах в результате рекомбинации очень быстро переходит в состояние, в к-ром степень его И. пренебрежимо мала. Поэтому поддержание заметной И. в газе возможно лишь при действии внешнего ионизатора (потоки частиц, фотонов, нагревание до высокой темп-ры). При определённой концентрации заряженных частиц ионизованный газ превращается в плазму, резко отличающуюся по своим свойствам от газа нейтральных частиц.

Особенность И. жидких растворов состоит в том, что в них молекулы растворённого вещества распадаются на ионы уже в самом процессе растворения без всякого внешнего ионизатора, за счёт взаимодействия с молекулами растворителя. Взаимодействие между молекулами приводит к самопроизвольной И. и в нек-рых чистых жидкостях (вода, спирты, кислоты). Этот дополнит, механизм И. в жидкостях наз. электролитической диссоциацией.

2) И. в твёрдом теле - процесс превращения атомов твёрдого тела в заряженные ионы, связанный с переходом электронов из валентной зоны кристалла в зону проводимости (в случае примесных атомов - с потерей или захватом ими электронов). Энергия И. W в твёрдом теле имеет величину порядка ширины запрещённой зоны Ea (см. Твёрдое тело). В кристаллах с узкой запрещённой зоной электроны могут приобретать W за счёт энергии тепловых колебаний атомов (термическая И.); при фотоионизации необходимые энергии сообщаются электронам проходящими через твёрдое тело (или поглощаемыми в нём) фотонами. И. происходит также, когда через тело проходит поток заряженных (электроны, протоны) или нейтральных (нейтроны) частиц.

Особый интерес представляет ударная И. в сильном электрич. поле, наложенном на твёрдое тело. В таком поле участвующие в электропроводности электроны в зоне проводимости могут приобрести кинетич. энергии большие, чем Ев, и " выбивать" электроны из валентной зоны, где они не участвуют в электропроводности. При этом в валентной зоне образуются дырки, а в зоне проводимости вместо каждого " быстрого" электрона появляется два " медленных", к-рые, ускоряясь в поле, могут, в свою очередь, стать " быстрыми" и вызвать И. Вероятность ударной И. возрастает с ростом напряжённости электрич. поля. При нек-рой критич. напряжённости ударная И. приводит к резкому увеличению плотности тока, т. е. к электрическому пробою твёрдого тела.

Лит.: Грановский В. Л., Электрический ток в газе. Установившийся ток, M., 1971; Месси Г., Бархоп E., Электронные и ионные столкновения, пер. с англ., M., 1958г Энгель А., Ионизованные газы, пер. с англ., M., 1959; Федоренко H. В., Ионизация при столкновениях ионов с атомами, " Успехи физических наук", 1959, т. 68, в. 3; Атомные и молекулярные процессы, под ред. Д. Бейтса, пер. с англ., M-, 1964; Вилесов Ф. И., Фотоионизация газов и паров вакуумным ультрафиолетовым излучением, " Успехи физических наук", 1963, т. 81, в. 4; Pайзер Ю. П., Пробой и нагревание газов под действием лазерного луча, там же, 1965, т. 87, в. 1; Физика твёрдого тела, сб. статей, №2, M.-Л., 1959; Вул Б. M., О пробое переходных слоев в полупроводниках, " Журнал технической физики", 1956, т. 26, в.11; Келдыш Л. В., Кинетическая теория ударной ионизации в полупроводниках, " Журнал экспериментальной и теоретической физики", 1959, т.37, в. 3.

ИОНИЗАЦИЯ ПОВЕРХНОСТНАЯ, см. Поверхностная ионизация.

ИОНИЗИРУЮЩИЕ ИЗЛУЧЕНИЯ, ионизующие излучения, излучения, взаимодействие к-рых со средой приводит, в конечном счёте, к ионизации атомов и молекул. К И. и. относятся: электромагнитное излучение, потоки ос-частиц, электронов, позитронов, протонов, нейтронов и др. заряженных и нейтральных частиц. Заряженные частицы ионизуют атомы среды непосредственно при столкновениях, если их кинетич. энергия достаточна для ионизации. При прохождении через среду потоков нейтральных частиц (нейтронов) или фотонов (квантов рентгеновского и у-излучений) ионизация обусловлена вторичными заряженными частицами, возникающими в результате взаимодействия первичных частиц со средой.

И. и. играют большую роль в различных физ. и хим. процессах, в биологии, медицине, с. х-ве и пром-сти. Многие хим. реакции под влиянием И. и. осуществляются с большей лёгкостью или протекают при значительно меньших темп-pax и давлениях (см. Радиационная химия). И. и. применяются для стерилизации, пастеризации и хранения пищевых продуктов, фармацевтич. препаратов и т. д. В результате действия И. и. можно получить разнообразные мутации у микроорганизмов и растений (см. Биологическое действие ионизирующих излучений).

Одновременно И. и. действуют разрушит, образом на вещество (см., напр., Радиационные дефекты в твёрдом теле, Доза, Радиобиология, Лучевая терапия). О регистрации И. и. см. в ст. Детекторы ядерных излучений.

ИОНИЙСКАЯ ШКОЛА, стихийно-материалистическое направление др.-греч. философии, возникшее и развившееся в ионийских колониях Греции в 6-4 вв. до н. э. Зародилась в г. Милет; её представители - Фалес, Анаксимандр и Анаксимен (милетская школа), Гераклит Эфесский. И. ш. принято противопоставлять пифагорейской, элейской и аттической школам. Одна из осн. идей, впервые выдвинутых философами И.ш., - мысль о единстве всего сущего, о происхождении всех вещей из нек-рого единого первоначала, к-рое понималось при этом как та или иная вещественная стихия (вода у Фалеса, воздух у Анаксимена, огонь у Гераклита) или как " беспредельное", из к-рого выделились осн. противоположности тёплого и холодного (апейрон Анаксимандра). Сочинения представителей И. ш. написаны на ионич. диалекте, в отличие от аттич. диалекта произведений Платона и Аристотеля.

Лит.: Михайлова Э. H.. Чанышев A. H., Ионийская философия, M., 1966. А. О. Маковельский.

ИОНИЙСКИЙ ЛАД (муз.), один из старинных ладов, соответствующий совр. натуральному мажору. См. Натуральные лады, Средневековые лады.

ИОНИЙЦЫ, ионяне, одно из основных др.-греч. племён. И. получили назв. от легендарного героя Иона, считавшегося родоначальником племени. Занимали терр. Аттики, часть о. Эвбея, о-ва Хиос, Самос, Наксос и др. В 11-9вв. до н. э. они колонизовали среднюю часть зап. побережья M. Азии (обл. Ионии), потом побережья Чёрного и Мраморного морей. На ионийском диалекте, к-рый получил широкое распространение, сохранилась большая лит-ра (напр., поэмы Гомера, соч. Геродота) и значит, кол-во эпиграфич. памятников. Лит.: Tюменев А. И., К вопросу об этногенезе греческого народа, " Вестник древней истории", 1953, № 4; 1954, Mg 4.

ИОНИК, овы (от лат. ovum - яйцо), орнаментальный мотив на капителях
[ris]

и карнизах ионического и коринфского архит. ордеров. Состоит из ряда яйцеобразных выпуклостей, обрамлённых валиком и чередующихся с обращёнными остриём вниз стрельчатыми листьями.

ИОНИТОВЫЕ СИТА, молекулярные сита, обладающие ионообменными свойствами. И. с. используют для избирательного извлечения малых ионов из раствора, напр, при очистке антибиотиков и витаминов от минеральных солей, разделения на фракции полимерных ионов.

ИОНИТЫ, ионообменники, ионообменные сорбент ы, твёрдые, практически нерастворимые вещества или материалы, способные к ионному обмену. И. могут поглощать из растворов электролитов (солей, кислот и щелочей) положительные или отрицательные ионы (катионы или анионы), выделяя в раствор взамен поглощённых эквивалентное количество других ионов, имеющих заряд того же знака. Молекулярную структуру И. можно представить в виде пространственной сетки или решётки, несущей неподвижные (фиксированные) ионы, заряд к-рых компенсируют противоположно заряженные подвижные ионы, т. н. противоионы. Они-то и участвуют в ионном обмене с раствором.

По знаку заряда обменивающихся ионов И. делят на катиониты и аниониты. Первые проявляют кислотные свойства, вторые - основные. Если И. способны обменивать и катионы и анионы, их наз. амфотерными. По химич. природе И. бывают неорганич. (минеральными) и органич., по происхождению - природными и искусственными, или синтетическими. И. подразделяют на типы и группы по специфич. свойствам, особенностям структуры, назначению и т. п. В частности, И., имеющие достаточно плотную структурную сетку с " окнами" определённого размера и избирательно поглощающие лишь те ионы, к-рые способны пройти в эти " окна", наз. ионитовыми ситами (см. также Молекулярные сита).

Из неорганич. И. практич. значение имеют природные и синтетич. алюмосиликаты (нек-рьге глинистые минералы, цеолиты, пермутиты), гидроокиси и соли многовалентных металлов, напр, гидроокись и фосфат циркония. Находят применение И., полученные химич. обработкой угля, целлюлозы, лигнина и др. Однако ведущая роль принадлежит синтетич. органич. И. - ионообменным смолам.

Важнейшее свойство И. - поглотительная способность, т. н. обменная ёмкость (о. ё.). Её выражают макс, числом мг-экв ионов, поглощаемых единицей массы или объёма И. в условиях равновесия с раствором электролита (статич. о. ё.) или в условиях фильтрации раствора через слой И. до " проскока" ионов в фильтрат (динамич. о. ё.). Значения о. ё. большинства И. лежат в пределах 2-10 мг-экв/г. Определения о. ё. стандартизованы; динамическая (рабочая) о. ё. всегда меньше статической.

Кроме высокой о. ё., к И. предъявляют требования механич. прочности (гл. обр. на истирание), термич. и химич. стойкости. И. обычно выдерживают длительный срок службы и легко поддаются многократной регенерации.

В зависимости от способа получения и назначения И. выпускают в различных товарных формах: в виде порошка, зёрен неправильной формы или сферич. гранул, волокнистого материала, листов или плёнок (ионитовых мембран). На междунар. рынок И. поступают под фирменными названиями: амберлиты (США, Япония), дуолиты (США, Франция), дауэксы (США), зеролиты (Великобритания), леватиты (ФРГ), вофа-титы (ГДР) и MH. др. Осн. пром. марки отечественных И.: катиониты КУ-1, КУ-2, СГ-1, КБ-2, КБ-4, аниониты АВ-16, АВ-17, АН-1, АН-2Ф, АН-18, АН-31, ЭДЭ-10П.

Важнейшей областью применения И. была и остаётся водоподготовка. С помощью ионитовых фильтров получают деминерализованную (обессоленную) воду для паросиловых установок, многих совр. технологич. процессов и бытовых нужд. Ионитовые фильтры и электродиализные установки с ионитовыми мембранами применяют для опреснения морской или грунтовой воды с высоким солесодержанием. В гидрометаллургии И. используют в процессах обогащения сырья, разделения и очистки редких элементов. И. позволяют извлекать золото, платину, серебро, медь, хром, уран и др. металлы из растворов. Переработка радиоактивных отходов, удаление мн. вредоносных примесей из сточных вод также успешно осуществляются с использованием И.

В химич. пром-сти И. применяют для очистки или выделения продуктов органич. и неорганич. синтеза, в качестве катализаторов, как средство аналитич. контроля технологич. процессов. В пищевой пром-сти И. используют при рафинировании сахара, для улучшения качества вин и соков, в производстве витаминов и лекарственных препаратов. С их помощью из растительного и животного сырья извлекают ценные продукты биологич. синтеза, консервируют плазму крови, лечат нек-рые заболевания. И. всё шире применяют в производственной практике, науке и быту.

Лит.: Гельферих Ф., Иониты, пер. с нем., M., 1962; Салдадзе К. M., Пашков A_- Б., Титов В. С., Ионообменные высокомолекулярные соединения, M., 1960; Амфлетт Ч., Неорганические иониты, пер. с англ., M., 1966; Ионообменная технология под ред. Ф. Находа и Дж. Шуберта, пер. с англ., M., 1959; Tремийон Б., Разделение на ионообменных смолах, пер. с франц., M., 1967. JI. Л. Шиц.

ИОНИЧЕСКИЕ ОСТРОВА, группа островов в Ионическом м., у зап. берегов Балканского п-ова. Принадлежат Греции. Пл. св. 2, 2 тыс. км². Состоят из 5 крупных островов (Керкира, Лефкас, Кефалиния, Итака, Закинтос) и множества мелких, отделённых от материка мелководным морем и составляющих продолжение горных хребтов Греции, раздробленных сбросами. Частые землетрясения. Преобладают резко очерченные, обрывистые берега, много удобных бухт. Острова гористы (вые. до 1628 м), сложены преим. известняками и глинистыми сланцами, вдоль берегов местами холмистые предгорья и низменности с плодородными почвами, занятые оливковыми рощами, виноградниками, цитрусовыми. На склонах преобладает маквис; сохранились дубовые леса. Овцеводство, рыболовство. На И. о. - города Керкира, Аргостолпон, Закинтос.

ИОНИЧЕСКИЙ ОРДЕР, один из трёх главных греческих архитектурных ордеров. Осн., малоазийский, вариант И. о. сложился в каменном зодчестве в ионических (см. Иония) обл. Др. Греции между 560 и 500 гг. до н. э. (храм Артемиды в Эфесе, начат в сер. 6 в. до н. э., арх. Херсифрон и Метаген). И. о. отличается от дорического ордера большей лёгкостью пропорций и более богатым декором всех частей. И. о. в неск. вариантах распространился особенно широко в эпоху эллинизма. Подробнее см. Ордер архитектурный.

ИОНИЧЕСКОЕ МОРЕ, центральная часть Средиземного м., между юго-зап. берегом Балканского и юго-вост. берегом Апеннинского п-овов и о-вами Крит и Сицилия. Соединено на С. прол. Отранто с Адриатическим м., на 3. Мессинским прол. с Тирренским м. Берега сильно расчленены, особенно на В., у берегов Греции. Крупные заливы - Патраикос и Коринфский; у берегов Италии - Таранто. На В.- Ионические о-ва. Дно представляет собой котловину с глуб. более 4000 м (макс, до 4594 м). Дорные отложения - преим. ил, ближе к берегам - илистый песок, песок, ракушечник. Поверхностные течения образуют циклональный круговорот; их скорость ок. 1 км/ч. Темп-pa воды от 14 ⁰C в феврале до 25, 5 ⁰C в августе. Солёность более 38°/оо. У дна темп-pa ок. 13 ⁰C, солёность 38°/оо- Рыболовство (скумбрия, красный тунец, камбала, кефаль). Крупные порты: Патры, Керкира - в Греции, Таранто, Катания - в Италии.

ИОНИШКЕЛИС, город (с 1950) в Пас-вальском р-не Литов. CCP. Расположен на правом берегу р. Муша (басе. Лие-лупе). Ж.-д. станция на линии Шяуляй - Биржай, в 69 км к В. от Шяуляя. Предприятия пищевой пром-сти. Опытная станция Литовского н.-и. ин-та земледелия. С.-х. техникум.

ИОНИШКИС, город, центр Ионишкского р-на Литов. CCP. Ж.-д. станция на линии Шяуляй - Рига. Мукомольные и масло-сыродельные предприятия. Город образован в 1657.

ИОНИЯ (Ionia), колонизованная ионийцами в 11-9 вв. до н. э. область в центр, части зап. побережья M. Азии (с прилегающими островами) между гг. Фокея и Милет. Через И. шли оживлённые торг, и культурные связи стран Востока со странами Запада, что способствовало процветанию области. Высокая культура городов И. оказала большое влияние на культурное развитие всей Греции. И. дала первых греч. философов (Фолес, Анаксимандр, Анаксимен и др.) и историков (.логографы, Геродот и др.). В 6 в. до н. э. терр. И. была завоёвана Лидией, после 546 - персами, в 4 в. до н. э. находилась под властью Македонии, со 2 в. до н. э.- Рима.