Определение частичных токов по расчетным схемам.

Расчетные схемы, как правило, оказываются простыми, поэтому определить частичные токи по ним несложно. Обычно достаточно применить метод преобразования цепи, формулы разброса. В этом преимущество метода наложения.

3. Нахождение тока в каждой ветви исходной схемы как алгебраической суммы частичных токов. Знаки частичных токов в алгебраической сумме определяются сопоставлением их направлений с направлениями токов в исходной схеме.

Применим МН для нахождения токов в цепи, представленной на рис.2.14. В цепи два источника, поэтому в соответствии с МН для нахождения полных токов в ветвях исходной цепи следует определить частичные токи по двум расчетным схемам (рис.2.14).

В схеме 1 устранен идеальный источник тока (ветвь разорвана), после чего получаем простую схему, в которой источник ЭДС в узлах a и b подключен к двум параллельным ветвям с сопротивлениями и .

Первые частичные токи в пассивных ветвях определяются по закону Ома как

; ,

а первый частичный ток в ветви с источником ЭДС является их суммой

.

В схеме 2 устранен идеальный источник ЭДС (ветвь замкнута накоротко), поэтому узлы a и b совпадают. В этой точке последовательно соединяются пары сопротивлений и , включенных параллельно. Здесь вторые частичные токи ветвей определяются по формулам разброса как

; ; ; . Теперь определим полные токи в ветвях исходной схемы как алгебраическую сумму частичных токов схем 1 и 2:

; ; ; ; .

Рисунок 2.14 — Исходная и расчетные схемы для расчета по МН