![]() Главная страница Случайная страница КАТЕГОРИИ: АвтомобилиАстрономияБиологияГеографияДом и садДругие языкиДругоеИнформатикаИсторияКультураЛитератураЛогикаМатематикаМедицинаМеталлургияМеханикаОбразованиеОхрана трудаПедагогикаПолитикаПравоПсихологияРелигияРиторикаСоциологияСпортСтроительствоТехнологияТуризмФизикаФилософияФинансыХимияЧерчениеЭкологияЭкономикаЭлектроника |
Общая математическая формулировка второго закона термодинамики
Сравнивая кпд любого обратимого или необратимого цикла Отсюда следует или Проведя дальнейшие преобразования, получим
Из последнего неравенства следует, что приведенная теплота нагревателя меньше (а не равна, как ранее) приведенной теплоты холодильника. Далее находим Переходя к сложению нескольких циклов Карно, можно записать или в пределе для любого необратимого цикла Отсюда для всего контура получим взамен прежнего выражения (3.13) для обратимых циклов. Объединяя (3.13) и последнее неравенство, получим т.е. интеграл Клаузиуса для замкнутого контура меньше или равен нулю, но не может быть больше нуля. Это утверждение представляет собой общую математическую формулировку второго начала термодинамики. В последнем соотношении знак равенства применяется для обратимых, а знак " меньше" - для необратимых циклов. На основе полученных выше результатов можно сформулировать следующую теорему: " При всех обратимых процессах в изолированной системе энтропия ее остается постоянной, при всех необратимых процессах энтропия системы только возрастает", т.е. Δ S сист. ≥ 0. В связи с этим второй закон термодинамики по Клаузиусу можно сформулировать следующим образом - энтропия изолированной системы стремится к максимуму.
|