![]() Главная страница Случайная страница КАТЕГОРИИ: АвтомобилиАстрономияБиологияГеографияДом и садДругие языкиДругоеИнформатикаИсторияКультураЛитератураЛогикаМатематикаМедицинаМеталлургияМеханикаОбразованиеОхрана трудаПедагогикаПолитикаПравоПсихологияРелигияРиторикаСоциологияСпортСтроительствоТехнологияТуризмФизикаФилософияФинансыХимияЧерчениеЭкологияЭкономикаЭлектроника |
В бесконечной среде
Бесконечная среда с равномерно распределенными источниками
Радиоактивные β –нуклиды со средней энергией
1) плоский источник в бесконечной среде
Плоскость с равномерно распределенными на поверхности изотропными источниками с плотностью σ [Бк/(c·см2)] расположена в бесконечной среде (рис.1). Мощность дозы в точке А равна:
Рис.1. Геометрия расчета мощности дозы в точке А от плоского бесконечного источника
где
Преобразование
2) Толстослойный источник
Излучающий нуклид с удельной активностью q [Бк/см3] равномерно распределен в бесконечном однородном слое толщиной h, расположенном в бесконечной среде (рис.2).; определяется мощность дозы в точке А на расстоянии х от поверхности слоя. Рассматривая слой dy как тонкий источник с поверхностной активностью q·dy, определяется мощность дозы
В случае излучающей полубесконечной среды
![]()
Рис.2. Геометрия расчета мощности дозы в точке А от толстослойного источника
3) Полубесконечный источник в бесконечной среде
На рис. 3 показана геометрия, в которой требуется оценить мощность дозы в точке B на расстоянии х от плоскости раздела среды на два полупространства: в части I равномерно распределены источники β -излучения; часть среды II не содержит источников. Уравнение (+) определяет мощность дозы в точке А на том же расстоянии х от поверхности раздела, и эта величина равна мощности дозы в точке B при переносе источников в полупространство II.; Тогда, если мощность дозы в бесконечной среде с распределенными в ней источниками есть
Рис.3. Полубесконечный источник в бесконечной среде Принцип обратимости дозы
Рис. а) Простейший пример обратимости системы «источник-детектор» в бесконечной однородной среде; источник S и детектор D изотропны. Взаимная замена местами источника и детектора не изменяет показа
Рис
б) Объёмный распределенный в V изотропный источник излучений, создаваемая которым доза в точке Р равна:
где q (r) – удельная активность источника, 1/см3, ψ (r) – дозовая функция точечного изотропного источника для любого вида излучения.
А 1 – полная активность радиоактивного нуклида в объёме V 1, А 2 – полная активность радиоактивного нуклида в объёме V 2. Доза в точке Р, создаваемая источниками в объёме V 1^
Средняя доза в объёме V 2:
Аналогично средняя доза в объёме V 1:
Из (*) и (**) следует:
т. е., при одинаковых полных активностях нуклидов в объёмах V 1 и V 2 средние дозы в объёмах независимо от их формы и размеров равны. В частности, если вся активность А 1 сосредоточена в точке Р, то средняя доза в объёме V 2 будет равна дозе в точке Р при переносе активности А 1 в объём V 2. Следует отметить еще одно следствие из представленных выше соотношений: эквивалентность геометрий «широкий пучок – точечный детектор» и «тонкий пучок – широкий детектор» (рис.1), которая позволяет в ряде случаев оптимизировать расчетные и экспериментальные методы получения необходимой информации о характеристиках
Рис.1. Эквивалентность геометрий «широкий пучок – точечный детектор» и «тонкий пучок – широкий детектор»
Если удельные концентрации нулидов в объёмах V 1 и V 2 равны:,
что означает равенство интегральных поглощенных энергий в объёмах V 1 и V 2.
|