![]() Главная страница Случайная страница КАТЕГОРИИ: АвтомобилиАстрономияБиологияГеографияДом и садДругие языкиДругоеИнформатикаИсторияКультураЛитератураЛогикаМатематикаМедицинаМеталлургияМеханикаОбразованиеОхрана трудаПедагогикаПолитикаПравоПсихологияРелигияРиторикаСоциологияСпортСтроительствоТехнологияТуризмФизикаФилософияФинансыХимияЧерчениеЭкологияЭкономикаЭлектроника |
Биологический факультет. 3. Работа, совершаемая против электрического поля при перемеще-нии в нём заряда q , определяется формулой
3. Работа, совершаемая против электрического поля при перемеще-нии в нём заряда q, определяется формулой
A = q × ∆,
где ∆ f – разность потенциалов между точками, соответствующими конечному и начальному положениям заряда. Для однородного поля ∆ = EL,
где E – модуль напряженности электрического поля, L – перемещение заряда вдоль силовой линии поля. Решая записанные уравнения, полу-
прямой (объём, занимаемый идеальным газом в этих состояниях одина-
Биологический факультет
По закону сохранения энергии начальная кинетическая энергия шарика равна сумме кинетической энергии бруска (шарик по условию задачи остановился и, следовательно, не обладает кинетической энергией) и количества теплоты Q, выделившейся при ударе:
Таким образом, искомое количество теплоты Q может быть определено как разность кинетических энергий системы до и после удара. Ответ:
6. Используя кинематический закон равноускоренного движения, перемещения мотоциклиста S на двух равных отрезках пути можно записать в виде:
Решения задач
Отсюда легко определить искомое отношение ускорений:
этого уравнения следует, что максимальная длина волны l0, при кото-рой ещё наблюдается фотоэффект (красная граница фотоэффекта), оп-ределяется равенством:
Если металлическому шарику сообщить заряд q, то квант света должен
передать электрону энергию, необходимую не только для совершения работы выхода, но и преодоления кулоновского притяжения электрона к заряженному шарику. Из закона сохранения энергии электрона, выбито-го с поверхности шарика, следует, что
где qe
– приращение потенциальной энергии электрона при
его перемещении с поверхности шарика в бесконечно удаленную точку, e – модуль заряда электрона. Таким образом, в нашем случае уравнение Эйнштейна приобретает вид:
где l – максимальная длина волны падающего света, при которой вы-битые из шарика фотоэлектроны не будут возвращаться на него. Из по-следнего равенства получаем ответ:
При прохождении маятником положения равновесия, когда нить маятника занимает вертикальное положение, материальная точка обладает скоростью и, следовательно, центростремительным ускорени-ем. Из второго закона Ньютона, записанного для движения по окружно-сти, в проекции на ось, направленную вертикально вверх, следует урав-нение:
Решения задач
где h = L (1− cosa) – разница высот материальной точки в крайнем по-ложении и в нижней точке. Решая записанные выражения, находим:
Приравнивая мощности, выделяющиеся во внешней цепи при разомк-нутом и замкнутом ключе K, имеем:
Биологический факультет
Согласно уравнению Клапейрона-Менделеева для одного моля идеаль-ного газа имеем:
Для изобарного процесса 3 − 4 по закону Гей-Люссака:
для изохорного процесса 4 − 1 по закону Шарля:
Решая записанную систему уравнений, получаем ответ:
![]()
Решения задач
|