XVIII. Кино 17 страница. Лит.: Мухин Е. Н., Роль ферредоксина в фотосинтезе, Успехи современной биологии, 1969, т

Лит.: Мухин Е. Н., Роль ферредоксина в фотосинтезе, " Успехи современной биологии", 1969, т. 67, № 2; Вuсhanan В. В., Arnon D. J., Ferredoxins, " Advances in enzymology", 1970, v. 33.

С. А. Остроумов.

ФЕРРЕЙРА (Ferreira) Антониу (1528, Лисабон, -1569, там же), португальский поэт и драматург. Окончил Коимбрский ун-т, занимал высокие должности при дворе. Впервые ввёл в португ. лит-ру оду, сонет, элегию, эпиграмму, а также новые поэтич. размеры. Критика социального зла, во многом порождённого грабительской колон. политикой Португалии, лицемерия и фальши придворной жизни, сознание гражд. долга нашли выражение в комедиях " Бришту" (1622), " Ревнивец" (1622), трагедии из нац. истории " Иниж ди Каштру" (1587), к-рой свойствен углублённый психологизм.

Соч.: Ines de Castro, Gaia, 1930; Poemas Lusitanos de Doutor Antonio Ferreira, Lisboa, 1939.

Лит.: Castilho J. de, Antonio Ferreira, poeta quinhentista, v. 1- 3, Rio de J., 1875; Saraiva A. J., Historia da literatura por-tuguesa, 6 ed., Lisboa, 1961.

ФЕРРЕЙРА БОРЖИШ (Ferreira Borges) Жозе (6.6.1786, Порту, -14.11.1838, там же), португальский политич. деятель, адвокат. С 1818 участник возникшей в Порту бурж. революц. орг-ции " Синедрион". С началом революции 1820 стал секретарём Врем. жунты верх. пр-ва в Порту, объединившейся в сент. 1820 с Лисабонской жунтой; депутат революц. кортесов в 1821-22, с 6 марта 1823-чл. Гос. совета. С наступлением реакции Ф. Б. в мае 1823 эмигрировал из страны.

ФЕРРЕЙРА ДИ КАШТРУ (Ferreira de Castro) Жозе Мария (р. 24.5.1898, Салгейруш, Авейру), португальский писатель и обществ. деятель. В романе " Сельва" (1930) рассказал о драматич. поединке человека с браз. тропич. природой. В романах " Вечность" (1933), " Холодная земля" (1934), " Буря" (1940), " Шерсть и снег" (1947, рус. пер. 1959) реалистически изобразил португ. действительность. Роман " Поворот дороги" (1950) - о событиях нац.-революц. войны исп. народа 1936-39, роман " Высший инстинкт" (1968) - об индейцах браз. Амазонки.

Соч.: Obra completa, v. 1-3, Rio de J., 1958-61.

Лит.: Linhares A., Ferreira de Castro, [Rio de J.], 1959; Brasil J., Ferreira de Castro, [Lisboa, 1961].

ФЕРРЕЛЬ (Ferrel) Уильям (29.1.1817, Фултон-Каунти, Пенсильвания, -18.9. 1891, Мейвуд, Канзас), американский метеоролог. В 1867-82 работал в береговой и геодезич. службе США, в 1882- 1886 руководил науч. исследованиями в службе погоды США (Вашингтон). Впервые последовательно применил матема-тич. методы к задачам метеорологии, построив теоретич. модель общей циркуляции атмосферы на основе уравнений гидродинамики, что способствовало оформлению совр. динамич. метеорологии. Работал над теорией циклонов и торнадо, теорией распределения темп-ры в атмосфере и на земной поверхности, теорией приливов.

Соч.: An essay on the winds and the currents of the ocean, Nashville, 1856; The motions of fluids and solids, relative to the earth's surface, N. Y.- L., 1860; Meteorological reseaches, pt 1, Wash., 1878; то же, " American journal of science", 1881, s. 3, v. 22; Recent advances in meteorology, Wash., 1886.

ФЕРРЕР ГУАРДИЯ (Ferrer Guardia) Франсиско (10.1.1859, Алелья, близ Барселоны, -13.10.1909, Барселона), испанский просветитель; мелкобурж. республиканец, близкий к анархистам. В 1901 основал в Барселоне светскую " современную школу", к-рая превратилась вскоре в просветит. антиклерикальный центр. Преследуемый за республиканскую и антиклерикальную деятельность, Ф. Г. дважды был вынужден эмигрировать во Францию (в 1886 и 1907). Во время восстания в Барселоне в 1909 против колон. войны в Марокко (см. " Кровавая неделя" 1909) Ф. Г. был арестован и по обвинению в руководстве восстанием расстрелян. Казнь Ф. Г. вызвала волну протеста во мн. странах.

ФЕРРЕРО (Ferrero) Вилли (21.5.1906, Портленд, США, -23.3.1954, Рим), итальянский дирижёр. Чл. Всемирного Совета Мира. Концертировал с детских лет как вундеркинд-дирижёр. Окончил Венскую академию музыки и сценич. иск-ва (1924). Работал преим. в Милане (оперный и симф. дирижёр), много гастролировал, в т. ч. в России (1913) и СССР (1936, 1952). Разнообразный репертуар Ф. включал произв. различных стилей; исполнял также рус. музыку (П. И. Чайковского, М. П. Мусоргского, Н. А. Римского-Корсакова, А. К. Лядова и др.). Автор симф. поэмы, ряда камерных инструм. сочинений.

ФЕРРЕРО (Ferrero) Гульельмо (21.7. 1871, Портичи, -3.8.1942, Женева), итальянский историк, публицист. Проф. ун-тов в Турине и Флоренции. Мин. в кабинете Б. Муссолини (1922). С 1930 эмигрант-антифашист, проф. в Женеве. Автор ряда работ по истории Др. Рима. Не признавая закономерности развития ист. процесса, Ф. считал его фатально направляемым судьбой. Модернизировал освещение экономич. и обществ. жизни древности, сосредоточивал внимание на изложении политич. борьбы. Идеализировал захватнич. политику Рима в Средиземноморье.

Соч.: La ruine de la civilisation antique, P., [1921]; Roma antica, t. 1 - 3, Firenze, 1921 - 1922 (совм. c C. Barbagallo); Nouvelle histoire romaine, [P., 1936]; в рус. пер.- Величие и падение Рима, т. 1-5, М., 1915-23.

ФЕРРИ (Ferry) Жюль (5.4.1832, Сен-Дье, -17.3.1893, Париж), французский политич. и гос. деятель. Адвокат, публицист. В 1869-70 один из лидеров респ. оппозиции в Законодат. корпусе. После Сент. революции 1870 чл.-секретарь " пр-ва нац. обороны", префект деп. Сена; с нояб. 1870 мэр Парижа. Руководил подавлением восстания парижан в янв. 1871. В дни Парижской Коммуны бежал в Версаль. В 1879-83 (с короткими перерывами) занимал посты мин. просвещения, в 1883-85 - мин. иностр. дел; в 1880-81, 1883-85 премьер-мин. Провёл законы о бесплатном и обязат. нач. образовании (1881-82), об устранении религии из уч. планов гос. школ (1882) и др. Пр-во Ф. проводило политику колон. экспансии: захват Туниса (1881), начало завоевания Мадагаскара, долин рек Конго и Нигер, захватнич. войны против Вьетнама 1883-84, приведшие к китайско-французской войне 1884-85. Лит.: Rес1us М., J. Ferry. 1832-1893, Р., 1947; Lеgrand L., L'influence du posi-tivisme dans I'oauvre scolaire de J. Ferry, P.,

ФЕРРИ (Ferri) Энрико (25.2.1856, Сан-Бенедетто-По, -12.4.1929, Рим), итальянский криминалист. Окончил в 1877 Болонский ун-т; с 1884 проф. уголовного права в ун-тах Болоньи, Сиены, Пизы, Рима. Последователь Ч. Ломброзо, развивал идеи антропологической школы уголовного права. В работах " Уголовная социология" (1883), " Исследование о преступности" (1901) Ф. пропагандировал отказ от понятий вины, вменяемости, ответственности, состава преступления, наказания, замену их понятиями опасного состояния личности и т. д. В 1919 возглавлял комиссию по составлению проекта УК, мн. положения к-рого вошли в фашистский итал. уголовный кодекс 1930.

ФЕРРИВИЛЬ (Ferryville), прежнее назв. г. Мензелъ-Бургиба в Тунисе.

ФЕРРИД [англ. ferreed, от fer(rit) - феррит и reed - язычок], быстродействующее коммутац. устройство, представляющее собой электромагнитное реле с герметизированными контактами (см. Геркон). Сердечник управляющей обмотки Ф. изготовляют из магнитно-твёрдого материала (напр., ферритов, ви-каллоя). Различают Ф. последовательные (рис., а), содержащие 1 маг-нитопровод, и параллельные (рис., б) - с 2 магнитопроводами. В первых при пропускании через управляющую обмотку кратковременного импульса тока (положит. либо отрицат. полярности) сердечник намагничивается и контактные пластины под действием магнитного поля замыкаются. Для размагничивания сердечника (и размыкания пластин) через управляющую обмотку пропускают импульс тока обратной полярности (при этом ток не должен превышать значения, достаточного для вторичного замыкания пластин вследствие пе-ремагничивания сердечника). Во вторых для замыкания пластин используют параллельное намагничивание сердечников (при к-ром через обе управляющие обмотки пропускают токи, одинаковые по величине и направлению), а для их размыкания - последоват. намагничивание (пропускают токи, равные по величине, но направленные противоположно). В таких Ф. ток размыкания не имеет ограничения сверху.

Существуют также Ф. с неск. управляющими обмотками. В нек-рых Ф. применяют герконы с пластинами из магнитного материала с прямоугольной петлей гистерезиса; в этом случае обходятся вовсе без сердечников (такие Ф. наз. Ф. с внутр. магнитной памятью, реже - ремридами, или меморидами).

Ток срабатывания в Ф. составляет 8-10 а, время намагничивания (размагничивания) - от 10 до 300 мксек. Ф. используют в коммутац. системах квазиэлектронных автоматических телефонных станций, в логич. устройствах вычислит. техники и т. д.

Лит.: Лутов М. Ф., Квазиэлектронные АТС, М., 1968; Ферриды, М., 1972.

М. Ф. Лутов.

ФЕРРИМАГНЕТИЗМ, магнитное состояние вещества, при к-ром элементарные магнитные моменты ионов, входящих в состав вещества (ферромагнетика), образуют две или большее число подсистем - магнитных подрешёток. Каждая из подрешёток содержит ионы одного сорта с одинаково ориентированными магнитными моментами. Магнитные моменты ионов разных подрешёток направлены навстречу друг другу или, в более общем случае, образуют сложную пространственную конфигурацию (напр., треугольную). Часто число ионов в одной подрешётке в кратное число раз больше, чем в другой. Простейшая модель ферримагнитной упорядоченности показана на рис. 1. Самопроизвольная намагниченность J вещества в ферримагнитном состоянии равна векторной сумме намагниченностей всех подрешёток. Ф. можно рассматривать как наиболее общий случай магнитного упорядоченного состояния. С этой точки зрения ферромагнетизм есть частный случай Ф., когда в веществе имеется только одна подрешётка.

Антиферромагнетизм есть частный случай Ф., когда все подрешётки состоят из одинаковых магнитных ионов и J = 0. Термин " ферримагнетизм" был введён Л. Неелем (1948) и происходит от слова феррит - названия большого класса окислов переходных элементов, в к-рых это явление было впервые обнаружено.

Необходимым условием существования Ф. является наличие в веществе положительных ионов (катионов) элементов с незаполненной (d- или f-) электронной оболочкой, обладающих собственным магнитным моментом. Между ионами различных подрешёток должно существовать отрицательное обменное взаимодействие, стремящееся установить их магнитные моменты антипараллельно. Как правило, это взаимодействие является косвенным обменным взаимодействием, т. е. осуществляется путём обмена электронами через промежуточный немагнитный анион (напр., ион кислорода, рис. 2).

При высоких темп-pax, когда энергия теплового движения много больше обменной энергии, вещество обладает парамагнитными свойствами (см. Парамагнетизм). Температурная зависимость магнитной восприимчивости парамагнетиков, в к-рых при низких темп-pax возникает Ф., обладает характерными особенностями, показанными на рис. 3. Обратная восприимчивость (1/х) таких веществ следует Кюри-Вейса закону с отрицательной константой О = d при высоких темп-pax, а при понижении темп-ры круто спадает, стремясь к нулю при Т -> О_с. В Кюри точке О_с, когда энергия обменного взаимодействия становится равной энергии теплового движения в веществе, возникает ферримагнитная упорядоченность. В большинстве случаев переход в упорядоченное состояние является фазовым переходом 2-го рода и сопровождается характерными аномалиями теплоёмкости, линейного расширения, гальваномагнитных и др. свойств.

Возникающая ферримагнитная упорядоченность моментов описывается определённой магнитной структурой, т. е. разбиением кристалла на магнитные подрешётки, величиной и направлением векторов их намагниченностей. Магнитная структура может быть определена методами дифракции нейтронов (см. Дифракция частиц). Образование той или иной магнитной структуры зависит от кристаллич. структуры вещества и соотношения величин обменных взаимодействий между различными магнитными ионами. Обменное взаимодействие определяет только взаимную ориентацию намагниченностей подрешёток друг относительно друга. Другой их параметр - ориентация относительно осей кристалла - определяется энергией магнитной анизотропии, к-рая на неск. порядков меньше обменной энергии.

Существование в ферримагнетике нескольких различных подрешёток приводит к более сложной темп-рной зависимости спонтанной намагниченности J, чем в обычном ферромагнетике. Это связано с тем, что температурные зависимости намагниченности каждой из подрешёток могут отличаться друг от друга (рис. 4). В результате спонтанная намагниченность, являющаяся в простейшем случае разностью намагниченностей подрешёток, с ростом темп-ры от абс. нуля может: 1) убывать монотонно (рис. 4, а), как в обычном ферромагнетике; 2) возрастать при низких темп-pax и в дальнейшем проходить через максимум (рис. 4, 6); 3) обращаться в нуль при нек-рой фиксированной темп-ре О_К. Темп-ру О_к называют точкой компенсации, при Г> О_к или Г< О_к спонтанная намагниченность отлична от нуля.

Впервые теоретич. описание свойств ферримагнетиков было дано Неелем (1948), к-рый показал, что осн. особенности поведения ферримагнетиков могут быть очень хорошо объяснены в рамках теории молекулярного поля. Ферримаг-нетики в не очень сильных магнитных полях (много меньше обменных) ведут себя так же, как ферромагнетики, т. к. такие магнитные поля не изменяют магнитной структуры. В отсутствии поля они разбиваются на домены, имеют характерную кривую намагничивания с насыщением и гистерезисом. В них наблюдается магнитострикция. В ферримагнетиках с неколлинеарными магнитными структурами при доступных значениях магнитного поля насыщения обычно не наблюдается. Особыми магнитными свойствами ферримагнетики обладают вблизи точки компенсации. Здесь даже слабые магнитные поля вызывают взаимный скос и опрокидывание подрешёток. Вдали от точки компенсации такие изменения магнитной структуры происходят в сильных (порядка обменных) магнитных полях. При определ. условиях в ферримагнетиках наблюдается резонансное поглощение электромагнитной энергии (ферримагнитный резонанс). Изучение Ф. развивалось очень бурно и далеко продвинуло физику магнитных явлений. Удалось создать теорию ферри-магнетиков-диэлектриков (большинство ферримагнетиков является диэлектриками); мн. магнитные диэлектрики стали широко применяться в радиотехнике, СВЧ-технике, вычислит, технике.

Рис. 1. Схематическое изображение ферримагнитного упорядочения линейной цепочки магнитных ионов разных сортов с элементарными магнитными моментами м₁ и м₂. M₁ = Nм₁ и M₂ = Nм₂ - намагниченности 1-й и 2-й подрешёток (N - число ионов данного сорта в единице объёма). Суммарная намагниченность J=M₁ - М₂.

Рис. 2. Типичное расположение ионов в ферримагнитном кристалле: С - немагнитный анион; А, В' и В" - магнитные катионы 1-й и 2-й подрешёток. Основное косвенное взаимодействие между А и В', В" - отрицательно. Взаимодействие В' -В" - мало.

Рис. 3. Температурная зависимость обратной магнитной восприимчивости 1/х: 1 - парамагнетика с х = С/ Т; 2 - ферромагнетика с х = С/(Т - О)', 3 - антиферромагнетика с х = С/(Т+ 0); 4 - ферри-магнетика.

Рис.4. Различные типы температурной зависимости намагниченности подрешёток M₁ и М₂ и спонтанной намагниченности J для ферримаг-нетика с двумя магнитными подрешётками.

Лит..Смит Я., Вейн X., Ферриты, пер. с англ., М., 1962; Редкоземельные ферромагнетики и антиферромагнетики, М., 1965; Гуревич А. Г., Магнитный резонанс в ферритах и антиферромагнетиках, М., 1973; Смоленский Г. А., Леманов В. В., Ферриты и их техническое применение, Л., 1975; см. также лит. при статьях

Антиферромагнетизм, Ферромагнетизм.

Л. С. Боровик-Романов.

ФЕРРИМАГНЕТИКИ, вещества, в к-рых при темп-pax ниже Кюри точки существует ферримагнитное упорядочение магнитных моментов ионов (см. Ферримагнетизм). Большинство Ф.- это ионные кристаллы, содержащие магнитные ионы различных элементов или одного элемента, но либо имеющие разную валентность, либо находящиеся в разных кристаллография, позициях. Наиболее обширный класс хорошо изученных Ф. образуют ферриты. Из других ферри-магнитных кристаллов следует отметить группу гексагональных двойных фторидов (RbNiF₃, CsNiF₃, TlNiF₃, CsFeF₃), особенно интересных тем, что они являются прозрачными в оптич. области. К Ф. принадлежит также ряд сплавов и интерметаллич. соединений. В большинстве случаев это - вещества, содержащие атомы редкоземельных элементов. В частности, особый интерес представляет соединение типа RMe₅, где R - редкоземельный ион, Me - ион группы железа (напр., GdCo₅; см. Магнит постоянный).

Ф. применяются в качестве сердечников высокочастотных контуров в радиотехнике, невзаимных элементов в СВЧ-технике, элементов памяти в ЭВМ и для создания постоянных магнитов.

Лит. см. при статьях Ферримагнетизм, Ферриты. А. С. Боровик-Романов.

ФЕРРИМАГНИТНЫЙ РЕЗОНАНС, одна из разновидностей электронного магнитного резонанса. Ф. р. проявляется как резкое возрастание поглощения фер-римагнетиком энергии электромагнитного излучения при определённых (резонансных) значениях частоты v и определённой напряжённости приложенного (внешнего) магнитного поля Но. Наличие в ферримагнетиках неск. магнитных подрешёток (см. Ферримагнетизм) приводит к существованию неск. ветвей Ф. р. Ветви Ф. р. соответствуют возбуждению резонансных колебаний векторов намагниченности подрешёток как относительно друг друга, так и относительно вектора Но. Низкочастотная ветвь Ф. р. соответствует возбуждению прецессии вектора результирующей намагниченности образца J в эффективном поле Н_Эф, к-рое определяется внеш. полем, полями анизотропии и размагничивающими полями. Прецессия происходит таким образом, что не нарушается антипараллельность подрешёток; тогда v = у_эфН_эф. Этот вид Ф. р. ничем не отличается от ферромагнитного резонанса и поэтому в науч. лит-ре часто пользуются только этим термином для описания как ферро-, гак и ферримагнитного резонанса. Специфика Ф. р. проявляется здесь лишь в изменении значения магнитомеханического отношения -у_эф. В простейшем случае ферримагнетика с двумя подре-шётками, имеющими намагниченности M₁ и М₂, у_эф = (М₁ - М₂)/(M₁/у₁- - M₂/y₂) (здесь у₁ и у₂ - магнитомеха-нич. отношения для подрешёток).

Высокочастотные ветви Ф. р. соответствуют таким видам прецессии векторов намагниченности подрешёток, при к-рых нарушается их антипараллельность. Эти ветви Ф. р. иногда называют обменными ре-зонансами. Их частоты пропорциональны обменным полям, действующим между подрешётками: v = yаJ, где а - константа обменного взаимодействия. Эти частоты расположены в инфракрасном диапазоне электромагнитного спектра. Более сложным и менее изученным является вопрос о Ф. р. в ферримагнетиках с неколлинеарным расположением векторов намагниченности подрешёток, а также вопрос о Ф. р. вблизи точки компенсации (т. е. вблизи темп-ры, при к-рой суммарная намагниченность образца равна нулю).

Лит. см. при ст. Ферримагнетизм.

А. С. Боровик-Романов.

ФЕРРИТ (от лат. ferrum - железо), структурная составляющая сплавов железа, представляющая собой твёрдый раствор углерода и легирующих элементов в а-железе. Кристаллич. решётка - объёмноцентрированный куб (ОЦК). Растворимость углерода в Ф. 0, 02-0, 03% (по массе) при 723 °С, а при комнатной темп-ре 10^-6-10^-7%. Растворимость легирующих элементов может быть весьма значительной или неограниченной. Легирование Ф. в большинстве случаев приводит к его упрочнению. Нелегированный Ф. относительно мягок, пластичен, сильно ферромагнитен до 768-770 ⁰С. Микростроение, размеры зерна и субструктура Ф. зависят от условий его образования при полиморфном у -> а-превращении. При небольшом переохлаждении образуются приблизительно равноосные, полиэдрические зёрна; при больших переохлаждениях и наличии легирующих элементов (Cr, Mn, Ni) Ф. возникает по мартенситному механизму и вследствие этого упрочняется. Укрупнение зёрен аустенита часто приводит к образованию при охлаждении видманштеттова Ф. (см. Видманштеттова структура), особенно в литых и перегретых сталях. Выделение доэвтектоидного Ф. происходит преим. на границах аустенитных зёрен. При темп-pax выше 1390 ⁰С в железоуглеродистых сплавах образуется твёрдый раствор углерода в б-железе, имеющий также кристаллич. решётку (ОЦК); растворимость углерода в б-железе 0, 1%. Эту фазу можно рассматривать как высокотемпературный Ф. См. также Железоуглеродистые сплавы.

Лит.: Бочвар А. А., Металловедение, 5 изд., М., 1956; Бунин К. П., Баранов

А. А., Металлография, М., 1970.

Р. И. Энтин.

ФЕРРИТДИОДНАЯ ЯЧЕЙКА, импульсный элемент устройств автоматики и вычислит. техники, выполненный на одном или неск. кольцевых ферритовых сердечниках с прямоугольной петлей гистерезиса и полупроводниковом диоде (рис.). Сердечник запоминает и в течение нек-рого времени хранит информацию в двоичном коде; диод выполняет гл. обр. функции разделит. элемента. Запись и считывание информации производятся импульсами тока, подаваемыми соответственно в обмотки записи (входные) и считывания (опросные). Из неск. Ф. я., соединённых определённым образом, можно собрать логический элемент, регистр, пороговый элемент. Ф. я. применялись в 50-х гг. 20 в., напр. в ЭВМ и нек-рых устройствах автоматики; в 60-х гг. вытеснены более совершенными ферриттранзисторными ячейками.

Лит.: Ионов И. П., Магнитные элементы дискретного действия, М., 1968; Бардиж

В. В., Магнитные элементы цифровых вычислительных машин, 2 изд., М., 1974.

ФЕРРИТИН (от лат. ferrum - железо), сложный белок (металлопротеид), в к-ром запасается железо в организме животных и человека. Содержится в печени, селезёнке, костном мозге и слизистой оболочке кишечника. Впервые обнаружен чехосл. учёным Лауфоергером (1934) в печени животных. Ф.- наиболее богатое железом соединение в живых организмах: на один аминокислотный остаток белка приходится ок. одного атома трёхвалентного железа. В отличие от гемо-протеидов, железо в Ф. не входит в состав гема, а находится в комплексе с полимерным неорганич. соединением (FeO*OH)_l8(FeO-OPO₃H₂), прочно связанным с белком. Мол. м. Ф. 747 000; после отщепления железа образуется т. н. апоферритин с мат. м. 465 000. Ф. обладает антигенной активностью. Ф., находящийся в слизистой оболочке кишечника, регулирует всасывание железа и его поступление в кровь. Высвобождение Fe происходит под действием восстановителя - аскорбиновой к-ты (витамина С). Поступающее в кровь железо переносится трансферрином в печень и др. органы, где его избыток связывается апофер-ритином. Fe, входящее в состав Ф., Необходимо для синтеза гемоглобина, цитохромов и др. железосодержащих соединений. При повышении потребности организма в железе происходит быстрое расщепление Ф. костного мозга, печени и селезёнки. Н. Н. Чернов.

ФЕРРИТОВАЯ АНТЕННА, магнитная антенна с сердечником из феррита. Высокая магнитная восприимчивость ферритов позволяет изготовлять Ф. а. с размерами, существенно меньшими, чем у обычной (без сердечника) рамочной антенны, при одинаковых индуктируемых в них эдс.

ФЕРРИТОВАЯ МАТРИЦА, часть запоминающего устройства в виде прямоугольной рамки из изоляционного материала, внутри к-рой размещаются фер-ритовые сердечники, пронизанные изолированными проводами. Провода присоединены к контактным выводам, расположенным в 1 или 2 ряда по сторонам рамки. Конструктивно рамка может иногда содержать две части: для размещения элементов дешифрации адреса ячейки запоминающего устройства (транзисторов, импульсных трансформаторов, полупроводниковых диодов, резисторов и др.) и запоминающих элементов - фер-ритовых сердечников, число к-рых в одной Ф. м. может быть до неск. десятков тысяч.

Схема простейшей ферритдиодной ячейки: ФС - ферритовый сердечник;

Д-Диод; w₃ - обмотка записи; w_c- обмотка считывания (опроса); w_вых - выходная обмотка (обмотка связи).

Схема Ф. м. (расположение сердечников и проводов) определяется организацией выборки (поиска нужной ячейки), считывания и записи информации (см. Ферритовое запоминающее устройство). При разработке Ф. м. осн. внимание уделяется уменьшению электрич. помех, возникающих в проводах из-за наличия индуктивных и ёмкостных связей между ними. Для снижения уровня помех (или их компенсации) провода (обмотки) записи и считывания группируют в секции, прокладывают по специально разработанной схеме и т. д. Число проводов, пронизывающих сердечники, в зависимости от принятой организации выборки может быть 2, 3 или 4. На рис. показана матрица запоминающего устройства с плоской выборкой. Осн. требования, предъявляемые к Ф. м.: минимальные реактивные сопротивления обмоток выборки, записи и считывания информации для сокращения времени прохождения сигналов по ним; максимальная надёжность контактов, паек, изоляции (особенно в местах пересечения проводов) и сердечников; взаимозаменяемость; возможность автоматич. прошивки сердечников.

Лит. см. при ст. Ферритовое запоминающее устройство. А. В. Гусев.

ФЕРРИТOBOE ЗАПОМИНАЮЩЕЕ УСТРОЙСТВО, запоминающее устройство, в к-ром носителями информации служат ферритовые сердечники с прямоугольной петлей гистерезиса. Ф. з. у. используются в большинстве совр. ЭВМ, преим. в качестве оперативной памяти с обращением по произвольному адресу. Количество хранимой информации достигает в Ф. з. у. десятков млн. бит, время выборки - от десятых долей до неск. мксек. В Ф. з. у. сочетаются высокое быстродействие, малые габариты, высокая надёжность, технологичность изготовления, экономичность. Применение ферритовых сердечников (ФС) в качестве запоминающих элементов памяти обусловлено их свойством сохранять после намагничивания одно из двух возможных устойчивых магнитных состояний, соответствующих значениям остаточной магнитной индукции (+Вr или - Вr), что позволяет им хранить информацию, представленную в двоичном коде. Если по проводу, пронизывающему кольцевой ФС (рис.), пропускать импульсы тока (разной полярности), достаточные для создания магнитного поля Н_т > Н_С(Н_С - коэрцитивная сила), то можно управлять магнитным состоянием ФС. Под действием перемагничивающего поля +Н_т ФС после снятия поля оказывается в состоянии +Вr; эту операцию принято наз. " записью 1". Для " записи 0" подают импульс тока, создающий поле - Н_т, после воздействия к-рого ФС оказывается в состоянии - Вr. Сигнал, возникающий в проводе считывания ФС при изменении значения его магнитной индукции от +Вr до - Вr, наз. сигналом " считывания 1"; при " считывании О" магнитная индукция в ФС меняется незначительно и считанный сигнал оказывается значительно меньше сигнала " считывания 1". Процесс считывания сопровождается " стиранием" хранившейся информации, т. к. при этом ФС всегда переводится в состояние - Вr, т. е. записывается 0.

Поле Нт может быть создано либо одним импульсом тока, протекающим по одному проводу записи, либо неск. импульсами тока (обычно двумя), протекающими одновременно по разным проводам, причём каждый из импульсов создает поле, равное или меньше Н_m/2, в отдельности недостаточное для изменения магнитного состояния ФС. Способ создания перемагничивающего поля требуемой напряжённости посредством суммирования в одном ФС частичных магнитных полей от двух и более импульсов тока наз. принципом совпадения токов. Этот принцип используется в большинстве совр. Ф. з. у.

В Ф. з. у. все ФС собираются в ферритовые матрицы; в состав Ф. з. у. входят неск. таких матриц (иногда неск. десятков). Расположение ФС в матрице, внутренние (в матрице) и внешние (между матрицами) соединения проводов записи и считывания выбираются так, чтобы уменьшить количество электронной аппаратуры управления и повысить надёжность функционирования Ф. з. у. при заданном быстродействии и ёмкости. Наиболее распространены три системы организации Ф. з. у.: 3-мерная (или с плоской выборкой, полутоковая, матричная, типа ХУ), 2-мерная (с непосредств. выборкой, полного тока, линейная, типа Z), 2, 5-мерная (занимает промежуточное положение между 3- и 2-мерной). Соответственно эти системы обозначают символами 3D, 2D и 2, 5D (D - начальная буква англ/ dimension - измерение, координата). Применение той или иной системы организации Ф. з. у. зависит от конкретных требований, предъявляемых к памяти ЭВМ: в Ф. з. у. малой ёмкости и высокого быстродействия обычно используют систему 2 D; при средней ёмкости и высоком быстродействии или большой ёмкости и среднем быстродействии - 2, 5D; при большой ёмкости и малом быстродействии - 3D. В состав Ф. з. у. входят сотни транзисторов, тысячи полупроводниковых диодов, сотни интегральных микросхем, миллионы ФС. Поэтому при создании Ф. з. у. большой ёмкости необходимо обеспечивать идентичность характеристик и параметров элементов, особенно ФС, и экономичность данного запоминающего устройства. Наиболее экономичны запоминающие устройства с системой организации 3D; наименее экономична - 2D. Ф. з. у. с системой организации 2.5D позволяет при сравнительно небольших затратах получать высокое быстродействие при больших ёмкостях, что предопределяет перспективность её использования в совр. ЭВМ.